Эквивалентный заряд

Cтраница 2

Прибор для измерения электрофоретиче-ской подвижности методом подвижной границы. [16]

Если же исследуются достаточно разбавленные коллоидные растворы, это затруднение почти отпадает, так как вследствие большой эквивалентной массы и соответственно малого эквивалентного заряда ( заряд на единицу массы) доля электропроводности, приходящейся на коллоидную фазу, обычно ничтожна по сравнению с долей, приходящейся на электролит. [17]

В дальнейшем давление на фронте воздушной волны как в осевом, так и в радиальном направлениях, приближается к давлению от эквивалентного заряда, и на расстояниях больше 3R практически не отличается от него. [18]

На входной плоскости области взаимодействия электронный поток может быть разделен на ряд слоев, параллельных замедляющей системе, а каждый из слоев - на ряд эквивалентных зарядов. [19]

Применение метода неравномерной сетки для расчета электрического поля эмиттера. а - асимметричная звезда. б - параметры сетки. в - аппроксимация изменения напряжения вдоль диэлектрической стенки. [20]

Для получения распределения напряженности электрических полей Et ( x) применялись дополняющие друг друга аналитические, численные и аналоговые методы: Ламе, конформных отображений, эквивалентных зарядов, неравномерных сеток, электролитической ванны. При расчете начальных напряженностей коронирования Ек ( рис. 2.22) использовалось условие возникновения самостоятельного коронного разряда ( отрицательная корона), а расчет распределения напряженности поля униполярной короны Е2 ( х) выполнялся по методу Дейча-Попкова с последующей аппроксимацией численных результатов. [21]

Общего способа отыскания распределения зарядов, создающих электростатические поля с заданной конфигурацией эквипотенциальных поверхностей, в настоящее время не существует. Поэтому при определении емкостей по методу эквивалентных зарядов пользуются обычно обратным методом: задаваясь тем или иным конкретным распределением зарядов, находят для каждого из них форму эквипотенциальных поверхностей электростатического поля и получают тем самым некоторый набор распределений зарядов, создающих известные поля. Пользуясь им, можно в ряде случаев найти такое распределение зарядов, для которого форма эквипотенциальных поверхностей совпадает ( или достаточно близка) с формой поверхностей рассматриваемых проводников. [22]

При деформациях образца в магнитном поле деформируется и квар -; цевая пластина с напыленными на ее рабочие поверхности электродами. Напряжение U0, связанное с появлением на кварце эквивалентного заряда Q0, поступает на вход электрометрического усилителя, а затем на регистрирующее устройство. [23]

Вещества, способные к диссоциации в растворах, обычно разделяют при помощи ионообменной хроматографии. В ионообменной хроматографии ионы анализируемого вещества обмениваются с ионами, имеющими эквивалентный заряд. Это показано в уравнении (4.1), когда ион натрия обменивается с ионом калия, находящимся в смоле, в результате чего ион натрия переходит в смолу, а свободный ион калия - в раствор. [24]

Поверхностно активные катионы сдвигают фн к более положительным, а поверхностно активные анионы - к более отрицательным значениям. Поскольку при электрокапиллярном максимуме металл и электролит не должны иметь заряда, то при специфической адсорбции поверхностно активных ионов в диффузной части двойного слоя появляется эквивалентный заряд противоположного знака. Таким образом, в диффузной части двойного слоя возникает ионный двойной слой, в результате чего смещается потенциал фн. [25]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц: положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, расположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем - системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии /, м, друг от друга, причем q - это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Коэффициент пропорциональности а, Ф - м2, называют поляризуемостью данной частицы. [26]

Поверхность агрегата может заряжаться благодаря избирательной адсорбции ионов из дисперсионной среды или диссоциации молекул в поверхностном слое агрегата. В соответствии с правилом Пескова - Фаянса адсорбируются преимущественно ионы, входящие в состав агрегата, либо специфически взаимодействующие с ним. Ионы, сообщающие агрегату поверхностный заряд, называются потенциалопределяю-щими. Заряженный агрегат составляет ядро мицеллы. Заряд ядра компенсируется эквивалентным зарядом противоположно заряженных ионов - противоионов, расположенных в объеме среды. Противоионы, находящиеся непосредственно у поверхности ядра ( на расстояниях, близких к диаметрам ионов), помимо электростатических сил испытывают силы адсорбционного притяжения поверхности. [27]

Страницы: 1 2