Отрицательный объемный заряд - электрон
Cтраница 1
 |
Спектральная характеристика германиевого фотодиода.| Схема включения фототриода. [1] |
Отрицательный объемный заряд электронов, скапливающихся в области базы, снижает потенциальный барьер эмиттерного перехода, что увеличивает число дырок, инжектированных эмиттером. Часть этих дырок рекомби-нирует в базе, а большая часть проходит через коллекторный переход и увеличивает коллекторный ток и ток, текущий во внешней цепи. [2]
Если работа выхода катода р, больше работы ионизации цезия ( 3.87 эв), то пары цезия ионизуются на катоде, а положительные ионы Cs компенсируют отрицательный объемный заряд электронов. В этих условиях создается динамическое равновесие цезия на поверхности катода, при котором потенциал ионизации снижается. [3]
Так же, как и в плоскостном диоде, появление неравновесных дырок в электрически нейтральной л-области объемного заряда приводит к появлению поля, привлекающего в область положительного объемного заряда дополнительный компенсирующий отрицательный объемный заряд электронов. Время процесса установления крайне мало и исчисляется величинами порядка 10 - п - 10 - 13 сек, так что в рассматриваемом случае можно считать, что одновременно с появлением в средней области некоторого количества неосновных неравновесных носителей в ней появляется такое же количество основных неравновесных носителей. Средняя область остается при этом по-прежнему электрически нейтральной. [4]
Для улучшения параметров электрометрических ламп, работающих при малых анодных напряжениях, эти лампы в большинстве случаев снабжаются дополнительным электродом. Последняя получает положительный потенциал относительно катода и частично компенсирует отрицательный объемный заряд электронов в области катода. Катодная сетка также полезна с точки зрения преграждения доступа к управляющей сетке положительным ионам с катода, что имеет практическое значение для ламп с оксидным катодом, у которых такая эмиссия значительна. [5]
Положительные ионы, образовавшиеся в результате ионизации атомов газа, наряду с электронами принимают участие в переносе тока, двигаясь к катоду, но в силу большей массы и меньшей подвижности доля ионного тока составляет всего 0 25 % от общего тока. Однако, накапливаясь в объеме между электродами прибора, положительные ионы компенсируют отрицательный объемный заряд электронов и тем самым резко уменьшают внутреннее сопротивление приборов. В этом заключается основная функция ионов. [6]
Положительные ионы, образовавшиеся в результате ионизации атомов газа, совместно с электронами переносят ток, двигаясь к катоду, но в результате большей массы и меньшей подвижности доля ионного тока составляет всего - 0 25 % от общего тока. Однако, накапливаясь в объеме между электронами прибора, положительные ионы компенсируют отрицательный объемный заряд электронов и тем самым резко уменьшают внутреннее сопротивление приборов. В этом заключается основная функция ионов. [7]
Важное применение имеет тлеющий разряд, для которого характерны интенсивное свечение газа и ток порядка единиц и десятков миллиампер. При тлеющем разряде получается объемный заряд положительных ионов, который нейтрализует действие отрицательного объемного заряда электронов. Это падение напряжения обычно составляет десятки вольт. Тлеющий разряд существует за счет электронной эмиссии катода под ударами ионов. Необходимую для этого скорость ионы набирают, пролетая область катодного падения. В этой же области и электроны, вылетевшие из катода, набирают скорость, нужную для ионизации газа. [8]
Явления в преданодной области разряда, а также значения анодного падения напряжения ( три возможных варианта которого представлены на правом участке кривой рис. 4 - 24, б) связаны, как об этом уже говорилось в § 3 - 5, с необходимостью отбора анодом из плазмы такого количества электронов, которое требуется для анодного тока. Кроме электронов, к аноду должно подходить и некоторое количество ионов, необходимых для компенсации отрицательного объемного заряда электронов в непосредственной близости от анода. [9]
Энергетический Д к и потенциальный Аф барьеры на границе изменения концентраций образуются из-за того, что из полупроводника с большей концентрацией электронов происходит их диффузия в полупроводник с меньшей концентрацией. В приграничном слое возникает положительный объемный заряд ионизированных доноров ( в полупроводнике с большей концентрацией электронов) и отрицательный объемный заряд электронов в полупроводнике с меньшей их концентрацией. [10]
Следует указать на возможность соединения медленных электронов с находящимися в нормальном состоянии атомами или молекулами молекулярных газов. Образующиеся при этом отрицательные ионы, имеющие почти такие же скорости, как и положительные ионы, ухудшают компенсацию отрицательного объемного заряда электронов. [11]
При таком коэффициенте усиления анодный ток фотоумножителя мог бы быть равен нескольким амперам. В действительности он не превышает нескольких миллиампер. Это объясняется в основном тем, что поток вторичных электронов ограничивается отрицательным объемным зарядом электронов вблизи динодов. В связи с этим реальный коэффициент усиления значительно меньше расчетного. Энергетическая характеристика фототока фотоэлектронного умножителя линейна в широком диапазоне изменений светового потока. [12]
 |
Действие управляющей сетки тиратрона. [13] |
Рассмотренные свойства сетки в тиратроне объясняются тем, что при отсутствии дугового разряда изменение отрицательного потенциала сетки изменяет, как и в электронном приборе, величину электронного потока, проникающего через ее отверстия к аноду. Однако в тиратроне, даже до возникновения дуги, начинает сказываться действие положительных ионов. Они образуются в пространстве сетка-анод, проникают через отверстия сетки и компенсируют отрицательный объемный заряд электронов в области катода. Поэтому уменьшение абсолютной величины отрицательного сеточного потенциала сказывается в тиратроне на росте анодного тека сильнее, чем в вакуумном триоде. В тиратроне на этот рост влияют не только ослабление тормозящего поля сетки, но и нейтрализация ионами объемного заряда электронов на участке сетка - катод. Однако до точки В ток настолько мал, что тиратрон можно считать запертым. [14]
При повышении давления газа до 10 1 - 10 - 2 мм рт. ст. число образующихся ежесекундно положительных ионов еще возрастает и большое количество положительных ионов, направляющихся к катоду, создает около него положительный объемный заряд. Этот заряд действует, как положительно заряженная сетка в высоковакуумной трехэлектродной лампе. Электронный ток в высоковакуумной лампе ( при данном анодном напряжении и неограниченной эмиссии) ограничивается отрицательным объемным зарядом электронов, сосредоточенных в основном вблизи от катода. Для компенсации этого отрицательного объемного заряда необходимо большое положительное анодное напряжение. [15]
Страницы: 1 2