Cтраница 1
Приближенная задача может быть записана аналогичным образом. [1]
Приближенная задача получается путем линейных аппроксимаций нелинейных функций. [2]
Решение приближенной задачи для выпуклой функции ( 39) дает приближение к глобальному экстремуму исходной задачи. [3]
Большинство общих оценок близости собственных значений и элементов приближенной задачи ( 5) к собственным значениям ( элементам) в задаче ( 4) не являются эффективными: эти оценки содержат постоянные, значения к-рых обычно не известны. [4]
Предположим теперь, что для нашего тела, для которого мы хотим решать приближенную задачу неустановившейся ползучести, предварительно решены две ( вспомогательные задачи. [5]
Если решить задачу в точной постановке невозможно или очень трудно, ее заменяют приближенной задачей. Например, вместо краевой задачи решают ряд задач Коши или от исходных дифференциальных уравнений переходят к алгебраическим, используя метод конечных разностей. При этом возникает погрешность решения задачи, которую называют погрешностью метода. [6]
Теорема состоит в утверждении, что из аппроксимации и устойчивости разностной схемы следует сходимость решения приближенной задачи к решению точной. [7]
Определение равнодействующей всех сил резания и центра приложения ее является не только сложной, но и приближенной задачей. В зависимости от конкретных условий работы эта задача может быть решена с той или иной степенью приближения. [8]
Такое положение, которое часто возникает при решении задач невыпуклого программирования, свидетельствует о достижении локального максимума приближенной задачи. [9]
Таким образом, задача обтекания тонкого тела крылового типа установившимся потоком с большой сверхзвуковой скоростью свелась к приближенной задаче об одномерном неустановившемся движении поршня в газе с образованием ударной волны, при этом закон движения поршня задан. Как указывалось, на боковых краях тела не выполняется условие о том, что cos ( n, у) малая величина. Однако, при очень больших скоростях тела область влияния его боковых концов сильно ограничена и при расчетах ею можно пренебречь. [10]
На практике при вычислениях производят округления, поэтому в реальных случаях итерационный шаг приводит не к эквивалентной задаче, а к новой приближенной задаче. Понятно, что при некорректности решение приближенной задачи может существенно отличаться от решения исходной задачи. [11]
Такое проектирование на сеточную область позволяет прийти к конечно-разностным аналогам уравнений, методы построения которых, а также вопросы аппроксимации, счетной устойчивости и сходимости решения приближенной задачи к точной рассмотрим в дальнейшем. [12]
Такое проектирование на сеточную область позволяет прийти к конечно-разностным аналогам уравнений, методы построения которых, а также вопросы аппроксимации, счетной устойчивости и сходимости решения приближенной задачи к решению точной будут рассмотрены в дальнейшем. [13]
В тех случаях, когда токи локализованы в однородной области и расстояние между областью неоднородности и областью локализации токов велико, применять условия излучения (4.7) на сфере, охватывающей и область D неоднородности и область токов, неудобно, так как в этом случае интервал интегрирования приближенной задачи неоправданно велик. В этом случае целесообразно поставить неоднородные условия излучения. Это особенно важно при исследовании задачи дифракции плоской волны. Будем считать, что в области D, ограниченной поверхностью 5, заданы переменные характеристики Е и JLI, а в области V заданы токи ( М), причем вне области D параметры среды постоянны и в области О найдется такая точка О, что существует сфера радиуса R, охватывающая полностью область D и такая, что область V лежит вне шара KR - Решение задачи дифракции состоит в определении векторов поля Е и Н, удовлетворяющих системе уравнений Максвелла (4.1) и условиям излучения. [14]
Приближенная задача получается путем линейных аппроксимаций нелинейных функций. [15]