Мнимый излучатель
Cтраница 1
 |
Метод годографов. [1] |
Мнимый излучатель И строим относительно поверхности дефекта. [2]
 |
Значения коэффициента В. [3] |
Применение более простого способа расчета с использованием теории мнимого излучателя возможно только при Ркр1 р ркр2, что не удовлетворяет отмеченной выше области углов падения. Кроме того, при использовании теории мнимого излучателя расчет необходимо проводить либо в плоскости падения центрального луча диаграммы направленности, либо в перпендикулярной ей плоскости, тогда как уточненный способ справедлив для любых расчетных плоскостей. [4]
При выводе уравнения акустического тракта наклонного преобразователя применяют теорию мнимого излучателя. Эта теория исходит из предложения, что в области угла падения ркр. Ркрз УЗ поле формируется в однородной упругой среде от мнимого излучателя, размеры которого можно принять равными 2а cos Oo / cos p в плоскости падения. [5]
Обратим внимание, что в формулах (1.87) и (1.89) затухание учитывают для пути вдоль оси реального, а не мнимого излучателя. В этих формулах можно выделить постоянный множитель Ра P D ( 3) ( cos a / cos P) e - - лГ, который определяет акустическое давление в изделии на контактной поверхности. [6]
Это означает, что отражение от плоскости, происходящее согласно закону падающей волны, можно представить как результат действия мнимого излучателя, расположенного за отражающей плоскостью зеркально-симметрично действительному излучателю. [7]
Эта теория исходит из предположения, что в области угла падения Ркр1 Р Ркрз ультразвуковое поле формируется в однородной упругой среде от мнимого излучателя, размеры которого можно принять 2а cos ао / cos р в плоскости падения. [8]
Если, преломленные и претерпевшие расхождения крайние лучи диаграммы направленности и ее акустическую ось продолжить из изделия в призму до пересечения, то все они будут ис-ходить как бы из центра мнимого излучателя 3, который формирует диаграмму направленности в однородной упругой среде. [9]
Эту точку А принимают за мнимый источник, излучение от которого распространяется как бы-в однородной среде ОК. Совокупность мнимых источников образует мнимый излучатель. [10]
Применение более простого способа расчета с использованием теории мнимого излучателя возможно только при Ркр1 р ркр2, что не удовлетворяет отмеченной выше области углов падения. Кроме того, при использовании теории мнимого излучателя расчет необходимо проводить либо в плоскости падения центрального луча диаграммы направленности, либо в перпендикулярной ей плоскости, тогда как уточненный способ справедлив для любых расчетных плоскостей. [11]
Упрощенный расчет таких искателей производится с использованием теории мнимого излучателя. На основании расчета должны быть выбраны оптимальные параметры искателя. [12]
Строгий расчет параметров искателей с учетом процессов, происходящих внутри призмы, а также на границе пьезопл ас-тина - призма и призма - изделие, является достаточно сложной задачей. Эта теория исходит из предположения, что ультразвуковое поле формируется в однородной упругой среде ( изделии) от мнимого излучателя, размеры которого отличаются от истинного. [13]
Преломленные лучи продолжают за пределы границы преломления, определяя точку Лл наибольшей концентрации расходящегося пучка. Эту точку принимают за мнимый источник, излучение от которого распространяется как бы в однородной среде - изделии. Совокупность мнимых источников образует мнимый излучатель. [14]
На рис. 79 изображены экспериментальные и теоретические кривые зависимости чувствительности искателя от толщины. Теоретические кривые рассчитаны по методу мнимого излучателя и приемника с учетом резонансных эффектов прохождения УЗК через тонкий слой металла. Из анализа кривой чувствительности выбраны две области толщин паяных соединений: 0 5 - 2 мм - область резонансного прохождения импульсов УЗК через паяное соединение; более 2 мм-нерезонансная. [15]
Страницы: 1 2