Cтраница 2
Иногда говорят, что силовые линии - это траектории, по которым двигался бы в поле точечный положительный заряд, если его, внеся в это поле, предоставить самому себе. Правильно ли это утверждение. [16]
Иногда говорят, что силовые линии - это траектории, по которым двигался бы в поле точечный положительный заряд, если его, внеся в это поле, предоставить самому себе. Правильно ли это утверждение. [17]
На расстоянии 0 9 м от поверхности шара радиусом 10 см, несущего положительный заряд с поверхностной плотностью 3 - Ю-5 Кл / м2, находится точечный положительный заряд 7 - Ю-6 Кл. Определить работу, которую необходимо произвести, чтобы перенести заряд в точку, расположенную на расстоянии 50 см от центра шара. [18]
На расстоянии 0 9 м от поверхности шара радиусом 10 см, несущего положительный варяд с поверхностной плотностью 3 - Ю-6 Кл / м2, находится точечный положительный заряд 7 - 10-в Кл. Определить работу, которую необходимо произвести, чтобы перенести заряд в точку, расположенную на расстоянии 50 см от центра шара. [19]
Размеры пластины весьма велики по сравнению с расстоянием между шаром и пластиной. Точечный положительный заряд перемещается из точки / в точку 2 параллельно пластине. Совершается ли при этом работа. [20]
На рис. 92 - 95 даны примеры графического изображения различных электрических полей. На рис. 92, а показано поле уединенного точечного положительного заряда, а на рис. 92, б - поле уединенного точечного отрицательного заряда. На рис. 93 приведено поле двух точечных разноименных зарядов, а на рис. 94 - поле двух точечных одноименных зарядов. На рис. 95 изображено поле плоского конденсатора, которое внутри конденсатора, вдали от краев его пластин, является однородным. [21]
Окись кальция СаО является окислом щелочноземельного металла Са, имеющим порядковый номер 20, В чистом виде ядро атома кальция защищено облаками 20 электронов. Кристаллическая решетка этого металла состоит из отдельных атомов, представляющих собой точечные положительные заряды, погруженные в отрицательно заряженное электронное облако. Внешне кристаллическая решетка Са электронейтральна, но она крайне неустойчива. [22]
Заметим, что при адсорбции на - центре ( в противоположность тому, что имеет место на идеальной поверхности) прочная форма хемосорбции является электрически нейтральной, а слабая форма, наоборот, заряженной. Действительно, хемосорбированная частица в данном случае привязана к пустому металлоидному узлу, который эквивалентен точечному положительному заряду, равному по абсолютной величине заряду электрона. В случае прочной связи заряд этого пустого узла скомпенсирован зарядом электрона, привлеченного к участию в связи; в случае слабой связи этот заряд остается нескомпенсированным. [23]
Это позволяет рассчитать электростатическую энергию, например, металла, все ионы которого имеют одинаковый знак. При этом электронейтральность системы в этой модели, необходимая для того, чтобы система зарядов была устойчива, обеспечивается учетом взаимодействия точечных положительных зарядов с отрицательным однородным фоном из электронов. [24]
Электрон Ве2р находится близко к Be2s ( как кайносимметрик), но связан с ядром заметно слабее ( на 2 эв) из-за отсутствия способности к проникновению. На расстоянии своих максимумов всего в 0 2 А друг от друга облака Ве2р и Be2s заметно перекрывают друг друга и уже во всяком случае остов атома не может действовать на электрон Ве2р как точечный положительный заряд. Поэтому электрон В2р геометрически эквивалентен B2sz и сильно притягивается к ядру. [25]
Замечание 3.11.3. Этапы, выделенные в доказательстве теоремы 3.11.4, имеют самостоятельную ценность. Вспомним, что закон электростатического взаимодействия точечных зарядов имеет вид закона Ньютона, когда вместо масс используются заряды, а вместо гравитационной постоянной - диэлектрическая проницаемость. Пусть точечный положительный заряд q находится между бесконечными противоположно заряженными пластинами. [26]
Так как обычная электронная волновая функция представляет вероятное распределение электронов для фиксированных ядер, то при рассмотрении изотопного эффекта в величинах Gne и Ge необходимо на эту функцию наложить второе вероятное распределение, соответствующее влиянию нулевой энергии ядер. Она состоит из точечного положительного заряда Z, окруженного сферическим распределением отрицательного заряда равной величины, которое может быть представлено водородо-подобной волновой функцией. [27]
Заряд, помещаемый в электрическое поле с целью исследования его свойств, не должен изменять ( вследствие взаимодействия) взаимного расположения зарядов, создающих это поле. Поэтому его значение должно быть как можно меньше. Такой очень маленький по значению точечный положительный заряд, вносимый в поле для изучения его свойств, называют пробным. [28]
Кронекера, равный единице, если r s, и нулю в других случаях. Эта величина фактически является зарядом иона остова в атомных единицах для атома, вносящего один л-электрон в электронную систему. Мы принимаем, что каждый ион остова можно считать точечным положительным зарядом. Это, вероятно, хорошее приближение для расстояний, достаточно больших для того, чтобы эффектами поляризации можно было пренебречь. [29]
В (4.3) учтены статистические и капельные свойства ядер, энергия ядерного взаимодействия с учетом эффектов несимметрии ( А Ф 2Z) и спаривания нуклонов, кулоновская и поверхностная энергии ядер. Энергия холодных электронов дана в (2.22) - (2.23), а величина WL есть энергия электростатического взаимодействия, возникающая из-за наличия точечных положительных зарядов в однородном фоне отрицательных. [30]