Магнитная анизотропия

Cтраница 2

Предельные значения основных характеристик магнитотвердых материалов.| Предельные кривые размагничивания 4я / ( Я ( 1, 2, 3 и В ( Н ( 1, 2, 3, И. [16]

Константа магнитной анизотропии К отражает степень реализации в материале явления магнитной анизотропии, состоящго в том, что расположение атомных магнитных моментов и, следовательно, самопроизвольной намагниченности насыщения 4nls в одних направлениях кристалла энергетически выгоднее, чем в других. Как следствие этого, в кристалле существуют направления легкого и трудного намагничивания. [17]

Энергия магнитной анизотропии в ТМП определяется энергией магнитной кристаллографической анизотропии вещества пленки и энергией наведенной анизотропии. Наведенная анизотропия создается искусственно в процессе технологического цикла изготовления пленки. Напыление пленки на подложку осуществляется в присутствии внешнего ориентирующего магнитного поля, приложенного параллельно плоскости подложки. ОЛН), лежащая в плоскости пленки. [18]

Направления намагничивания в кристалле железа ( а. [19]

Явление магнитной анизотропии используется в тексту-рованных магнитных материалах. [20]

Мерой магнитной анизотропии для данного направления может служить работа, которую должны совершить силы внешнего намагничивающего поля для того, чтобы единицу объема ферромагнетика, намагниченную до насыщения вдоль оси легчайшего намагничивания, намагнитить до насыщения по данному направлению. [21]

Силы магнитной анизотропии обусловливаются магнитным взаимодействием атомов, благодаря которому ориентация доменов в одних направлениях ( легкого намагничивания) энергетически более выгодна, чем в других. [22]

Наличие магнитной анизотропии у связи С - С не вызывает сомнения в силу особенностей распределения в ней электронной плотности, однако найденная Оаро численная величина Xcc вряд ли заслуживает доверия. [23]

Обозначения плоскостей кубической решетки.| Кривые намагничивания монокристалла железа. [24]

Энергия магнитной анизотропии способствует установлению векторов намагниченности вдоль направлений легкого намагничивания. Значение ее равно разнице энергий, необходимых для намагничивания кристалла до насыщения в трудном и легком направлениях, и характеризуется к о п-стантой кристаллографической анизотропии. В большинстве случаев последняя зависит от температуры. [25]

Исследованию наведенной магнитной анизотропии в поликристаллических образцах железо-никелевой шпинели с относительно небольшим содержанием никеля посвящены работы [19, 20], где было показано, что для этих ферритов существуют два температурных интервала, в которых эффективна ТМО: 0 - 100 С и 200 - 350 С. При этом оказалось, что в первом температурном интервале величина константы наведенной магнитной - анизотропии зависит от содержания катионных вакансий, а во втором концентрация вакансий влияет только на скорость протекания релаксационных процессов, но не на величину Кн - Мотцке [19, 20] полагает, что при температуре 200 - 350 С имеет место направленное упорядочение ионов никеля миграцией вакансий. [26]

Константы спин-спинового орто-вэаимодействия в полициклических ароматических углеводородах [ 23а ]. [27]

Расчет магнитной анизотропии отдельных молекул возможен, если определена магнитная анизотропия кристаллов с низкой симметрией и известно расположение молекул в кристалле. [28]

Под магнитной анизотропией подразумевается, что магнитная восприимчивость связи и кольца не идентична в направлении трех взаимно перпендикулярных осей. Это явление легко понятно на примере бензола. Если на кольцо накладывается поле Я0, то очень подвижные я-электроны начнут двигаться по кольцу в направлении, показанном на рис. 7.5, под действием составляющей поля, перпендикулярной плоскости кольца. Такое индуцированное движение представляется максимально возможным для кольца, и оно в свою очередь создает вторичное поле, проходящее через плоскость кольца, что увеличивает компоненту приложенного поля в областях, где находятся ядра водорода. Это явление в гораздо большей степени, чем дезэкранирование, является причиной того, что все бензольные протоны резонируют как синглет в слабом поле. [29]

Под магнитной анизотропией подразумевается, что магнитная восприимчивость связи и кольца не идентична в направлении трех взаимно перпендикулярных осей. Это явление легко понятно на примере бензола. Если на кольцо накладывается поле Н0, то очень подвижные я-электроны начнут двигаться по кольцу в направлении, показанном на рис. 7.5, под действием оставляющей поля, перпендикулярной плоскости кольца. Такое индуцированное движение представляется максимально возможным для кольца, и оно в свою очередь создает вторичное поле, проходящее через плоскость кольца, что увеличивает компоненту приложенного поля в областях, где находятся ядра водорода. [30]

Страницы: 1 2 3 4