Cтраница 1
Запись волновых функций в формах ( 111 41) и ( 111 42) ясно показывает ограниченность концепции электронной конфигурации. Например, в конфигурации a b bz на орбитали а4 всегда находятся два электрона, однако это не означает, что всегда находятся одни и те же два электрона. Из-за неразличимости электронов бессмысленно задавать вопрос, являются ли данные электроны теми или другими. [1]
Подобные обозначения ассоциируются с привычной записью квантовомеханической волновой функции, которая пропорциональна ехр ( - iEx0), где Е - энергия. [2]
В пользу правильности такой формы записи волновой функции может служить предельный переход к объединенному атому: в пределе R получается синглетная До-функция атома бериллия: Теперь уже ясна последовательная одноэлектронная теория, искомые функции симметрии а являются решениями уравнений Хартри - Фока. Для атома водорода соответствующее значение энергии возбуждения Is - 2р равно ДЕ1 0375, что существенно больше, чем в атоме лития, и поэтому вкладом р ( Н) - функций можно вначале пренебречь. [3]
Гайтлеру - Лондону, а второй представляет собой запись волновой функции для ионной молекулы А В -; цифрами здесь пронумерованы электроны валентной пары. [4]
Введенное этой формулой понятие заряда иона носит несколько условный и, так сказать, теоретический характер, ибо оно основано на вполне определенной записи волновой функции а-связи. [5]
Мы обращаем внимание на то, что разделение переменных в уравнении Гамильтона - Якоби производится представлением 5 в вида суммы членов, каждый из которых содержит лишь одну координату gkf тогда как в случав уравнения Шредингера разделение переменных осуществляется через запись волновой функции в виде произведения членов такого типа. [6]
Мы обращаем внимание на то, что разделение переменных в уравнении Гамильтона - Якоби производится представлением S в виде суммы членов, каждый из которых содержит лишь одну координату q, тогда как в случае уравнения Шредингера разделение переменных осуществляется через запись волновой функции в виде произведения членов такого типа. Это, конечно, есть следствие соотношения (6.113) между волновой функцией и функцией Гамильтона - Якоби. Упомянем здесь также и то, что если для данной физической системы уравнение Гамильтона - Якоби может быть решено при некотором выборе координат, то при том же выборе координат можно провести разделение переменных и в уравнении Шредингера. [7]
Три остальные Sd-орбитали хрома имеют узлы в направлениях осей ( см. рис. 3) и не могут быть использованы для образования молекулярных орбиталей, направленных вдоль осей. Волновые функции для молекулярных орбиталей можно аппроксимировать линейными комбинациями одной из орбиталей хрома и всех заметно перекрывающихся с ней орбиталей атомов фтора. Для упрощения записи волновых функций предполагается, что р-орбитали атомов фтора ориентированы своими положительными частями к хрому. Эти орбитали атомов фтора обозначаются ifx, ty-x, ifiy, ij) y, 1) 3 z и ij) 2, где индекс указывает расположение данного F - по отношению к хрому. [8]
Электронная плотность сосредоточена между ядрами. Эти простые вычисления иллюстрируют основные особенности распределения электронной плотности. Более точные значения можно получить, если учитывать дополнительные параметры, пользуясь методом МО ЛКАО или применяя другую форму записи волновой функции. [9]
Как будет показано ниже, подобное представление уже выходит за рамки обычного одноэлектронного приближения. К такому случаю относятся системы, которые имеют одну или несколько однократно заполненных МО, например, радикалы или триплетные молекулы. Такие системы принято называть системами с открытыми оболочками. Многодетерминантная запись волновых функций этих систем связана с необходимостью описания определенных свойств симметрии данного состояния. [10]
Таким учебником является выдержавшая на Западе уже два издания и переведенная теперь на русский язык книга профессора Техасского университета Арно Боума. Боума содержит необходимый математический аппарат ( гл. I), причем как раз в той форме ( достаточно строгой, но без лишних математических деталей), которая необходима студентам физических специальностей, начинающим изучать квантовую механику. Сразу объясняются обозначения Дирака и их связь с записью волновой функции в координатном и импульсном представлениях. Боума является то, что основные постулаты и представления квантовой механики даются на простейшем и важнейшем примере гармонического осциллятора уже в гл. [11]