Cтраница 1
Обычное изложение, установившееся в основном около пятидесяти лет назад, конечно, не отвечает указанным целям. [1]
В обычном изложении эти две теоремы отделены одна от другой, причем доказательство второй из них заметно сложнее. [2]
В обычном изложении теории фазовых переходов второго рода ( см. [1]) тело рассматривается в отношении его упругих свойств как изотропное, характеризующееся всего одним коэффициентом сжимаемости. Между тем, поведение упругих постоянных монокристалла при фазовом переходе второго рода может обнаруживать различные особенности, тесно связанные с конкретным родом структурных изменений кристаллической решетки в точке перехода. Исследование этого вопроса в общем виде вряд ли целесообразно ввиду очень большого числа различных принципиально допустимых возможностей. [3]
В отличие от обычного изложения, задачи технической диагностики рассматриваются в широком плане и связываются с общей проблемой распознавания. [4]
Элементарная механика в обычном изложении смешивает эти два вида сил, рассматривая силы условий как собственно силы, величина которых вначале неизвестна. Она сводит, следовательно, силы ограничения движения к собственно силам. Однако уже в аналитической механике различие этих сил выступает очень резко, гораздо резче, чем в элементарной механике. В уравнениях аналитической механики силы условий движения имеют совсем другой вид, чем собственно силы, будучи определены только геометрическими условиями движения. [5]
Кинематика точки читается в обычном изложении. Свободное движение твердого тела, на наш взгляд, необходимо прочитать ранее других случаев движения и базироваться затем именно на этом случае. [6]
Такой метод подхода не применяется при обычном изложении механики, но сейчас мы его применим, чтобы он стал привычным для читателя до того, как метод будет использован для более сложных термодинамических задач. Конкретные геометрические границы, устанавливаемые для системы, являются совершенно условными и выбираются таким образом, чтобы они были наиболее подходящими для данной задачи. В некоторых случаях, например, мы включаем в систему все части Вселенной, в которых протекают рассматриваемые нами процессы - тогда систему называют изолированной системой, поскольку любое явление, происходящее вне системы, не будет оказывать никакого влияния на решение поставленной задачи. В других случаях целесообразно провести некоторое деление таким образом, чтобы система взаимодействовала со средой, и, действительно, такой подход часто желателен, так как по изменениям, происходящим в окружающей среде, можно установить, какие процессы протекают в системе. [7]
Как известно из релятивистской теории электрона Дирака в обычном изложении, для электронов и для позитронов, которые рассматриваются как частицы противоположных частотностей, в общем решении уравнения Дирака ( 4 8.7), квантовомеханический оператор энергии эффективно записывается с разными знаками. [8]
С этой точки зрения допущен ряд существенных отклонений от обычного изложения предмета химии гетероциклов. Например, при обсуждении отдельных групп гетероциклов там, где это было возможно, не проводилось их разделения в соответствии с природой гетероатома. [9]
С этой точки зрения допущен ряд существенных отклонений от обычного изложения предмета химии гетероциклов. [10]
Я поясню более конкретно, что меня не удовлетворяло в обычном изложении квантовой механики. Любой учебник по квантовой механике начинается с уравнения Шредингера и с волновой функции ф, которая этому уравнению удовлетворяет. Можно смириться с утверждением, что уравнение Шредингера не может быть выведено и было найдено чисто интуитивно, чтобы объяснить странные свойства микромира. Но с мистическими свойствами волновой функции трудно свыкнуться, не имея в отношении ее некоторой более наглядной физической картины. Как известно, волновая функция в квантовой механике играет ключевую роль: все физические величины при квантовом описании представляют собой операторы, действующие на волновую функцию, а числовые значения физических величин представляют собой собственные значения этих операторов. Соответственно, эволюция физических величин во времени определяется временной эволюцией волновой функции. Уравнение Шредингера для многих частиц как раз и служит для описания такой эволюции. [11]
Такое понимание квантовой механики позволяет избежать известных парадоксов, хар-актерных для обычного изложения этой теории на основе субъективной трактовки - функции. Квантовые ансамбли позволяют сделать теорию измерений предметом математического расчета. [12]
Гипотеза о пропорциональности векторов J и О является в некотором смысле истолкованием квантового соотношения, обычное изложение которого явно неудовлетворительно, так как оно вводит энергию без неразлучного ее спутника - количества движения. Новое изложение гораздо более удовлетворительно, потому что оно выражается через равенство двух мировых векторов. [13]
В чем заключается педагогическое преимущество проблемного изложения знаний в сочетании с диапроекцией, по сравнению с обычным изложением информации. [14]
Таким образом, здесь физика должна была ( как это еще до сих пор делается в обычных изложениях) констатировать задним числом это неожиданное для нее различение, между тем как при нашей общей постановке вопроса оно совершенно естественным путем получается с самого начала. [15]