Полный заряд - система
Cтраница 2
Доказать, что дипольный момент заряженной системы не зависит ог выбора начала координат, если полный заряд системы равен нулю. [16]
Мы выделили здесь в первой сумме нулевой член, поскольку стоящий в нем интеграл есть просто полный заряд системы, который не зависит от времени. Поэтому этот нулевой член для переменной части поля несущественен. [17]
Если же средняя скорость распределения зарядов имеет компоненту противоположного направления, то интеграл даст меньшую величину, нежели полный заряд системы. [18]
Рассмотрим систему, состоящую из заряженных частиц нескольких сортов ( частица / имеет заряд z7 - e), причем полный заряд системы равен нулю. [19]
Поэтому при удалении в бесконечность потенциал любой такой системы зарядов будет асимптотически выражаться той же ф-лой (2.55), если только под величиной Q подразумевать полный заряд системы, приходящийся на единицу длины оси. [20]
ЗАМЕЧАНИЕ 1: Фигурирующая в этом члене интегральная характеристика распределения заряда зависит только от изотропной части плотности; поэтому она должна была бы служить поправкой к нулевому электрическому моменту (75.0) - полному заряду системы. Но полный заряд системы не зависит от времени ( как раз вследствие инвариантности относительно градиентных преобразований. [21]
Член, содержащий Р1 равен скалярному потенциалу электрического диполя, член, содержащий Pik, равен потенциалу электрического квадруполя, а член, содержащий р, равен потенциалу точечного заряда, равного полному заряду системы. [22]
После соединения образуется конденсатор, емкость которого С 2Cj, где Cj - емкость одной лейденской банки. Полный заряд системы остается неизменным, значит, энергия уменьшается вдвое. Половина первоначальной энергии рассеивается в виде электромагнитных и звуковых волн, а также тратится на нагревание воздуха и электродов. [23]
ЗАМЕЧАНИЕ 1: Фигурирующая в этом члене интегральная характеристика распределения заряда зависит только от изотропной части плотности; поэтому она должна была бы служить поправкой к нулевому электрическому моменту (75.0) - полному заряду системы. Но полный заряд системы не зависит от времени ( как раз вследствие инвариантности относительно градиентных преобразований. [24]
Зарядовая четность С определяется как собственное значение оператора зарядового сопряжения. Этот оператор антикоммутирует с оператором полного заряда системы. Поэтому только состояния с полным зарядом, равным нулю, могут обладать определенным значением зарядовой четности. В слабых взаимодействиях происходит нарушение законов сохранения Р - и С-четностей. [25]
Зарядовая четность С определяется как собственное значение оператора зарядового сопряжения. Этот оператор антикоммутирует с олератором полного заряда системы. Поэтому только состояния с полным зарядом, равным нулю, могут обладать определенным значением зарядовой четности. В слабых взаимодействиях происходит нарушение законов сохранения Р - и С-четиостей. [26]
 |
Некоторые распределения зарядов с Ка - О, К, Ф 0. Это означает, что в каждом распределении полный заряд равен нулю, а дипольный момент отличен от нуля. [27] |
Рассмотрим эти коэффициенты более внимательно. Коэффициент Д в J p dv представляет собой полный заряд системы. [28]
Реальная система должна содержать по крайней мере два компонента, скажем электроны и положительные ионы, так что полный заряд системы равен нулю. Чтобы не загромождать обозначений, рассмотрим однокомпонентную систему, скажем электронный газ при наличии однородного непрерывного фона положительного заряда. Этот фон нейтрализует полный заряд, но не играет динамической роли. Будем считать также, что частицы имеют конечный размер. [29]
Это следует из квантованных уравнений поля, описывающего бозоны, подобно тому как это получалось в [ § 36 ] для электромагнитного поля. Если бозе-частицы имеют заряд, как например я - мезоны, то возможны только такие переходы, которые совместимы с сохранением полного заряда системы. [30]
Страницы: 1 2 3