Зарядовая симметрия

Cтраница 3

Экспериментальные результаты для ( QX-& - 0л ц) приведенные на рис. 4.5, показывают характерную форму разницы между двумя почти одинаковыми, но слегка сдвинутыми широкими резонансами. В полных сечениях наблюдается нарушение зарядовой симметрии, составляющие несколько процентов. [31]

Это предположение называется гипотезой о зарядовой симметрии ядерных сил. [32]

До этих опытов физики считали, что законы природы не изменяются, если все заряды заменить на обратные. Это свойство законов природы называется зарядовой симметрией. [33]

Во-первых, хотя мы рассматривали первичное взаимодействие, доказательство справедливо также и для эффективных взаимодействий: любое СР-инвариантное и перестановочно-симметричное взаимодействие Юкавы, первичное или эффективное, Р - и С-инвариантно. Во-вторых, инвариантность относительно перестановки (3.74) для пион-барионных взаимодействий идентична зарядовой симметрии, но для взаимодействия странных частиц, вообще говоря, это не имеет места. Следовательно, для получения Р - и С-инвариантностей СР-инвариантных взаимодействий странных частиц зарядовая симметрия бесполезна. [34]

Стоит, быть может, лишь отметить, что неоднородная зарядово-симметричная в среднем модель не представляется эстетически предпочтительной по сравнению с однородной зарядово-несимметричной. Следует подчеркнуть, что зарядовая симметрия свойств частиц не требует зарядовой симметрии числа или плотности частиц в космологическом расширении. [35]

Но эволюция любой системы определяется не только законами физики ( которые включают зарядовую симметрию), но и начальными условиями. [36]

Это означает просто, что ядерные силы между двумя протонами равны ядерным силам между двумя нейтронами. Аналогично зарядовая симметрия пион-нуклон-ного взаимодействия требует, чтобы лагранжиан пион-нуклонного взаимодействия был инвариантен относительно преобразования зарядовой симметрии. [37]

Взаимодействие м тонов с нейтральными токами. Z - бозо-на, Z - u u -, e e -, и косвенными измерениями нарушения зеркальной и зарядовой симметрии в процессах е 1 е - - ( i i -, T V - на встречных электрон-позитров-ных пучках, а также в рассеянии поляризованных fi на ядрах ( в этих процессах происходит интерференция эл. [38]

Изоспиновые функции пион-нуклонной системы. [39]

Зарядовая независимость для пион-нуклонной системы имеет в точности тот же смысл, что и для двухнуклонной системы. В этом случае также важно подчеркнуть, что требование зарядовой независимости является гораздо более сильным ограничением, чем сохранение электрического заряда и зарядовая симметрия. Взаимодействие может быть различно во всех шести состояниях, даже если электрический заряд сохраняется. [40]

Все эти соображения могут быть легко распространены на четырехфермионные взаимодействия. Поскольку несохранение четности в слабых взаимодействиях достаточно хорошо установлено, можно утверждать в рамках СР-инвариантной теории, что несохраняющее четность р-распадное взаимодействие при наличии расширенной зарядовой симметрии р nt e v должно быть векторного и аксиально-векторного типов. [41]

Причем из ( 18) следует, что ядер-пыо силы короткодействующие. Поскольку полюсный заряд и эяектри-ческий заряд не одно ито: же, то; ядерные силы должны не зависеть от электрического заряда нуклон, т.е. обладать зарядовой симметрией и зарядовой независимостью); интенсивность их определяется зарядом монополя Дирака; они не фляшся центра явными, т.е. зависят от ориентаоии полюсных дипалънырс моментов нуклонов. [42]

Потенциал в (8.3.1) не меняет зарядового состояния нуклона и потому назван обычным. На опыте надежно установлено, что если пренебречь небольшими электромагнитными эффектами и требованиями, связанными с антисимметрией, то ядерные силы, действующие между двумя протонами, двумя нейтронами или протоном и нейтроном, в сущности, одинаковы. Эта зарядовая симметрия называется изотопической инвариантностью. [43]

Уместность такого вывода иллюстрируется следующим примером. Рассмотрим полные сечения jr d и п-й, которые различаются лишь слегка и тривиально - волновыми функциями п и п - в кулоновском поле, и на это можно ввести поправку. Симметрия с меньшими ограничениями - это зарядовая симметрия [2], которая заключается в инвариантности относительно замены / з - - / з для третьей компоненты изоспина. [44]

Из соотношений (5.15) ясно, что вращение на 180 вокруг второй оси в пространстве изотопического спина меняет местами заряженные компоненты изотопического мультиплета. Если лагранжиан взаимодействия инвариантен относительно такой замены, то мы говорим, что взаимодействие зарядово-симметрично. Оператор r2 ( it) называется оператором зарядовой симметрии. Если сохранение электрического заряда эквивалентно инвариантности относительно вращения Т ( ъ) вокруг третьей оси в пространстве изотопического спина, то преобразование зарядовой симметрии может быть с равным успехом определено как вращение Т ( ъ) на 180 вокруг первой оси в пространстве изотопического спина. Это следует из того факта, что, так же как и в обычном пространстве, вращение на 180 вокруг одной оси эквивалентно последовательным вращениям на 180 вокруг двух других осей, перпендикулярных к данной. [45]

Страницы: 1 2 3 4