Cтраница 2
Я состояния термодинамической системы, равная сумме внутренней анергии U системы и произведения давления р на объем V системы: Я U p V. [16]
Величина Л янлнется, следовательно, разностью между внутренними анергиями жидкости и идеального газа ири одном и том же объеме; эта величина практически [ ална анергии испарения. [17]
Но поскольку нас интересует излучение фотонов, происходящее за счет изменения внутренней анергии атома, а не за счет энергии переносного движения, мы должны рассмотреть зависимость от скорости только квантовопревращаемои части энергии. [18]
Знак минус в формуле (10.25) указывает на то, что при теплопроводности перенос внутренней анергии происходит в направлении убывания температуры. Теплопроводность численно равна плотности теплового потока при dT / dx К / м, т.е. при единичном градиенте температуры. [19]
Следовательно, изохорный тепловой эффект реакции ( протекающей при изохорно-изотермическом процессе) равен изменению внутренней анергии системы. [20]
Бели работа сжатия пара, производимая внешним источником работы при нагревании, будет больше возрастания внутренней анергии тара, то для нагревания пара затраты тепла извне не только не потребуется, но, напротив, некоторая часть работы сжатия сама выделится и виде тепла. [21]
Это означает, что при изохорическом процессе все подведенное к газу количество теплоты идет на увеличение его внутренней анергии. [22]
В стволе работающей гаэлифтной скважины совершается ряд энергетических превращений: нарастание или понижение потенциальной энергии, изменение кинетической и внутренней анергии, происходит теплообмен с окружающими горными породами, а в пределах продуктивных интервалов происходит смешивание пластовых жидкостей и газов, поступающих в ствол скважины из пласта и о поверхности Земли. Последнее приводит к калориметрическим температурным эффектам, представляющим интерес при изучении распределения температуры газояидкоотного потока в насосно-компрессорных трубах газлифтных скважин. [23]
Та часть полного запаса энергии термодинамической системы, которая не связана с положением системы в поле внешних сил и с движением самой системы относительно окружающей среды, называется внутренней анергией термодинамической системы. [24]
Во-вторых, в этом параграфе мы показали, что в диэлектриках, состоящих из квазиупругих диполей, поляризация которых не связана с тепловыми эффектами, выражение (30.5) плотности свободной энергии, как и должно, совпадает с плотностью внутренней анергии. [25]
Расширению газа ( dV0) соответствует положительная внешняя работа системы. При постоянной температуре ( и внутренней анергии) внешняя работа осуществляется за счет подводимой к газу теплоты. [26]
Здесь принято, что работа внешних сил равна нулю, а тело с трещиной - идеально упругое во всех своих точках. Левая часть равенства (3.11) представляет собой приращение внутренней анергии тола. Приращение поверхностной энергии положительно, так как внутренняя энергия увеличивается. [27]
Указанных в задании сведений недостаточно для полного выяснения энергетических балансов составн & частей системы. Но этого и не требуется, поскольь изменение внутренней анергии системы в целом, со гласно выражению (1.13), можно найти, учитывая лишь обмен энергией между всей системой и окружающей ее средой. [28]
Внутренняя анергия раствора тесно связана с взаимодействием между молекулами. Равенство энергии смешения пулю или, иными слонами, то, что в процессе смешения внутренняя анергия не из меняйте л, означает, что энергия взаимодействия мсгкду различными молекулами в растворе должна быть равна среднему арифметическому ил энергий взаимодействия молекул в двух чистых жидкостях ( см. гл. [29]
Полезно начать с краткого обзора свойств классического атома, составленного по материалам некоторых предшествующих глав. Решающее значение для интуитивного понимания картины энергетических уровней в атоме, набрасываемой в настоящем разделе, имеет понятие о внутренней анергии и ее роли в данном случае. Волновая картина, излагаемая в разделе 34.6, наследует многие характеристики классической картины. [30]