Избыточный электрический заряд

Cтраница 3

Делались попытки обнаружить двойной обмен и обусловленный им ферромагнетизм окислов со структурой ХаС1, у которых можно добиться изменения валентности катионов, например путем частичного замещения двухвалентных ионов литием. Попытки такого рода оказались, однако, безуспешными, по-видимому, из-за того, что созданные в решетке при замещении лптпем носители тока ( дырки) локализуются под влиянием поляризации окружающей гре-ды, которая вызывается наличием избыточного электрического заряда. Такой захват носителей тока ( электронов или дырок) существенно ограничивает их подвижность, понижает значение интеграла переноса b и может привести к тому, что возможное вырождение основного состояния будет пренебрежимо мало влиять на перенос электрона; тогда практически вообще нельзя говорить о двойном обмене. [31]

Однако поскольку напряжение на диоде оказывается практически полностью приложенным к запертому переходу П2, при достаточно высоком напряжении ив начинает существенно сказываться ударная ионизация во втором переходе; число электрч-ческих зарядов через переход Я2 возрастает ( умножается), возрастает и ток через вентиль. Шщ умножение зарядов приобретает лавинообразный характер, дифференциальное сопротивление диода падает до нуля ( точка / на вольт-амперной характеристике); переход П2 пробивается, напряжение на диоде уменьшается ( участок 1 - 2); в слоях у перехода / 72 образуются избыточные электрические заряды, которые сводят запирающее напряжение до нуля ( граница насыщения, точка 2 характеристики), а при напряжении выше 1 / пЫц создают положительное напряжение на переходе, полностью насышая его. Вольт-амперная характеристика переключающего диода в этой области имеет тот же характер, что и характеристика обыкновенного диода. [32]

Однако поскольку напряжение на диоде оказывается практически полностью приложенным к запертому переходу / 72, при достаточно высоком напряжении ив начинает существенно сказываться ударная ионизация во втором переходе; число электрических зарядов через переход / 72 возрастает ( умножается), возрастает и ток через вентиль. При некотором критическом напряжении иакл умножение зарядов приобретает лавинообразный характер, дифференциальное сопротивление диода падает до нуля ( точка / на вольт-амперной характеристике); переход П2 пробивается, напряжение на диоде уменьшается ( участрк 1 - 2); в слоях у перехода / 72 образуются избыточные электрические заряды, которые сводят запирающее напряжение до нуля ( граница насыщения, точка 2 характеристики), а при напряжении выше U bm создают положительное напряжение на переходе, полностью насышая его. Вольт-амперная характеристика переключающего диода в этой области имеет тот же характер, что и характеристика обыкновенного диода. [33]

Накопление зарядов в облаке пыли может привести к разряду на стенку или другой конструктивный элемент пневмо-транспортной установки. Вероятность разряда определяется избыточным электрическим зарядом, приобретенным материалом при перемещении. Накопление электростатических зарядов в установках пневмотранспорта имеет ряд особенностей. [34]

Кл м ( 9Д) 1 электронный заряд на связывающей орбитали уже не распределен между двумя ядрами, а практически сосредоточен в области одного ядра, как, например, у ядра F в молекуле NaF. XF ( 2), указывает, что оба они движутся в поле ядра фтора. В результате вокруг ядра фтора сосредотачивается избыточный электрический заряд, практически равный единице; в то же время в силу электронейтральности молекулы ядро натрия оказывается центром равного по величине положительного заряда. Приближенно это положение может быть описано электростатической теорией ионной связи как перенос электрона от атома натрия к атому фтора с образованием ионов Na и F, удерживаемых в молекуле электростатическими силами притяжения. В этом смысле предельное состояние связи при очень высокой полярности может быть названо ионной связью. Такого рода связь возникает в молекулах галогенидов щелочных металлов. [35]

Существуют различные пути, приводящие к возникновению двойного слоя электрических зарядов на границе фаз. Во многих случаях такую границу способны переходить электрически заряженные частицы одного определенного сорта. Фаза, из которой эти частицы выходят, получает при этом избыточный электрический заряд противоположного знака. [36]

Движение плазмы в перпендикулярных электрическом и магнитном полях. [37]

