Сферическая задача

Cтраница 1

Распределения давления в области течения при выгорании газового заряда одновременно по всему объему. [1]

Одномерная сферическая задача о выгорании заряда в односкоростном приближении описывается системой уравнений (12.171) и может быть решена с помощью описанного алгоритма. Начальная область в этом случае выбирается равной заряду, и в нее вносятся параметры исходной смеси. [2]

Сквозной расчет сферической задачи в вязкой среде от момента взрыва до времени, когда фронт волны ( предвестник) достигает расстояний порядка ЮОао затруднителен и требует больших затрат машинного времени. Для качественного расчета переходной зоны необходимо как минимум 10 - 20 расчетных точек. При равномерной сетке это приводит к необходимости введения общего количества узлов в сетке в несколько десятков тысяч. Поэтому был избран упрощенный вариант решения. [3]

Итак, в сферической задаче существует решение с распределениями температуры и концентрации, не зависящими от времени. [4]

Решение типа диполя. [5]

Аналогично предыдущему решается и сферическая задача о распространении тепла от точечного источника ( это было впервые сделано С. [6]

В аналогичной по постановке сферической задаче результат принципиально другой. [7]

В данной задаче проявляется существенная особенность трехмерной сферической задачи по сравнению с плоской, одномерной. Остановимся на этом вопросе более подробно. [8]

Найти точное аналитической решение полученных в § 5 краевых цилиндрических и сферических задач не представляется возможным в виду их сложности. [9]

Неравенства (4.9) и (4.10) дают нам возможность доказать теорему существования и единственности сферической задачи аналогично тому, как это было сделано в § 2 для бесконечного цилиндра. [10]

Рассмотрена плоская задача; г - расстояние от начала потока. Рассмотрена сферическая задача; г - радиус сферы, решение дано на стр. [11]

В монографии излагаются основы трехмерной линеаризированной теории устойчивости для сжимаемых и несжимаемых упругопластических и упруговязкопластических моделей горных пород. Разработан общий подход решения цилиндрических и сферических задач устойчивости горной механики. [12]

Таким образом, формула ( 9.63 а) представляет собой фактически приближенное решение плоской задачи с поправкой на кривизну. Однако точность этой формулы при описании сферических задач достаточно хорошая. В достаточно высоком приближении решается задача расчета реактора или задача с любым заданным распределением внутренних источников в активной зоне, в том числе и неравномерным. В результате определяется энергетическое и угловое распределение нейтронов, выходящих из активной зоны. [13]

В частности, Bv, может быть функцией излучения Планка. Так как вывод интегрального уравнения и доказательство теоремы существования и единственности решения лишь несущественно отличаются от рассмотренного выше случая бесконечного цилиндра, а также в связи с тем, что сферическая задача для серой среды подробно изучена в работе [1], мы ограничимся здесь перечислением лишь окончательных результатов. [14]

Страницы: 1