Cтраница 1
Радиационная рекомбинация существенна, однако, лишь в достаточно разреженном газе, когда тройными столкновениями частиц можно вовсе пренебречь. В менее разреженном газе основным механизмом является рекомбинация с участием третьей частицы - нейтрального атома. Именно этот механизм мы и рассмотрим теперь подробнее. [1]
Радиационная рекомбинация может рассматриваться как частный случай этого процесса. Точный расчет процесса ударно-радиационной рекомбинации проведен для водорода и водородоподобных ионов. Причем с ростом главного квантового числа трудности расчета сильно возрастают. [2]
Радиационная рекомбинация О-СО впервые обнаружена при изучении пламен [23], а затем с успехом использована в экспериментах по исследованию реакции водорода с кислородом на ударных трубах. Введение небольших добавок окиси углерода служит своеобразным индикатором для количественного определения атомов кислорода. Интенсивность хемилюминесцен-ции прямо пропорциональна произведению [ О ] [ СО ], а влияние СО на кинетику реакции Н2 - О2 минимально и может быть легко учтено. [3]
Однако скорость радиационной рекомбинации пропорциональна произведению пр, поскольку акт рекомбинации предполагает наличие обоих типов носителей. [4]
В случае радиационной рекомбинации равновесность состояния предполагает также и равновесность излучения в плазме. [5]
Найти сечение радиационной рекомбинации быстрого электрона с покоящимся протоном ( процесс, обратный фотоэффекту) с образованием атома водорода в основном состоянии. [6]
Задача о скорости радиационной рекомбинации для водорода решается точно. Для более сложных атомов получены хорошие приближения. [7]
Механизм излучения в случае радиационной рекомбинации атомов и радикалов достаточно хорошо изучен и наиболее полезен для приложений. При образовании новой прочной связи в этом процессе выделяется значительное количество энергии и первоначально возникающая частица может находиться в возбужденном электронном состоянии. [8]
В некоторых материалах при соответствующих температурах радиационная рекомбинация с испусканием фотонов является доминирующим процессом. [9]
Процессом, обратным фотоэффекту, является радиационная рекомбинация электрона с неподвижным ионом. [10]
Из принципа детального равновесия следует, что скорость радиационной рекомбинации при тепловом равновесии в интервале частот от v до v - ( - dv равна соответствующей скорости образования пар электрон - дырка, вызванного тепловым излучением. [11]
Наиболее подробно как экспериментально, так и теоретически исследовались процессы радиационной рекомбинации галогенов. [12]
Найти соотношение между сечениями фотоэффекта с основного состояния атома водорода и радиационной рекомбинации электрона с протоном ( процесс, обратный фотоэффекту) в основное состояние атома водорода. [13]
Аналогичный механизм, включающий неадиабатический переход между отталкивателышм и возбужденным стабильным электронным состояниями, был рассмотрен в [343] для радиационной рекомбинации атомов О и Н при очень низких температурах. При этом вследствие сравнительно малой массы Н неадиабатический переход происходит туннельным образом. [14]
Если термодинамическое равновесие отсутствует, как, например, в короне, то уравнение ( 42) заменяется предложенным первоначально Бирманом [16] ионизационным уравнением, которое учитывает баланс процессов ионизации и радиационной рекомбинации. [15]