Cтраница 1
Роль импульса в квантовой механике обсуждается в [1], гл. [1]
Роль импульса частицы в механике играет в геометрической оптике волновой вектор, а роль энергии частицы - частота. [2]
Параметр Л играет роль импульса обрезания в импульсном представлении. В координатном представлении длина гл И / А характеризует область нелокальности нуклона. Для перехода к локальному пределу следует устремить Л к оо. [3]
В случае угловых узлов роль импульса играет орбитальный момент, величина которого растет по мере увеличения числа угловых узлов. [4]
Эта величина играет при вращательном движении роль импульса. [5]
По выполнении промежуточных выкладок параметры обрезания ( играющие роль эффективных предельных импульсов) стремятся к бесконечности, обрезающий фактор ( ОФ) приближается к единице и, по крайней мере формально, восстанавливается первоначальная - необрезанная - теория. Эта процедура соответствует рассмотрению точечного взаимодействия как предела размазанного. [6]
Параметры ах, а а, играют в этом случае роль импульсов в соответствующем квантовомеханическом выражении, что позволяет наглядно проиллюстрировать общую связь классической орбиты с функцией W, которая будет использована ниже. [7]
В динамике волновых пакетов импульс в кристалле также играет роль, весьма аналогичную роли обычного импульса. [8]
Таким образом, сумма операторов at и а исполняет роль координаты, а их разность - роль импульса соответствующего гармонического осциллятора. [9]
Отсюда, в частности, видно, что в периодическом поле квазиимпульс электрона p - hk играет в уравнении движения (4.23) роль импульса свободного электрона. [10]
Среди всех возможных обобщенных координат и импульсов особый интерес представляют так называемые переменные действия / /, и угловые переменные ял; первые играют роль импульсов, вторые - роль координат. [11]
Функции (55.2) обнаруживают определенное сходство с волновыми функциями свободного электрона - плоскими волнами ф const ехр ( грг / Я); при этом роль сохраняющегося импульса играет постоянный вектор Kk. Мы снова ( как и для фонона - см. V, § 71) приходим к понятию о квазиимпулъсе электрона в периодическом поле. Подчеркнем, что истинного сохраняющегося импульса в этом случае вообще нет, так как во внешнем поле закон сохранения импульса не имеет места. Замечательно, однако, что в периодическом поле электрон тем не менее характеризуется некоторым постоянным вектором. [12]
Среди всех возможных обобщенных координат и импульсов особый интерес представляют тик называемые переменные действия / и угловые переменные ак [ 80, 2291; первые играют роль импульсов, вторые - роль координат. Оказывается, что наиболее простое соответствие между классическим и квантовым описанием устанавливается в том случае, если динамическая задача формулируется в угловых координатах, которые играют роль координат и при квантовом описании. Что касается переменных действия, то при классическом описании они отвечают постоянным обобщенным импульсам, а при квантовом описании - пропорциональны числам пк, определяющим квантовое состояние системы. [13]
Выражение (5.5), которое может быть также получено с помощью строгого анализа 4, 5 ], показывает, что величина hk при рассмотрении вопросов динамики электронов играет роль классического импульса. Тем не менее, хотя формула (5.5) выглядит как второй закон Ньютона, она ему не эквивалентна, поскольку в выражение для силы F не включена сила, связанная с периодическим полем кристалла, a ftk определено неоднозначно и представляет собой не импульс, а квазиимпульс. [14]
Все сказанное в § 74 о кинетическом уравнении для ферми-жидкости в значительной мере остается в силе и для электронной жидкости в металле. Роль импульса квазичастиц играет теперь их квазиимпульс, а ферми-поверхность имеет, вообще говоря, сложную форму, свою для каждого конкретного металла. [15]