Удельный заряд - электрон
Cтраница 2
 |
Схема определения удельного заряда электрона методом фильтра скоростей. [16] |
Другой точный метод рпределения удельного заряда электрона е / т носит название метода фильтра скоростей. В откачанной трубке ( рис. 274) с помощью горячего катода К и диафрагмы AI получается пучок электронов. Между конденсаторами располагается вторая диафрагма И2, пропускающая лишь те электроны, которые не были отклонены в конденсаторе С. [17]
Одним из наиболее точных методов определения удельного заряда электрона является метод двух конденсаторов. Изменением частоты / генератора добиваются того, чтобы пучок электронов проходил через оба конденсатора без изменения направления. [18]
Как выводится расчетная формула для определения удельного заряда электрона. Зависит ли число излучаемых электронов ( при небольших полях) от приложенного электрического поля. Какое поле соленоида называют критическим. На каком основании утверждают, что электрон, влетевший в магнитное поле перпендикулярно к силовым линиям, движется по окружности. Как влияет на удельный заряд зависимость изменения массы от изменения его скорости. [19]
Соответственно уменьшается напряженность поля в диэлектрике и удельный заряд электронов в канале. В результате сечение канала начинает сужаться в направлении к стоку. По достижении напряжением на стоке значения, равного напряжению насыщения t / CH в точке х I, становятся равными нулю разность потенциалов между затвором и поверхностью полупроводника, напряженность поля в диэлектрике и удельный заряд электронов. [20]
В кулонах на килограмм в СИ выражается удельный заряд электрона См. [21]
В соответствии с исторически установившейся практикой мы выражаем удельный заряд электрона е / т в единицах СГСМ-г-1, тогда как заряд электрона е обычно выражается в единицах СГСЭ. В тех случаях, когда обе величины е и е / т входят в формулы в каких-нибудь комбинациях, вместо е / т следует писать е / тс. [22]
Отметим, что достигнутая этим методом погрешность измерения удельного заряда электрона составляет величину порядка десятой доли процента. [23]
Вывести условие фокусировки и получить выражение для определения удельного заряда электрона через L, Я и ускоряющий потенциал U, соответствующий заданной энергии электронов. [24]
Современная электроника располагает еще одним замечательным методом определения удельного заряда электронов. Особое достоинство этого метода заключается в том, что он применим не только к электронам в вакууме или в разреженных газах, но и к электронам проводимости в твердых телах. Образец исследуемого вещества помещают в постоянное магнитное поле и одновременно подвергают его воздействию переменного электрического поля, перпендикулярного к магнитному полю. [25]
Отметим, что достигнутая этим методом точность измерения удельного заряда электрона составляет величину порядка десятой доли процента. [26]
Современная электроника располагает еще одним замечательным методом определения удельного заряда электронов. Особое достоинство этого метода заключается в том, что он применим не только к электронам в вакууме или в разреженных газах, но и к электронам проводимости в твердых телах. Для этого образец исследуемого вещества помещают в постоянное магнитное поле и одновременно подвергают его воздействию частопеременного электрического поля, перпендикулярного к магнитному полю. При этом происходит явление, аналогичное процессу ускорения ионов в циклотроне ( § 201), но в данном случае ускоряемыми частицами являются электроны проводимости и роль ускоряющего электрического поля между дуантами играет электрическое поле электромагнитной волны. [27]
Имеет ли существенное значение в опыте Томсона по определению удельного заряда электрона постоянство его скорости. [28]
На рис. 23.5 показана упрощенная схема установки для измерения удельного заряда электрона. Металлический катод К вакуумной трубки М нагревается током от батареи ZH. Электроны, вылетающие из катода вследствие термоэлектронной эмиссии, ускоряются сильным электрическим полем, созданным между катодом и анодом А трубки высоковольтной батареей Б &. Через узкое отверстие О в пространство за анод проникает только тонкий пучок электронов, распространяющихся вдоль оси трубки и улавливаемых цилиндром Фарадея D, который включен в цепь батареи Б & через гальванометр G. Кроме того, в трубку впаян небольшой боковой электрод С, включенный в цепь через гальванометр G. В пространстве за анодом с помощью сильного электромагнита, полюсы которого условно показаны штриховой окружностью, создают перпендикулярное плоскости чертежа однородное магнитное поле. При указанном на рисунке направлении вектора В ( из-за чертежа) электронный пучок отклоняется вверх. Значение В подбирается так, чтобы отклоненный пучок попадал на боковой электрод С. Траектория ОС электронов в магнитном поле представляет собой дугу окружности, касающейся в точке О горизонтальной оси трубки. [29]
Формула ( 12) может поэтому служить для измерения удельного заряда электрона. [30]
Страницы: 1 2 3 4