Значение - число - кнудсено
Cтраница 1
 |
Аэродинамические режимы атмосферы. [1] |
Значения чисел Кнудсена используются для определения границ четырех основных режимов аэродинамического потока. [2]
При значениях числа Кнудсена, заключенных между 10 - 3 и 10, разреженный газ не может рассматриваться ни как совершенно сплошная среда, ни как свободный молекулярный поток. [3]
Возникает вопрос, до каких значений числа Кнудсена еще можно пользоваться уравнениями гидродинамического типа. [4]
Цянь-Сюэ - Сэнь выделяет различные режимы течений, основываясь на значениях числа Кнудсена Кп 1 10, где / - длина свободного пробега молекул, а / 0 - характерный размер области течения. [5]
Однако при заданном р большая скорость проскальзывания upw наблюдается при бблыпих значениях числа Кнудсена NKp, как и должно быть. [7]
Результаты экспериментальных исследований показывают, что поток становится по существу свободномолекулярным при значениях числа Кнудсена больше двух. [8]
Указанное допущение наверняка справедливо при малых числах Кнудсена. До каких именно значений чисел Кнудсена при решении задач теплообмена эти уравнения справедливы с достаточной точностью, неизвестно. Единственным критерием здесь является эксперимент. Некоторой опорной точкой служит предельный случай больших чисел Кнудсена. В этом случае член, учитывающий столкновения молекул в уравнении Больцмана, отбрасывается и решение этого уравнения дается распределением Максвелла, с - помощью которого при известных предположениях о характере взаимодействия молекул с поверхностью могут быть найдены тепловые потоки. [9]
Орбитальный полет КА совершается в условиях сильно разреженной среды, которая характеризуется режимом свободномолекулярного потока. Теоретически такой поток соответствует значениям числа Кнудсена Knl / D 10, где Z - средняя длина свободного пробега; D - диаметр КА. [10]
Для высокого вакуума, где значения числа Кнудсена значительно больше единицы, характерно полное отсутствие внутреннего трения газа. Однако такая характеристика неполностью отражает взаимодействие молекул с поверхностью сосуда. Столкновения молекул со стенками сосуда без наличия фазовых превращений принято рассматривать с точки зрения теплооб мена, а при фазовых превращениях - с точки зрения массообмена. [11]
Согласно кинетической теории газов, при 0 1 Кп С 1 обтекание характеризуется скольжением. Таким образом, в соответствии с по - лученным значением числа Кнудсена ( Кп 0 1548) течение около пластины определяется режимом скольжения. [12]
Таким образом, динамика движения газа в кнудсеновском слое вносит определенный вклад в суммарное течение реагирующей смеси. Так, для гидродинамической области течения истинная скорость будет мала по сравнению со скоростью скольжения в объеме газа, но становится сравнимой с данной скоростью в переходной области, например в поре катализатора, где значение числа Кнудсена конечно. [13]
На движущуюся частицу действует сила сопротивления со стороны окружающей среды. В случае слабоионизованной плазмы основной вклад в силу сопротивления дает нейтральная компонента. Поскольку скорость пылевых частиц, как правило, значительно меньше тепловой скорости нейтральных атомов или молекул, сила сопротивления оказывается пропорциональной скорости частиц. При этом следует различать два режима, определяемых значением числа Кнудсена: Кп 1п / а - отношение длины свободного пробега атомов или молекул нейтрального газа к характерному размеру частиц. Режим с Кп С 1 принято называть гидродинамическим. [14]
Проблемы конвективного теплообмена при низких давлениях те же, что в обычной газодинамике и теплотехнике, осложненные, однако, дополнительными эффектами. Речь идет в конечном счете об определении количеств тепла, которыми обмениваются твердые поверхности различной формы с обтекающим эти поверхности потоком газа. Указанные количества тепла, отнесенные к единице площади и единице времени, будем называть удельными потоками тепла или. После приведения к безразмерному виду ( Ми, 51) тепловые потоки оказываются функциями многих безразмерных параметров, из которых в первую очередь надо назвать числа Рейнольд-са Не, Маха М, энтальпийный фактор Н - ш, коэффициент аккомодации а и коэффициент диффузного отражения а. Как известно, эффекты разреженности проявляются, начиная с некоторых значений числа Кнудсена Кп, представляющего собой отношение средней длины свободного пробега молекул к характерному линейному размеру. Что касается уравнений, описывающих процесс обтекания и теплообмена, то практически в настоящее время пользуются уравнениями Навье-Стокса. [15]
Страницы: 1