Высокое значение - теплоемкость
Cтраница 2
 |
Плоское сечение кристалла. изолинии электронной плотности ( аналогично - потенциала выделяют ионные остовы. [16] |
При рассмотрении вклада электронной теплоемкости помимо температуры следует учитывать также плотность электронных состояний. В переходных металлах на широкую ( 5 - р) - зону, обладающую малой плотностью, накладывается узкая d - зо-на с большой плотностью состояний. Это обстоятельство может объяснить высокие значения теплоемкости переходных металлов, превышающие 6 кал / град-атом. Так, атомная теплоемкость-железа при 300 С возрастает до 7 82, а при 600 С - до 10 53 кал / град-атом. [17]
 |
Изменение растворимости CaSO4, Mg ( OH2, Fe3O4 и CuO в зависимости от температуры при давлении 25 МПа. [18] |
Эти данные хорошо согласуются с эксплуатационными наблюдениями о смещении зоны осаждения соединений кальция и магния в область более низких температур при увеличении жесткости питательной воды. На рис. 7.2 по оси абсцисс указана не только температура, но и энтальпия среды, чтобы нагляднее представить изменение растворимости примесей в направлении движения рабочей среды по равномерно обогреваемой трубе. В то время как энтальпия изменяется пропорционально длине трубы, температура в области околокритических значений растет очень медленно из-за высоких значений теплоемкости, которые характерны для этой области. [19]
Соответствующие результаты приведены в табл. III. На первый взгляд результаты согласуются очень хорошо. Даже небольшие расхождения могут быть поняты по крайней мере качественно. Высокие значения теплоемкости полипропилена и полибутена-1 при 20 К и низкое значение теплоемкости полиизобутилена могут быть объяснены относительной свободой движения метильной группы. Более низкое значение теплоемкости при ШОК для всех полимеров с боковыми группами является, вероятно, следствием более высоких частот боковых С-С - деформационных колебаний для коротких це-цей по сравнению с соответствующими колебаниями основной цепи. [20]
Металлы могли бы оказаться наиболее удобным материалом для ампул ввиду их малой теплоемкости по сравнению со шлаком и возможности изготовить из них тонкостенные изделия, однако доступные для работы металлы также взаимодействуют со шлаком. В результате вес ампулы к моменту смешения может измениться, что делает недостаточно надежным как определение поправки на энтальпию ампулы в холостом опыте, так и расчет ее по исходному весу ампулы. Кроме того, даже следы кислорода в атмосфере печи при таких высоких температурах окисляют поверхность ампулы. Ввиду высоких значений теплоемкости окислов даже небольшое окисление может заметно исказить результат. Это же обстоятельство практически исключает возможность осуществления холостого опыта. [21]
Последние годы эта теория усиленно разрабатывается на базе квантово-меха -: нических представлений. Согласно этой теории кристаллическая решетка металла построена из жестких сфер ( катионы металлов), в промежутках между которыми движутся свободные электроны. Предположение о наличии свободных электронов в металле позволяет объяснить весьма просто металлический блеск н другие оптические свойства, высокую тепло - и электропроводность, высокие значения теплоемкости и энтропии и некоторые другие свойства металлов. Одной из интересных особенностей металлов тнушется малый и независимый от температуры парамагнетизм. [22]
Результаты разных авторов по теплопроводности [302-308], вязкости [309-312] вблизи критической точки отличаются не только количественно, но имеют иногда и качественное несоответствие. Наиболее ярко это проявляется в отношении теплопроводности. Дискуссия о существовании максимума коэффициента теплопроводности ведется уже свыше 30 лет. Главная экспериментальная трудность состоит в подавлении или учете конвективного теплообмена, который очень легко возникает около критической точки благодаря сильному росту коэффициента термического расширения. Интенсификации теплообмена способствует также высокое значение теплоемкости вещества. Было показано [313-316], что на близких закритических изобарах и изотермах коэффициент теплообмена а q / А Т при свободной конвекции проходит через максимум. Коэффициент увеличивается на порядок по сравнению с нормальными значениями, полученными путем экстраполяции со стороны газоподобных и жидкоподоб-ных состояний вещества. Максимумы для углекислоты и шестифтористой серы приходятся на ту же область температур и давлений, в которой наблюдается наибольшее светорассеяние. [23]
Страницы: 1 2