Cтраница 3
Запись уравнений пограничного слоя для турбулентного режима после введения понятий турбулентной вязкости и турбулентной теплопроводности можно осуществить в форме, аналогичной системе дифференциальных уравнений ламинарного пограничного слоя (14.45), однако при этом необходимо сделать одну существенную оговорку. Если в стационарном ламинарном потоке рассматривается поле вектора скорости, касательного к линии тока в данной точке пространства ( при этом ни длина, ни направление этого вектора не изменяются во времени), то для турбулентного потока все значительно усложняется. Вектор скорости нерегулярным, хаотическим образом изменяется как по модулю, так и по направлению. [31]
Запись уравнений теплового баланса (4.13) является упрощенной, поскольку в ней не учитываются тепловые потери в окружающую среду. Кроме того, полагалось, что раствор, выходящий из i-го аппарата при температуре кипения ( tKmi), с такой же температурой поступает в последующий ( i 1) - й корпус. [32]
Последовательно релятивистская запись уравнений в виде (3.3) несовместима с любой известной попыткой ввести в теорию какой-либо формально релятивистски инвариантный формфактор. В этих случаях условия (3.5) интегрируемости уравнений оказываются невыполнимыми. [33]
Запись уравнения материального баланса в виде (1.9) недостаточно удобна для исследования природных течений. [34]
Запись уравнений ядерных реакций напоминает запись уравнений химических реакций. [35]
Данная конечно-разностная запись уравнений ( 1) сохраняет второй порядок точности и сходится вне зависимости от состояния течения, а при ( р1 - сю переходит в соответствующее равновесное соотношение. [36]
Запись уравнения теории упругого режима фильтрации в виде (5.102) означает, что при решении, например, системы уравнений (5.99) в тех ячейках, где нет скважин, плотность источника ( стока) равняется нулю. [37]
При записи уравнений принято, что образующиеся частицы конденсата не совершают броуновского движения и их парциальное давление равно нулю. Последнее не всегда точно, так как размеры частиц при определенных условиях могут быть весьма малы. Например, при сгорании алюминия в кислороде частицы могут быть размером 0 01 мкм, а при конденсации в сопле пара первоначальный размер частиц измеряется ангстремами. [38]
При записи уравнения (3.20) предполагалось, что появление и рост зародышей практически не влияют на концентрацию М, несмотря на то что химические частицы М исчезают в ходе зародышеобразования. [39]
При записи уравнения (2.10.1) учтено правило знаков для теплот реакций, принятое в термохимии. [40]
При записи уравнений (5.2.4) - (5.2.6) предполагалось, что процессы диффузии и молекулярной теплопроводности следуют законам Фика и Фурье с эффективными значениями коэффициентов диффузии и теплопроводности. [41]
При записи уравнения (60.3), из которого было получено затем соотношение (60.7), исходили из предположения о стационарном распределении концентраций у поверхности электрода, тогда как в действительности при использовании капельного электрода реализуются нестационарные условия. [42]
При записи уравнения в ионной форме стехиометрические коэффициенты должны удовлетворять не только условиям сохранения числа атомов каждого элемента, но и условиям сохранения заряда. В рассматриваемом примере между стехиометрическими коэффициентами существует пять соотношений, удовлетворяющих условиям сохранения числа атомов Н, О, Мп, Fe и условию сохранения заряда. [43]
При записи уравнения (2.20) предполагается, что параметры плас-ста - функции координат, а коэффициенты проницаемости и пористости вследствие деформации продуктивного коллектора изменяются ( уменьшаются) при снижении пластового давления. При тех или иных допущениях из уравнения (2.20) следуют частные уравнения неустановившейся фильтрации газа. Уравнение (2.20) получено для случая фильтрации по закону Дарси. [44]
При записи уравнения (2.24) предполагается, что параметры пласта - функции координат, а коэффициенты проницаемости и пористости ( а значит и газонасыщенности) вследствие деформации продуктивного коллектора изменяются ( уменьшаются) при снижении пластового давления. При тех или иных допущениях из уравнения (2.24) следуют частные уравнения неустановившейся фильтрации газа. Уравнение (2.24) получено для случая фильтрации по закону Дарси. Это приемлемо, так как фильтрация становится нелинейной лишь в призабойных зонах скважин. [45]