Cтраница 1
Точечный излучатель, как известно, возбуждает сферические волны, а линейный - цилиндрические. Синфазность волн в плоскости шляется признаком плоских волн. Следовательно, антенны с параболическим рефлектором преобразуют сферические или цилиндрические волны облучателя в плоские. [1]
Координаты, определяющие положение точечного светящего элемента относительно расчетной точки. [2] |
Круглосимметричные точечные излучатели характеризуются КСС, симметричными относительно оптической оси излучателя. [3]
Таким образом, точечный излучатель невыгоден по двум причинам: он не обеспечивает получения достаточной мощности излучаемых УЗК и не позволяет с достаточной точностью определять координаты дефекта. [4]
Схема образования дифракционного изображения. [5] |
Солнце в масштабе вселенной является точечным излучателем и создает ненаправленное излучение. Если на пути распространения солнечного луча поставить непрозрачную пластину с множеством весьма тонких щелевых отверстий ( рис. 4.1), расположенных на одинаковых расстояниях друг от друга, то, проходя сквозь эти отверстия, луч создает дифракционную картину. В данном случае подобные неоднородности создаются совокупностью щелей в непрозрачном экране. [6]
Обозначим через dEm амплитуду напряженности поля точечного излучателя на расстоянии г от решетки, р - число элементов Гюйгенса на стороне а раскрыва, dy - размер одного элемента по той же стороне. [7]
Схема распространения сферической волны. [8] |
Можно подсчитать, что в случае идеального точечного излучателя интенсивность убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от источника. Однако в действительности уменьшение интенсивности звука по мере удаления от источника зависит не только от расстояния между источником и приемником, а обусловлено еще и другой причиной. [9]
На рис. 1.4 показаны две системы точечных излучателей одинаковой интенсивности ( белые и черные кружки), каждая из которых дает одинаковый набор проекционных данных. Очевидно, что третьим решением обратной задачи с указанными данными будет совокупная система с уменьшенной в два раза амплитудой всех излучателей. [10]
В наиболее общем случае, при точечных излучателях с любым известным светораспределением задача решается следующим образом. [11]
Однако это имеет место только при идеальном точечном излучателе. [13]
Удобно поступить так: найти поле одного точечного излучателя, а потом просуммировать по всем излучающим зарядам, подобно тому как в § 16 было найдено сначала статическое поле одного точечного заряда. В силу линейности уравнений (20.1) - (20.3) решение при произвольном распределении зарядов и токов представится суммой или интегралом по всем излучателям. [14]
При светильниках, которые могут быть приняты за точечные излучатели, но имеют некруглосимметричное светораспределение, методика расчета лишь незначительно отличается от описанной. [15]