Cтраница 2
Если система может вращаться в любом направлении вокруг точки, принятой нами за начало координат, следует одновременно рассмотреть мгновенные вращения около трех осей х, у и z, и тогда мы получим по отношению к каждой из осей уравнение, выражающее свойство моментов, аналогичное тому, какое мы только что нашли. Однако представляется небесполезным ту же задачу ра-шить с помощью более простого и более общего анализа. [16]
Важность этой дополнительной категории состоит в том, что она предполагает рассмотрение предложения рабочего времени как части более общего анализа распределения времени среди множества альтернативных возможностей. [17]
Во всех приведенных выше соотношениях полагалось, что величина скорости роста кристаллов ( К или Kv) одинакова по всему объему кристаллизатора. По всей вероятности такое предположение достаточно близко соответствует действительному процессу в аппаратах полного перемешивания суспензии, когда концентрационные и температурные условия процесса во всех точках рабочего объема практически одинаковы. Однако более общий анализ показывает, что имеются некоторые причины, вследствие которых рост индивидуальных кристаллов может оказаться неодинаковым вследствие неоднородности параметров процесса по рабочему объему. Во-первых, в реальных аппаратах локальные значения концентраций и температуры суспензии не бывают совершенно одинаковыми и частицы в процессе своего случайного перемещения по всему объему попадают в зоны с разным пересыщением и температурой. Кроме того, относительная скорость движения отдельных кристаллов и жидкой фазы раствора также носит случайный характер, что при диффузионной кинетике роста должно приводить к случайному распределению величины скорости роста частиц К около некоторого ее среднего значения. По некоторым данным [9] флуктуации объемной скорости роста кристаллов могут достигать 50 % от ее среднего значения. [18]
Ранее было показано, что в эквивалентных схемах с помощью унисторов отображается передача сигналов одного направления, имеющая место, например, в цепях с электронными лампами и транзисторами. Однако для более общего анализа применяется другой элемент эквивалентной схемы, называемый гаристором. Ги-ристор показан на рис. 2.52, а. Для сравнения на рис. 2.52, б приведена обычная ветвь, подчиняющаяся принципу взаимности. Ниже более подробно будут отмечены свойства тиристора. Здесь же следует подчеркнуть, что ток тиристора вызывается потенциалами на обоих его зажимах, однако этот эффект несимметричен. На рис. 2.53 показаны некоторые простейшие соединения тиристоров и соответствующие им эквивалентные схемы. Тиристор, у которого Р20 ( рис. 2.53, а), эквивалентен обычной ветви. Два тиристора, соединенные параллельно ( рис. 2.53, б), можно заменить одним эквивалентным. Схема двух одинаковых тиристоров с разными направлениями, присоединенных к двум зажимам ( рис. 2.53, в), эквивалентна разрыву схемы между этими зажимами. Наибольший интерес представляет схема, изображенная на рис. 2.53, г, где показано, что один гиристор эквивалентен двум унисторам. [19]
Наконец, необходимо понимать, что предложение рабочего времени на рынке представляет собой только один аспект общего предложения времени. Время может быть не только распределено между трудом и досугом, но и использовано и для иных целей. С этой точки зрения, анализ предложения рабочего времени следует рассматривать как часть более общего анализа распределения времени между несколькими альтернативными возможностями. [20]
Как описание действительности такой подход, конечно, нельзя назвать удачным, поскольку фактически все виды деятельности представляют использование и времени, и товаров. Может быть, его можно было бы защитить либо как аналитическую необходимость, либо как исключительно проникновенное приближение к реальности. Все же обычные эффекты замещения и дохода в отношении изменений в количестве рабочих часов легко вывести из более общего анализа, в котором подчеркивается только относительное значение вариаций времени среди товаров. [21]
Книга поэтому будет полезна и доступна студентам старших курсов и аспирантам. В отличие от других книг такого рода здесь не требуется знания тензорного анализа и матричной алгебры. Сведения из этих дисциплин привлекаются в последней главе лишь для показа того, что описание однородного состояния есть частный случай более общего анализа, развитого для неоднородных состояний. [22]
Очевидно, задачи совместного тепло - и массопереноса с химическими реакциями являются наиболее сложными. Тем не менее большая часть этой книги посвящена конвективному теплообмену, так как будет показано, что ряд важных для приложений задач массопереноса и совместного тепло - и массопереноса после введения соответствующих упрощающих допущений приводится к тем же, что и для конвективного теплообмена, дифференциальным уравнениям. Поэтому многие результаты теории конвективного теплообмена можно непосредственно применять для решения задач массообмена, причем такие решения часто проще, чем при использовании более общего анализа. [23]
Надежность конструкций, при заданных значениях рабочего давления транспортируемой среды, определяется работоспособностью сварного соединения, стенки конструкции, пораженной коррозией, наводороженного металла с внутренними расслоениями. Для конструкций, контактирующих с сероводо-родсодержащими средами, следует выделить их работоспособность при наводороживании. В этих условиях все результаты, относящиеся к оценке работоспособности оборудования с внутренними и поверхностными дефектами как в зоне сварного соединения, так и для области основного металла теряют свое самостоятельное значение и могут быть использованы только в результате более общего анализа. [24]
Для простоты в общих рассуждениях будем предполагать, что для отрицательных времен функция g равна нулю, а в начальный момент времени принимает некоторое значение, отличное от нуля. Напротив, при рассмотрении возможности применения теоретических формул к кинетическому анализу реакций будем принимать в качестве начала отсчета времени тот момент, когда устанавливаются условия эксперимента, благоприятствующие химическому превращению, и, следовательно, учитывать возможные периоды индукции. За исключением особых случаев, форма выражения g не уточняется. Фактически делается попытка дать возможно более общий анализ. [25]
Однако, почвидимому, разумнее использовать более строгую модель, из которой не следует, однако, что электронная плотность у лротона всегда равна нулю. Как было показано рядом авторов [47], значения межъядер ых расстояний и частот колебаний в двухатомных гидридах, вычисленные в рамках модели, согласно которой протон движется в окружающем его жестком сферически симметричном электронном облаке, удивительно хорошо совпадают с экспериментальными. При вычислении переходных состояний Бадер учитывал в основном деформационные колебания, полагая также, что отрицательно заряженные электронные облака фиксированы один относительно другого - Поэтому он не получил никакой информации о частоте симметричного валентного колебания. Он также сделал нереалистичное упрощающее предположение, приняв, что k i ( &1 &2) 1 / 2 - Из расчетов Бадера следовал противоречащий экспериментальным данным вывод, согласно которому при симметричном переходном состоянии изотопный эффект должен иметь минимальное значение. Однако более общий анализ в рамках модели заряженного облака [49] приводит к иным результатам. [26]