Потенциал - ускоряющий электрод
Cтраница 2
Распределение энергии между различными элементами системы изображено на рис. 20.19 жирной линией. Большая часть энергии затрачивается на раскачивание электронов, собранных у ионного источника, к потенциалу ускоряющего электрода. Энергия, необходимая для создания ионов в ионном источнике - важный фактор, определяющий производительность тягового устройства. [16]
Это же, конечно, верно и в случае эмиттера-металла однако с металла, подключенного к источнику эдс, заряды практически мгновенно стекают и никаких трудностей в подведении к нему заданного потенциала не возникает. Но плохо проводящий эмиттер, бомбардируемый потоком первичных электронов, заряжается до некоторого равновесного потенциала, который в наиболее интересном интервале напряжений, где а 1, равен потенциалу ускоряющего электрода, но только приблизительно. [17]
 |
Схема включения ЭОП. [18] |
Для получения большой разрешающей способности при высокой пороговой чувствительности применяются более сложные конструкции ЭОП с электростатической фокусировкой. На ускоряющий электрод УЭ относительно фотокатода подается напряжение U порядка сотен вольт, а на экран - напряжение U в десятки киловольт. Подбором потенциала ускоряющего электрода производится фокусировка изображения на экране. [19]
Помимо понижения яркости, заряд экрана вызывает дефокусировку луча и характерное искажение растра. То и другое прекрасно иллюстрировано рядом фотографий, приведенных в работе авторов. Весь комплекс наблюдений наглядно показывает решающую роль заряда экрана, если потенциал ускоряющего электрода значительно превосходит предельный потенциал экрана. [20]
При проектировании эмиттера капель с целью уменьшения габаритов и напряжения отклоняющей системы необходимо удельный заряд капель дк / т сделать максимальным, а ускоряющее напряжение Uy - минимальным. По аналогии с электронно-лучевой трубкой для уменьшения нелинейных искажений печатных знаков отклоняющие пластины имеют симметричное включение. В частности, потенциал средней плоскости между отклоняющими пластинами при любом отклоняющем напряжении равен потенциалу ускоряющего электрода. Это позволяет записывать знаки одной печатающей головкой в четырех смежных позициях. Две пары ортогональных отклоняющих пластин располагают возле одного и того же участка траектории капель так, чтобы края всех четырех пластин лежали в одной плоскости. Такая конструкция отклоняющих пластин уменьшает их габариты в направлении оси х, обеспечивает одинаковую чувствительность и надежно экранирует внутренний участок траектории капель. Для устранения концентрации электрического поля края отклоняющих пластин округляют с учетом принципа отвердения линий равного потенциала. Ориентировочно геометрические параметры отклоняющей системы следующие: / о & е [1;2] мм, / г0е [1;2] мм, толщина пластин и зазоры между металлическими частями 0 5 мм. [21]
Для отвода отрицательных зарядов с экрана используется явление вторичной эмиссии с экрана на проводящее покрытие. Ток в электроннолучевой трубке замыкается следующим образом: плюс источника питания, проводящее покрытие ( или третий анод), поток вторичных электронов, электронный луч, катод трубки и минус источника питания. Для устойчивой работы трубки коэффициент вторичной эмиссии а должен быть не менее единицы. Потенциал экрана устанавливается несколько меньшим потенциала дополнительного ускоряющего электрода. Когда ускоряющее напряжение достигает значения, при котором 01, потенциал экрана становится равным предельному значению и больше возрастать не будет. Поэтому дальнейший рост ускоряющего напряжения не сопровождается увеличением яркости свечения. [22]
В обычных телевизионных трубках время послесвечения составляет несколько десятков миллисекунд. Она заключается в испускании вторичных электронов из материала люминофора при воздействии на него пучка первичных электронов. По мере увеличения интенсивности пучка количество эмиттиро-ванных вторичных электронов возрастает. Однако существует порог максимальной яркости светового пятна на экране, выше которого она не меняется с увеличением потенциала ускоряющего электрода. Для отвода вторичных электронов на внутреннюю поверхность конуса трубки наносят слой графита, находящийся под положительным потенциалом. [23]
Строго говоря, неискаженный перенос изображения возможен лишь при условии, что оба поля являются однородными и совпадают по направлению. Неоднородность электростатического поля в реальных трубках всегда вызывает некоторые искажения изображения. Для уменьшения этих искажений между фотокатодом и цилиндром мишени устанавливают короткий электрод, обычно называемый ускоряющим. Этот электрод позволяет значительно приблизить электростатическое поле к однородному. Потенциал ускоряющего электрода имеет промежуточное значение между потенциалами фотокатода и сетки мишени. Регулировкой потенциала ускоряющего электрода удается получить перенос изображения с минимальными искажениями. [24]
Строго говоря, неискаженный перенос изображения возможен лишь при условии, что оба поля являются однородными и совпадают по направлению. Неоднородность электростатического поля в реальных трубках всегда вызывает некоторые искажения изображения. Для уменьшения этих искажений между фотокатодом и цилиндром мишени устанавливают короткий электрод, обычно называемый ускоряющим. Этот электрод позволяет значительно приблизить электростатическое поле к однородному. Потенциал ускоряющего электрода имеет промежуточное значение между потенциалами фотокатода и сетки мишени. Регулировкой потенциала ускоряющего электрода удается получить перенос изображения с минимальными искажениями. [25]
Приведенная выше картина размена энергии недостаточно полна. При бомбардировке образца часть вторичных электронов вырывается с его поверхности и таким образом непосредственно не участвует в процессах возбуждения. Однако роль этих электронов в общем процессе возбуждения весьма существенна; в условиях хорошего вакуума без их участия ста Пильное наблюдение катодолюмипесцеяции вообще невозможно. При малых энергиях первичных электронов ( ускоряющее напряжение меньше 100 - 120 в) число вторичных электронов, вылетающих с поверхности, меньше числа первичных. Бомбардируемая поверхность образца-диэлек трика беспрепятственно заряжается отрицательно. Накопившийся заряд начинает отталкивать электроны первичного пучка, и появившееся вначале свечение быстро гаснет. При увеличении энергии бомбардирующего пучка ( увеличении ускоряющего напряжения) число вторичных электронов становится равным или большим числа первичных. Эти электроны отсасываются ускоряющим положительным электродом, и теперь поверхность получает тенденцию заряжаться положительно, устойчиво стремясь к потенциалу электрода, ускоряющего первичный пучок. Избыточные вторичные электроны будут при этом возвращаться назад и стабилизо мать заряд поверхности. В условиях автоматически устанавливающегося динамического равновесия между первичными электронами и вырываю щимися вторичными становится возможным стабильное наблюдение като додюминесценции. При этом число фактически бомбардирующих образец электронов пропорционально плотности тока пучка, а их энергия доста точно точно определяется потенциалом ускоряющего электрода. [26]
Страницы: 1 2