Для установления такого состояния, для которого характерно отсутствие электрического тока в плазме, последняя не обязательно должна быть безграничной во всех направлениях. Нужно лишь, чтобы дрейфовое движение со скоростью cEfH совершалось беспрепятственно. Кратковременный ток, протекающий сразу же после включения электрического поля, создает на поверхности плазмы избыточные электрические заряды, как и в обычном диэлектрике. [38]

Принципиальная схема измерения компенсирующего напряжения методом вертикальной струи. [39]

При погружении электродов / и 5 в растворы между каждым из них и соответствующим раствором возникает вольтова разность потенциалов и поверхности обоих растворов заряжаются. В общем случае внешние потенциалы сравниваемых растворов оказываются различными, так что в пространстве между растворами, образующими цилиндрический конденсатор, создается электрическое поле. При этом капли, на которые разбивается струя, вытекающая из капилляра 3, уносят с собой избыточный электрический заряд, в результате чего подвижная пластина динамического конденсатора электрометра заряжается. [40]

Степень их сложности, определяющая строение расплава, весьма различна и зависит от химического состава расплава. О: Sit По мере увеличения этого отношения происходит разукрупнение анионных комплексов. Так, когда О: Si 2, то в расплаве находятся крупные трехмерные комплексы ( SiO2) n, по-видимому, лишенные избыточных электрических зарядов. По мере обогащения расплава окислами металлов отношение О: Si увеличивается, а кремнекислородные анионы становятся структурно проще. [41]

Радикалы могут иметь и два неспаренных электрона. Если они находятся в таком положении, что не способны образовать пару, получается бирадикал. Такие радикалы имеют большое значение в химических процессах, так как способствуют возникновению разветвленных цепей. Радикал может иметь и избыточный электрический заряд. С наличием неспаренных электронов обычно связана высокая реакционная способность радикалов. [42]

Во время опыта исследуемый раствор заполняет фторопластовую воронку и стекает по внутренним стенкам стеклянной трубки, полностью смачивая ее и образуя полый жидкостной цилиндр. При этом исследуемый раствор и раствор сравнения образуют как-бы две обкладки цилиндрического конденсатора. В пространстве между растворами, образующими цилиндрический конденсатор, возникает электрическое поле. При этом капли, на которые разбивается струя, вытекающая из капилляра 9, уносят с собой избыточный электрический заряд, в результате чего подвижная пластина динамического конденсатора электрометра заряжается и между его пластинами возникает разность потенциалов. [43]

При приложении к диоду положительного напряжения ( 0) переходы Пг и П3 оказываются в проводящем, а переход Я2 в непроводящем состоянии. С ростом положительного напряжения дифференциальное сопротивление диода меняется незначительно. Однако, поскольку напряжение на диоде практически оказывается полностью приложенным к запертому переходу Я2 при достаточно высоком напряжении и, начинает существенно сказываться ударная ионизация во втором переходе; число электрических зарядов через переход Я2 возрастает ( умножается), возрастает и ток через диод. При некотором критическом напряжении URKJI умножение зарядов приобретает лавинообразный характер; дифференциальное сопротивление диода падает до нуля ( точка 1 на в-а характеристике); переход Я2 пробивается, напряжение на диоде уменьшается ( участок 1 - 2 на характеристике); в слоях у перехода / 72 образуются избыточные электрические заряды, которые сводят запирающее напряжение до нуля ( граница насыщения, точка 2 характеристики), а при напряжении выше ияыКл - создают положительное напряжение на переходе, полностью насыщая его, и в-а характеристика переключающего диода в этой области имеет тот же характер, что и в-а характеристика обыкновенного диода. [44]

Согласно этой модели ионит рассматривается как ряд параллельных пластин, связанных друг с другом упругими пружинами. Каждая пластина несет поверхностный заряд, компенсируемый противоположным избыточным зарядом жидкости, находящейся между пластинами. Распределение заряда между пластинами подчиняется уравнению Пуассона - Больцмана. Роль упругих пружин играют углеводородные поперечно-сшитые полимерные цепи 1 а заряженных пластин - электростатические силы отталкивания между соседними фиксированными ионами. Противоионы диссоциированных функциональных групп, находящиеся в сорбированном растворителе, определяют избыточный электрический заряд жидкости. [45]

Страницы: 1 2 3 4