Значение - безразмерный параметр
Cтраница 3
 |
Зависимость безразмерной добычи от безразмерного времени для ограниченного радиального пласта при постоянном давлении на. [31] |
Пользуясь приемами, аналогичными приемам при решении уравнений для линейного течения, Ван Эвердинген и Херст [ X. Ниже будут даны уравнения в безразмерном виде и значения безразмерных параметров, затабулированных Ван Эвердингеном и Херстом и Чата-сом [ X. Принимается, что в момент времени t0 давление равномерно распределено по пласту, а градиент давления на внешней границе конечного пласта, как и на бесконечном удалении в неограниченном пласте, равен нулю. [32]
 |
Зависимость безразмерной добычи от безразмерного времени для ограниченного радиального пласта при постоянном давлении на скважине [ X. 7 ]. [33] |
Пользуясь приемами, аналогичными приемам при решении уравнений для линейного течения, Ван Эвердинген и Херст [ X. Ниже будут даны уравнения в безразмерном виде и значения безразмерных параметров, затабулированных Ван Эвердингеном и Херстом и Чата-сом [ X. Принимается, что в момент времени г0 давление равномерно распределено по пласту, а градиент давления на внешней границе конечного пласта, как и на бесконечном удалении в неограниченном пласте, равен нулю. [34]
 |
Зависимость безразмерной добычи от безразмерного времени для ограниченного радиального пласта при постоянном давлении на. [35] |
Пользуясь приемами, аналогичными приемам при решении уравнений для линейного течения, Ван Эвердинген и Херст [ X. Ниже будут даны уравнения в безразмерном виде и значения безразмерных параметров, затабулированных Ван Эвердингеном и Херстом и Чата-сом [ X. Принимается, что в момент времени t0 давление равномерно распределено по пласту, а градиент давления на внешней границе конечного пласта, как и на бесконечном удалении в неограниченном пласте, равен нулю. [36]
 |
Графики распределения концентраций са компонентов поперек пограничного слоя.| Зависимости концентраций саа компонентов на обтекаемой поверхности от безразмерного времени т. [37] |
Представляют интерес поля концентраций компонентов в пограничном слое для различных моментов времени. На рис. 7.7.3 приведены графики концентраций поперек пограничного слоя для СО2 ( кривые 1 2 3) к для кислорода ( кривые 1, 2, 3) в различные моменты времени. Здесь кривые 1, Г; 2, 2; 3, 3 отвечают тем же моментам времени и тем же значениям безразмерных параметров, что и кривые 2 3 4 на рис. 7.7.2 соответственно. Видно, что химическая реакция локализуется в узкой зоне внутри пограничного слоя - во фронте горения ( кривые 2, 3), который вначале продвигается в сторону свежей смеси, а затем стабилизируется на некотором фиксированном расстоянии от нагретой поверхности. На рис. 7.7.4 приведены зависимости концентраций компонентов на поверхности от времени протекания процесса. Кривая 1 здесь соответствует концентрации СО, 2 - концентрации углекислого газа СО2 3 - концентрации кислорода. Видно, что концентрации компонентов на поверхности довольно быстро выходят на свои асимптотические значения. Этот результат подтверждает сделанный ранее вывод о том, что при 8 - 380 реализуется квазиравновесный режим протекания гомогенной химической реакции. [38]
Например, вязкость эмульсии воды в нефти высокой плотности, содержащей газ, может быть в несколько раз ( практически на порядок) ниже вязкости эмульсии дегазированной нефти. Вместе с тем одним из решающих факторов, определяющих вязкость эмульси-онной системы, является вязкость диспергированной среды, т.е. неф-ти. Влияние растворенного газа на эту характеристику в исследован-ном диапазоне температур, обводненности и вязкости безводной неф-ти оказалось практически линейным. По значениям безразмерного параметра ц и вязкости дегазированной системы можно рассчитать вязкость газированных эмульсий любой обводненности, если газ на-ходится в растворенном состоянии и известна вязкость дегазирован-ной эмульсии с таким же содержанием воды. [39]
В связи с этим режимы течения на отдельных участках пограничного слоя могут быть неодинаковыми. Если, например, принять, что турбулентный пограничный слой образуется от переднего края пластины, то на передней части последней, где б мало, отношение А / б будет велико и может иметь место режим полного проявления шероховатости. По мере удаления от переднего края величина А / б уменьшается и может быть достигнут режим неполного проявления шероховатости, а затем и гидравлически гладкий. Границы между участками с разными режимами определяются значениями безразмерного параметра u A / v так же, как для течения в шероховатых трубах. [40]
В связи с этим режимы течения на отдельных участках пограничного слоя могут быть неодинаковыми. Если, например, принять, что турбулентный пограничный слой образуется от переднего края пластины, то на передней части пластины, где б мало, отношение Д / б будет велико и может иметь место режим полного проявления шероховатости. По мере удаления от переднего края величина Д / б уменьшается, и может быть достигнут режим неполного проявления шероховатости, а затем и гидравлически гладкий. Границы между участками с разными режимами определяются значениями безразмерного параметра u A / v так же, как для течения в шероховатых трубах. [41]
Страницы: 1 2 3