Рекомбинация - заряд
Cтраница 2
 |
Схема электриза ции твердых материалов при их разделении. о-скорость разделения. / 0-ток омического сопротивления. [16] |
Остаточный заряд на поверхностях контакта после разделения определяется процессами рекомбинации зарядов. [17]
 |
Зависимость коэффициента хаотичности В от давле - - ния ро. [18] |
Основными процессами в плазме высокого давления являются термическая ионизация и рекомбинация зарядов в объеме. [19]
Исследования, проведенные методами ЭПР и РТЛ, показали, что рекомбинация зарядов в данном случае определяется не гибелью свободных радикалов, а окислением первичных алкильных радикалов растворенным в веществе кислородом, поэтому этот максимум принято называть кислородным. Если перед облучением полимера удалить растворенный в нем кислород путем откачки до давления 10 - 3 - 10 - 2 Па, то интенсивность РТЛ в области кислородного максимума резко снижается. [20]
 |
Диаграмма состояния воды в координатах относительной температуры Т / ТК и плотности р / рк. [21] |
Характерные времена сжатия и роста капель должны быть малы во избежание рекомбинации зарядов. Минимальное время сжатия оценивается как ao / cs 10 - - 8 - f - 10 - 7 с, где cs - скорость звука и ао 10 - 4 - i - 0 3X ХЮ-3 - начальный средний радиус капель в набегающем на плазму аэрозольном потоке, определяющий характерный размер микро-неоднородностей концентрации паров. [22]
 |
Процессы при деионизации ( а, кривые обратного. [23] |
При больших плотностях газа, соответствующих давлению 103 н / мг, рекомбинация зарядов в междуэлектродном промежутке происходит частично и в объеме. [24]
Гц [9.8]) применительно к явлению РТЛ подразумевают время, необходимое для рекомбинации зарядов и высвобождения кванта энергии из объема образца. [25]
Если длительность импульса много меньше периода импульсов, то захват электронов и рекомбинация зарядов осуществляются при практически нулевой напряженности поля. [26]
Рассмотрим вначале закон убывания зарядов в приборе с коротким разрядным промежутком, в котором рекомбинация зарядов происходит главным образом на его плоских электродах. [27]
При рассмотрении идеального p - n - перехода мы считали, что генерация и рекомбинация зарядов в области перехода практически отсутствуют и поэтому ток через переход при прямом смещении обусловлен диффузией носителей заряда. [28]
Как следует из формул (5.206) и ( 5.20 в), скорости разрядки кластера и рекомбинации зарядов в воздухе близки. Это означает, что в рекомбинирующей плазме воздуха происходит эффективная разрядка кластера. Если учесть к тому же, что и после рекомбинации в объеме в зоне кластера остается нескомпенсированный положительный заряд, то придем к выводу, что рекомбинация зарядов в плазме не в состоянии предотвратить разрядку кластера. [29]
Радикалы образуются и при диссоциации возбужденных молекул, BOdHiiKaioHHix при первичном возбуждении и в результате рекомбинации зарядов. Поскольку набор возбужденных состояний, образующихся при радиолизе, существенно отличается от наблюдаемого при возбуждении светом, характер диссоциации может быть различным в радиационной химии и фотохимии. Диссоциация возбужденных молекул происходит либо с образованием радикалов, либо, что часто более вероятно, стабильных молекул. [30]
Страницы: 1 2 3 4