Полная задача

Cтраница 1

Полная задача с двумя переменными, в которой это предположение не делается, рассматривается в § 3 гл. [1]

Полная задача получается добавлением к (29.12) уравнений движения и непрерывности, а также обычных граничных условий для скорости и температуры и условия замкнутости потока. [2]

Полная задача о шимми, включающая вычисление амплитуд, представляет собою сложную нелинейную задачу. В настоящем параграфе рассматривается задача об отыскании условий самовозбуждения шимми, сначала исходя из теории Келдыша, а затем с использованием обобщенной гипотезы увода. В результате рассмотрения проводится D-разбиение по двум действительным параметрам, на основании которого находятся формулы для критических скоростей, позволяющие сделать нужный выбор интересующего нас параметра при заранее известных или заданных остальных параметрах системы. [3]

Полная задача мониторинга гибких ТС является комплексной и содержит как частные случаи указанные выше типовые задачи. Оптимальные алгоритмы технологического мониторинга весьма громоздки и содержат большое число разнообразных операций над обобщенными технологическими факторами. Такие сложные алгоритмы практически невыполнимы в реальном масштабе времени традиционными однопроцессорными вычислительными машинами. Однако прогресс в микроэлектронике и микропроцессорной технике, создание гибких мультимикропроцессорных вычислительных сред открывают новые возможности и приводят к актуальности практического освоения оптимальных полных мониторинговых систем. [4]

Полная задача обеспечения устойчивости самолета намного сложнее, чем могут свидетельствовать предшествующие замечания, поэтому проблема состоит в обеспечении не только статической устойчивости, но и более сложной - динамической устойчивости. [5]

Разделение полной задачи о структуре на микрозадачу о динамике пробного пузырька с твердым ядром и задачу о структуре ударной волны в осредненных параметрах удобно при численной реализации на ЭВМ, так как в этом случае алгоритм решения и расчетная программа записываются в модульном виде. [6]

Решение полной задачи (3.20), (3.21) проводится в два этапа: сначала по известному распределению магнитного поля из системы (3.20) определяем значения газодинамических функций р, и, v, Т, а затем из системы (3.21) - новые значения напряженности магнитного поля. [7]

Решение полной задачи расчета электромагнитного поля в индукционной системе методом конечных разностей ( МКР) и методом конечных элементов ( МКЭ) наталкивается на ряд трудностей. [8]

Для решения полной задачи в каждом случае требуется определить скорости. Затем можно использовать конечно-разностный аналог уравнения для скоростей (73.11) или уравнения (73.9); выбор того или другого уравнения зависит от того, каковы в действительности начальные данные. [9]

Все NP - полные задачи одинаково сложны ( поскольку все они сводятся друг к другу за полиномиальное время), и методы решения любой из них можно применять также и к другим задачам комбинаторной оптимизации. Поэтому нам в этой главе достаточно сосредоточиться на одной такой задаче. Исторически наиболее исследованной и популярной задачей такого рода ( своего рода мушкой дрозофилой комбинаторной оптимизации), которая используется для сравнения различных алгоритмов, стала задача коммивояжера. [10]

Зависимость процента выхода годных ИС от площади, занимаемой схемой. [11]

В настоящее время полная задача синтеза активных ИС полностью не решена. Конфигурация электрических схем выбирается исходя из опыта предыдущих разработок с учетом возможностей предполагаемого технологического процесса, а оптимизация схемы по выбранному критерию проводится для ограниченного числа параметров компонентов. [12]

Однако фактическое решение этой полной задачи, вообще говоря, в высшей степени сложно. [13]

В нашем случае, когда полная задача сведена к двум отдельным, толщина диффузионных слоев стремится к нулю по мере бесконечного возрастания числа Пекле. Поэтому уравнение Лапласа будем решать для всего пространства между электродами и непроводящими стенками ячейки, как если бы диффузионных слоев не было вообще. Вблизи стенок объемная плотность тока должна сопрягаться с плотностью тока на внешней границе диффузионного слоя. [14]

А сделан точный расчет для полной задачи, включающей ( почти незаметную) отдачу фотонов и показано, что случайные фазы не появляются и в этом случае. [15]

Страницы: 1 2 3 4