Цветовой заряд

Cтраница 2

Эти три цвета взаимно нейтрализуют друг друга. Частица в целом имеет нулевой цветовой заряд, становится бесцветной. [16]

Каждый глюон является носителем двух цветовых зарядов: одного цвета и одного антицвета. При испускании глюона кварк изменяет свой цвет, поглощение глюона также приводит к изменению цвета кварка. Комбинациями из трех цветов и трех антицветов получается восемь разных глюонов. Так как глюоны обладают цветовыми зарядами, их, как и кварки, нельзя получить в свободном виде. [17]

Нуклоны, нейтрон и протон являются связанными состояниями кварков. Связь обеспечивается сильным взаимодействием между цветовыми зарядами кварков. Сильное взаимодействие быстро растет с расстоянием. Это приводит к тому, что частицы с цветовым зарядом - кварки и глюоны - всегда связываются в системы размером - 10 - 13 см, с полным цветовым зарядом, равным нулю, - так называемые белые состояния, к которым относятся все наблюдаемые адроны. [18]

Образование двух адрон-ных струй в процессе аннигиляции е е - - 2 струи. [19]

Суммирование производится по всем адронам струи. Это, однако, не относится к цветовому заряду ( поскольку все адроны бесцветны), что свидетельствует о неоднозначности в определении С. [20]

Цветовые заряды кварков создают цветовое поле, квантами которого являются глюоны. Существенно, что эти кванты сами обладают цветовыми зарядами. Поэтому в отличие от квантов электромагнитного поля ( фотонов) глюоны весьма активно взаимодействуют, взаимопревраща-ясь друг в друга и обмениваясь при этом цветовыми зарядами. Так, например, желто-оранжевый глюон, встретившись с красно-фиолетовым глюоном, превращается в красно-оранжевый глюон. [21]

На рисунке 2в глюон рождает пару кварк-антикварк. Цвета рожденных глюоном кварка и антикварка определяются цветовым зарядом глюона. [22]

Если полстолетия назад физики полагали, что сильное взаимодействие обусловлено обменом пионами, происходящим между барионами, то теперь представление о сильном взаимодействии существенно углубилось. Это взаимодействие обусловлено обменом глюонами ( и значит, цветовыми зарядами), происходящим между кварками, входящими в состав адронов и, в частности, тех же пионов. [23]

Эта диаграмма по форме сходна с приведенной на рис. 3.1 диаграммой электромагнитного процесса рассеяния электрона на электроне. Как видно из сопоставления рис. 7.2 и 3.1, функции цветовых зарядов кварков и глюонов в сильных взаимодействиях сходны с функциями электрических зарядов и фотонов во взаимодействиях электромагнитных. [24]

Если поместить на нек-ром расстоянии друг от друга в качестве пробных цветовых зарядов бесконечно тяжелые кварк и антикварк в таком воображаемом мире, то, согласно гипотезе линейного потенциала, между ними будет действовать не зависящая от расстояния сила притяжения ( численно она оказывается равной ок. Эта сила препятствует раз летанию кварка и антикварка, в результате чего они образуют связанное состояние-мезон. Аналогичные силы действуют между 3 кварками, образующими др. связанное состояние - ба-рион. [25]

Кварковый состав барионного декуплета. [26]

Как и квантовая электродинамика ( КЭД), теория взаимодействия цветных кварков и глюонов - квантовая хромодинамика ( КХД) - оказывается перенормируемой, что считается несомненным теоретическим достоинством. В отличие от фотона, который электронейтрален, глюоны обладают цветовыми зарядами и взаимодействуют друг с другом даже в отсутствие кварков. Это обстоятельство приводит к специфическому поведению перенормированной константы сильного взаимодействия as ( r) в зависимости от расстояния между взаимодействующими кварками. [27]

Легко видеть, что во всех этих процессах аромат кварков не меняется, а происходит перегруппировка кварков, дополненная актами аннигиляции и рождения пар кварк - антикварк. Взаимодействие кварков и глю-онов проявляется не только в упомянутых актах аннигиляции и рождения пар, но также в изменениях цвета ( цветовых зарядов) кварков. [28]

Образование первичных черных дыр могло происходить в ЭПОХУ, когда, согласно принятым в настоящее время моделям в теории элементарных частиц, помимо гравитационного и электромагнитного возможно существование классических полей иной при роды - скалярных и полей Янга - Миллса. Поэтому при изучении квантовых аспектов физики черных дыр представляется целесообразным рассматривать фоновые поля более широкого класса, включающие такие дополнительные параметры, как магнитный монопольный заряд и цветовые заряды. Оказывается, что поле Керра - Ньюмена допускает естественное обобщение на случай самосогласованных систем полей Эйнштейна - Янга - Миллса и Эйнштейна - Янга - Миллса - Хиггса. Существуют точные решения соответствующих систем уравнений, описывающие черные дыры с метрикой Керра - Ньюмена и янг-миллсовскими и хигг-совыми волосами. В случае системы Эйнштейна - Янга - Миллса - Хиггса эти решения генетически связаны с решениями By - Янга [250], описывающими точечные магнитные монополи и дайоны в пространстве Минковского. [29]

Согласно гипотезе экранировки цвета, глюонное поле, создаваемое отд, кварком, поляризует вакуум настолько сильно, что из вакуума со стопроцентной вероятностью рождается антикварк, полностью экранирующий цветовой заряд пробного кварка. Аналогично, в случае пробного глюона, внесенного в вакуум, рождается другой глюон, экранирующий цветовой заряд первого. Конкретным механизмом экранировки цвета мог бы быть ( В. Н. Грибов, 1985) аналог хорошо изученного в квантовой электродинамике ( КЭД) явления сверхкритич. Известно, что при заряде ядра Z137 уровень энергии электрона опускается ниже порога дираковского моря электронов с отрицат. При этом становится энергетически выгодным рождение электрон-позитронной пары, причем электрон остается вблизи ядра и частично экранирует его кулоновское поле на больших расстояниях, а позитрон уходит на бесконечность. [30]

Страницы: 1 2 3