Магнитный заряд

Cтраница 3

Таким образом, магнитный заряд преобразованного решения остается равным нулю, а электрический существенно отличается от затравочного значения: Q - Q 2aMB - ДС. [31]

Таким образом, полный магнитный заряд любого постоянного магнита всегда равен нулю. [32]

Таким образом, полный магнитный заряд любого постоянного магнита всегда равен нулю. При наличии в поле поверхностей разрыва векторов Н и 10 и магнитной проницаемости ц, предшествующие уравнения должны быть дополнены однозначно вытекающими из них пограничными условиями ( ср. [33]

Таким образом, полный магнитный заряд любого постоянного магнита всегда равен нулю. [34]

Изложенный способ вычисления магнитного заряда не указывает на его связь с топологическими свойствами конфигураций поля, т.е. с тем обстоятельством, что монополь является топологическим солитоном. Чтобы проследить эту связь1), рассмотрим снова асимптотики полей на пространственной бесконечности. Поле Va n v не находится в унитарной калибровке, поэтому обсуждать калибровочный вектор-потенциал неудобно. [35]

Отмечая фиктивный характер магнитных зарядов, следует все же иметь в виду, что во многих задачах использование этого понятия позволяет значительно облегчить выкладки. Этот прием особенно эффективен при расчете магнитных полей постоянных магниюв. [36]

Однако одних этих магнитных зарядов недостаточно, чтобы созданное ими поле Я совпало с истинным полем намагниченности. [37]

Отсутствие в природе магнитных зарядов 1) приводит к тому, что линии вектора В не имеют ни начала, ни конца. Поэтому в соответствии с формулой (11.10) поток вектора В через замкнутую поверхность должен быть равен нулю. [38]

Найти поверхностную плотность связанного магнитного заряда на границах тел и рассчитать создаваемые этим зарядом поля. [39]

Дипольный момент пет - Н. [40]

В отличие от электрических отдельные магнитные заряды не обнаружены. В таком случае возникающий магнитный момент JA прямо пропорционален силе тока и площади петли. [41]

Если дыра обладает магнитным зарядом, то 1 - еР, следовательно, при еР 1 испускание заряженных частиц будет подавлено. Излучая нейтральные частицы, черная дыра будет терять массу и момент вращения, пока не перейдет в состояние экстремальной дыры Рейсснера - Нордстрема с M2Q2 P2 [242], в котором ее поверхностная гравитация ( температура) равна нулю. [42]

Экстремальная ( с магнитным зарядом) черная дыра массы М ISO - ( 1017 гЭВ / р) 2 ( ц - масса монополя в ГэВ) обладала бы временем жизни, большим времени жизни Вселенной, поскольку хокинговская температура такой дыры равна нулю, а процесс рождения монополей подавлен из-за их большой массы. [43]

Использование представления о магнитном заряде дает возможность симметрировать уравнения электромагнитного поля. [44]

Тот факт, что магнитный заряд в теориях, где имеется одно дальне-действующее векторное поле - электромагнитное, кратен - - г носит название условия квантования Дирака ( gmin - минимальный электрический заряд; заряд любого поля предполагается кратным дть) - Отметим, что в случае точечного ( ди-раковского) монополя в электродинамике условие квантования магнитного заряда возникает на уровне квантовой механики в поле монополя; в случае же монополя тХоофта - Полякова условие квантования имеется уже на уровне классической теории поля. Последнее обстоятельство имеет глубокую связь с квантованием электрического заряда, которое автоматически возникает уже на классическом уровне в моделях типа рассмотренной в этом разделе. [45]

Страницы: 1 2 3 4