Более сильное затухание

Cтраница 1

Более сильное затухание, как известно, достигается и при увеличении индукции магнитного поля в зазоре диффузора. Для ослабления слишком сильного резонанса на низких частотах можно применять также пористые центрирующие мембраны с соответствующим воздушным сопротивлением. [1]

В этой таблице меньшие значения относятся к большим мощностям и к более сильному затуханию, а большие значения-к меньшим мощностям и к более слабому затуханию. Напряжение сети не оказывает существенного влияния на величины, приведенные в этой таблице. Поскольку, как было установлено ранее, разрывная мощность выключателя, отключающего короткое замыкание данной определенной мощности, в некоторых пределах обратно пропорциональна скорости нарастания восстанавливающегося напряжения, то выключатели высокого напряжения работают в значительно более выгодных условиях, чем выключатели низкого напряжения. Это обстоятельство в сильной степени благоприятствует повышению надежности электрических передач, так как сосредоточение очень больших мощностей обычно происходит в энергетических системах с высокими рабочими напряжениями. [2]

Принципиальная схема - совмещенного искателя - ( SE и распространение звука в нем.| Совмещенные искатели различных конструктивных форм ( фирмы Крауткремер. слева - искатели для ручного контроля. справа - широкоугольные искатели для автоматического контроля листов с многоштвгрьковым разъемом. [3]

Разделяющий слой, выполненный из пробки или пенопласта, должен обеспечивать возможно более сильное затухание звука. Кроме того, в районе колебательного элемента этот слой должен иметь электропроводную прослойку, чтобы избежать электрического влияния между излучателем и приемником. [4]

График типа показанного на 7 12, но с коротким импульсом ( ср., а, в и д.| Зависимость напряжения U от времени и возбужденные волны звукового дав -. ления на оси пьезопластины, расгтоложенной между двумя веществами / и 2. Для простоты скорость звука с в веществах / и 2 считается одинаковой, а масштаб выбран так, что импульс кажется одинаково широким в пространстве и времени. [5]

При 61 75 колебание пластины уже не достигает максимальной амплитуды: входной и выходной переходный процессы уже перекрываются. Пластина с более сильным затуханием передает импульс в еще довольно похожей форме, но с меньшей амплитудой. Этот недостаток однако частично компенсируется тем, что эта пластина быстрее оказывается наверху, чем менее демпфированная пластина. [6]

Влияние градиентности скальной породы на распределение вдоль поверхности грунта максимальных значений скорости движения вещества и смещения. [7]

Неоднородность скального массива существенно влияет и на максимальные параметры сеисмовзрывных волн на поверхности. Обращает на себя внимание более сильное затухание с расстоянием максимальных значений горизонтальной составляющей смещения грунта на поверхности по сравнению с однородным массивом. [8]

Этот метод характерен возникновением осцилляции с повышенными амплитудами, сильно искажающими характер исследуемого процесса. Неявный метод Эйлера, наоборот, подавляет колебания и дает более сильное затухание по сравнению с реальным процессом, а также значительное отставание по фазе. Эти же особенности характерны и для метода Гира второго порядка, однако погрешность аппроксимации достигает значительно меньшей величины, чем у неявного метода Эйлера. [9]

В типичном случае рассеяние Мандельштама - Бриллюэна является дополнительным методом к стандартной ультразвуковой технике, используемой для изучения акустических свойств. Обычно рассеяние Мандельштама - Бриллюэна позволяет исследовать фононы с более высокой частотой, более сильным затуханием; кроме того, могут исследоваться меньшие объемы вещества. Часто бывает удобнее исследовать образец оптическим способом, чем посредством пьезоэлектрических контактов. [10]

Таким образом, неявный метод Эйлера применим для расчета большинства систем ОДУ как с малым, так и с большим разбросом постоянных времени, однако трудоемкость одного шага у него значительно выше, чем у явного метода Эйлера, и целиком зависит от эффективности методов решения систем алгебраических уравнений. Этот метод, так же как и явный метод Эйлера, неприменим для решении задач, переходный процесс в которых имеет слабозатухающие осциллирующие компоненты. Так как неявный метод Эйлера абсолютно устойчив в области мнимой оси ( рис. 1.3, б), то он даст более сильное затухание по сравнению с реальным колебательным процессом. [11]

Это можно объяснить тем, что с увеличением глубины взрыва ( с возрастанием энергии, переданной грунту) сильно изменяются приведенные к эффективной энергии взрыва характеристики неоднородной среды: толщина слоя уменьшается, а его градиент-ность возрастает. Оба этих фактора приводят к дополнительному увеличению параметров сейсмовзрывных волн под центром взрыва. Это объясняется более сильным затуханием с расстоянием горизонтальных составляющих скорости и особенно смещения на поверхности грунта при увеличении ( на порядок и даже более) эффективной энергии взрыва. [12]

Искажение профиля звуковой волны приводит к нескольким эффектам. Во-первых, укручение профиля может привести к образованию разрывов, так что по истечении времени синусоидальная вначале волна превратится в пилообразную волну. Кроме того, укручение профиля, оставляя движение в волне периодическим, изменяет спектральный состав волны. В первоначально монохроматической волне с частотой со по мере распространения и искажения профиля нарастают высокочастотные гармоники. Причем высокие обертоны тгсо с большими п достигают максимума в месте наибольшей крутизны. При этом происходит непрерывная перекачка энергии из основной гармоники в высокие обертоны. Поскольку затухание звука пропорционально квадрату частоты, это приводит к более сильному затуханию волны. Укручение фронта волны будет происходить до тех пор, пока не стабилизируется дис-сипативными процессами. Таким образом, профиль волны зависит от соотношения нелинейных и диссипативных эффектов и ее интенсивности. Если амплитуда волны достаточно велика, то доминируют нелинейные эффекты и образуются ударные волны. В противном случае волна успевает затухнуть раньше, чем в ней накапливаются нелинейные эффекты. [13]

При этом речь не обязательно должна идти о чистых металлах. Сплавы с истинными твердыми растворами не являются исключением. В таких случаях наблюдается легко выявляемое влияние анизотропии и размеров зерна. Если далее взять две пробы одного и того же вещества с различной величиной зерна, то окажется, что у латуни изменение затухания в зависимости от величины зерна будет выражено много сильнее, чем у алюминия. Таким образом, большее отношение диаметра зерна к длине волны дает тем более сильное затухание, чем сильнее выражена анизотропия. [14]

Страницы: 1