Экспериментальное значение - давление
Cтраница 2
 |
Зависимость давления насыщенного пара от температуры.| Давление насыщенного пара ртути р, кПа. [16] |
Несмотря на то, что допущения, сделанные при выводе уравнения ( 2 - 40) или ( 2 - 41), справедливы лишь при достаточно низких давлениях, экспериментальные значения давлений насыщенных паров в функции температуры описываются этими зависимостями в значительно более широкой области состояний. В координатах In р - 1 / Т экспериментальные данные с хорошей точностью укладываются на прямую и только вблизи критической точки отклоняются от прямой. Это может быть объяснено тем, что при высоких давлениях и температурах и числитель, и знаменатель уравнения ( 2 - 39) уменьшаются, компенсируя друг друга и стремясь к нулю в критической точке. [17]
Росси [41] обнаружил организованные структуры в поли - ( диметилсилоксан-блок-оксиэтилене) и поли ( диметилсило ксан-бло / с-оксипропилене), измеряя внутреннее давление. Экспериментальные значения давления превзошли расчетные, что указывает на существенную организованность структур. [18]
Экспериментальные значения давлений насыщенных паров обычно описываются эмпирическими уравнениями, форма которых основывается на известном соотношении Клапейрона - Клаузиуса, обеспечивающем хорошее приближение зависимости Р г з ( Т) при не очень больших давлениях. [19]
Из табл. 7 видно, что точность измерения давления насыщения метилового спирта не слишком велика, а из анализа некоторых работ, приведенных в таблице, точность измерения установить трудно. Сравнение экспериментальных значений давления насыщения метилового спирта, определенных разными авторами, часто превосходит суммарную погрешность экспериментальных данных. [20]
Так, полагается, что Ai2 будет близка к 1 5, а константа Генри - к отношению фугитивности и концентрации жидкой фазы неконденсируемого компонента экспериментальной точки с наименьшим давлением. Фугитивность вычисляется подпрограммой PHIMIX по экспериментальным значениям давления и состава пара; если экспериментальные данные по составу отсутствуют, берутся расчетные составы. [21]
Так, полагается, что Ли будет близка к 1 5, а константа Генри - к отношению фугитивности и концентрации жидкой фазы неконденсируемого компонента экспериментальной точки с наименьшим давлением. Фугитивность вычисляется подпрограммой PHIMIX по экспериментальным значениям давления и состава пара; если экспериментальные данные по составу отсутствуют, берутся расчетные составы. [22]
Моллерап рассчитал приращение энтальпии бинарных и трехкомпонентных смесей легких углеводородов, а также смесей метан - азот и природного газа. Использовались коэффициенты парного взаимодействия г / и т) ( /, найденные по экспериментальным значениям давления насыщения и плотности насыщенной жидкости. [23]
Начальное значение коэффициента С6 задается, а оптимальные значения остальных коэффициентов определяются методом наименьших квадратов. При последующих итерациях С6 изменяется до тех пор, пока значения всех коэффициентов не будут обеспечивать минимальное отклонение экспериментальных значений давления от расчетных. [24]
Система расчета была выбрана следующая. Исходя из экспериментальных данных по давлению пара и величин приведенного термодинамического потенциала для газообразной и жидкой фаз, по формуле ( 229) были рассчитаны стандартные теплоты сублимации ( испарения) для каждого экспериментального значения давления насыщенного пара. [25]
Начальное пластовое давление в рассматриваемой залежи равно 61 8 МПа, что значительно выше гидростатического. Экспериментальные значения давления начала конденсации пластовых смесей, полученных при газоконденсатных исследованиях различных скважин Астраханского месторождения, изменяются в диапазоне от 31 до 39 МПа. С экспериментальными данными хорошо согласуются результаты расчетов, проведенных в Институте проблем нефти и газа АН СССР и Минвуза СССР и МИНГ им. [26]
Для приведенных температур в диапазоне от 0 7 до 0 95 наиболее предпочтителен метод Ватсона в модификации Собела ( раздел V. В этом случае должно быть найдено отдельно значение Ср. Рекомендуется пользоваться экспериментальными значениями давлений паров, так как рассчитываемые результаты при высоких значениях Тг чувствительны к выбранному значению Рг. [27]
По вертикальной оси отложено давление р, отнесенное к давлению в невозмущенном потоке, по горизонтальной - расстояние ж, отсчитываемое от точки сопряжения конуса с криволинейной поверхностью х x / ( Rsm ( 3), где х - продольная координата. По горизонтальной оси отложено давление торможения за прямым скачком р, отнесенное к давлению торможения в невозмущенном потоке, по вертикальной - расстояние т в мм по нормали к стенке. Значки 1 на рис. 3, а дают экспериментальные значения давления, полученные на моделях А и Б при R 0.5 105, когда есть развитый отрыв. В этом случае имеющаяся на модели А щель располагается в отрывной зоне, не влияя на распределение давления. Область постоянного полного давления, равного давлению на стенке, соответствует зоне обратных токов. Зона отрыва ( рис. 3, в) имеет прямолинейную границу, которая должна совпадать с линией максимальных градиентов плотности. [28]
Следует отметить, что при использовании уравнения (4.13) и равенства (4.30) значение коэффициента А должно быть равным для любых веществ. Это следует из условий (4.7), характеризующих критическую точку. Однако авторы [1,2] для углеводородов от н-гексана до н-декана, для азота, диоксида углерода и сероводорода получили различные значения коэффициента А. Фундаментальные условия (4.7) не были использованы, а значение коэффициента А определялось из уравнений (4.13), (4.30) после подстановки Т Тс р рс, и ис. Такой подход означает лишь то, что коэффициент А определяется по одной точке, для которой известны экспериментальные значения давления, температуры и мольного объема. При этом для уравнения состояния нет никаких признаков о том, что эта точка - критическая. В свою очередь, неверное определение критической точки приводит к погрешностям при расчете давления насыщенного пара вещества, области существования жидкой фазы. Это отрицательно влияет и на точность расчета парожидкостного равновесия смесей веществ. [29]
Страницы: 1 2