Cтраница 1
Затухание осциллятора, обусловленное излучением электромагнитной волны, называют радиационным затуханием. [1]
Затухание осциллятора может быть столь велико, что движение его перестанет носить колебательный характер. [2]
Обычно затухание спиновых осцилляторов описывают с помощью двух различных времен релаксации: продольного ( 7), харак-тгеризующего скорость установления спинов при включении поля Н, и поперечного ( 7 2), связанного с перераспределением поглощенной энергии электромагнитного поля между спинами. [3]
Отсюда ясно, что 7 играет роль константы затухания осциллятора. [4]
Мы видим, что величина оуг может служить удобной характеристикой отсутствия затухания осциллятора. Большим значениям coot или Q соответствует слабое затухание осциллятора. Из ( 98) и ( 99) следует, что энергия осциллятора за время т уменьшается в е раз от своего первоначального значения; за это время осциллятор совершает аот / 2л колебаний. Порядок величины добротности некоторых важнейших типов затухающих осцилляторов приведен в таблице. [5]
Средний член уравнения ( 2) пропорционален скорости х и определяет скорость затухания осциллятора. [6]
В уравнении ( 1) обозначено: х - ускорение стенки артерии, а х - ее перемещение, w Vа - частота основного гармонического колебания, F ( X) - коэффициент затухания осциллятора, где X - вектор возможных аргументов функции. [7]
При использовании в качестве источника монохроматической волны той или иной линии характеристического излучения приходится учитывать естественную спектральную ширину этих линий ДА. Внутри этого интервала имеет место некоторое распределение интенсивности, которое можно аппроксимировать, например, гауссовым распределением. Классическая теория дисперсии [6, 106] связывает конечную спектральную ширину линии с затуханием электронного осциллятора. [8]
При распространении в веществе электромагнитной волны заряженные частицы среды приходят в вынужденное колебательное движение. Амплитуда этих колебаний и их сдвиг по фазе по отношению к колебаниям напряженности зависят от соотношения частоты волны ш и частоты собственных колебаний частиц UQ ( см. разд. Однако в случае однородной среды можно получить частотные характеристики волны полуфеноменологически, учитывая возникающую при смещении частиц по-ляризованность, вводя зависящие от частоты диэлектрическую восприимчивость и проницаемость и вычисляя показатель преломления. Затухание волны, т.е. преобразование энергии колебаний в тепловую энергию, учитывается введением полуэ пирических коэффициентов затухания осцилляторов; диэлектрическая проницаемость и показатель преломления становятся при этом комплексными числами. [9]
Множитель А ( экспонента с действительным показателем) представляет нечто новое. Показатель экспоненты отрицателен, следовательно, А вещественно и меньше единицы. Множитель А уменьшает амплитуду поля; с ростом Аг величина А, а следовательно, и вся амплитуда, падает. При прохождении через среду электромагнитная волна затухает. Среда поглощает часть волны. Волна выходит из среды, потеряв часть своей энергии. Этому не следует удивляться, потому что введенное нами затухание осцилляторов обусловлено силой трения и непременно приводит к потере энергии. Мы видим, что мнимая часть комплексного показателя преломления п описывает поглощение ( или ослабление) электромагнитной волны. [10]