Свободный электрический заряд
Cтраница 1
 |
Источник тока, управляемый током. [1] |
Свободные электрические заряды не могут накапливаться как в узлах, так и в любых элементах цепи. Поэтому равенство (1.8) справедливо применительно к системе токов в зажимах многополюсника. [2]
Если свободные электрические заряды находятся в столь разреженном веществе, что они могут беспрепятственно ускоряться под действием электрического поля, не испытывая, или почти не испытывая столкновений с молекулами вещества, то в таком случае под действием осредненного электрического поля возникает упорядоченный ток конвекции. [3]
Последнее уравновешивается полем свободных электрических зарядов, постоянно притекающих к поверхности тела и обусловливающих возникновение индуцированных токов, частоты которых соответствуют частоте к олебаний электромагнитного поля. [4]
В диэлектриках отсутствуют свободные электрические заряды. Диэлектрики в отличие от проводников не проводят электрический ток. [5]
 |
Зависимость ав и р электротехнического фарфора от мощности дозы Р облучения ( по В. В. Маслову и Н. С. Костюкову. [6] |
После прекращения облучения свободные электрические заряды рекомбинируют. Нагрев увеличивает скорость рекомбинации. Радиационная составляющая проводимости ор уменьшается до нуля и проводимость диэлектрика становится равной темновой проводимости, если под действием излучения в диэлектрике не образовались необратимые дефекты. Если при облучении поглощенная доза Д ( Гр) была большая, то в диэлектрике образуются необратимые дефекты, которые приводят и к увеличению, и к уменьшению его темновой проводимости. [7]
В проводниках есть свободные электрические заряды, которые перемещаются в сколь угодно слабом электрическом поле. Следовательно, при рассмотрении задач электростатики напряженность электрического поля внутри проводника должна всегда быть равна нулю. [8]
 |
Зависимость отношения коэффициента диффузии электронов D к коэффициенту диффузии Dx, происходящей нормально к приложенному магнитному полю Я, от отношения Н / р [ 159J. [9] |
При равномерном распределении свободных электрических зарядов во всем пространстве каждый заряд находится в электрическом поле, которое определяется векторной суммой полей всех других зарядов. Вследствие этого сила, действующая на заряд, равна нулю. [10]
 |
Частотная зависимость диэлектрической проницаемости. [11] |
В диэлектриках практически отсутствуют свободные электрические заряды, и наложение электрического поля приводит к их поляризации. [12]
В металлах и электролитах свободные электрические заряды возникают из-за взаимодействия атомов и молекул самих этих веществ, без воздействия каких-либо посторонних факторов. Взаимодействие между частицами в твердых и жидких телах очень значительно, так как частицы в них расположены почти вплотную. [13]
 |
Частотная зависимость диэлектрической проницаемости. [14] |
В диэлектриках практически отсутствуют свободные электрические заряды, и наложение электрического поля приводит к их поляризации. [15]
Страницы: 1 2 3 4