Кристаллографическая магнитная анизотропия

Cтраница 2

Конфигурация и размеры доменов определяются минимумом полной магнитной энергии, состоящей из четырех составляющих: обменной энергии, энергии кристаллографической магнитной анизотропии, магнитоупругой энергии и магнитостатической энергии. [16]

Энергетически выгодная четырехдомен-ная структура с замкнутым магнитным полем.| Кривые намагничивания для монокристалла железа.| Изменение ориентации магнитных моментов атомов в доменной границе. [17]

Удельная энергия, которую необходимо затратить на перемагничи-вание из направления легкого намагничивания в направление трудного намагничивания ( заштрихованная зона на рис. 16.5), называется константой кристаллографической магнитной анизотропии К. В поликристаллических материалах эффекты анизотропии усредняются, поэтому магнитная анизотропия не обнаруживается. [18]

Очевидно, что поле кристаллографической магнитной анизотропии меньше при температуре, где наблюдается максимум цо, чем в непосредственной близости от этой температуры. В случае, когда максимум хо расположен в области температур, где магнитный момент изменяется в зависимости от температуры нерезко, дисперсия при температуре этого максимума должна начинаться на более низкой частоте, чем в ближайшей окрестности. Таким образом, по мере повышения частоты, на которой снимается зависимость ц / ( Т), такой максимум может исчезнуть, более того, на его месте может появиться провал. Значит, начиная с какой-то частоты, максимум на кривой i ( T) разбивается на два максимума, расходящихся по мере роста частоты. На рис. а это наблюдается для обеих максимумов, расположенных вблизи комнатных температур. При частоте 177 Мгц разбивается на два максимум, приходящийся на 305 К, а на частоте 200 Мгц то же происходит, по-видимому, и с максимумом при 273 К. Однако четыре максимума, которые должны были бы появиться при этом, не наблюдаются ни на одной кривой, так как два из них сливаются. [19]

Обозначение различных плоскостей кубических кристаллов с помощью индексов Миллера. [20]

Поэтому заштрихованные на рис. 1.9 площади представляют собой величину энергии, которую надо затратить для изменения направления намагничивания от легкого до трудного. Эту энергию называют энергией естественной кристаллографической магнитной анизотропии. [21]

Поэтому заштрихованные на рис. 1.20 площади представляют собой энергию, которую надо затратить для изменения направления намагничивания от легкого до трудного. Эту энергию называют энергией естественной кристаллографической магнитной анизотропии. [22]

Поликристаллические образцы обладают в большинстве случаев значительно более широкими линиями ферромагнитного резонансного поглощения, чем монокристаллы соответствующих веществ. Это - дополнительное расширение обусловлено влиянием кристаллографической магнитной анизотропии, которая приводит к разбросу резонансных частот для различным образом ориентированных кристаллитов в образце, и наличием закрытых воздушных пор, поверхностные магнитные заряды которых порождают местные размагничивающие поля. [23]

Таким образом, уравнение (10.18) выражает энергию магнитной анизотропии ферромагнетиков, имеющих кубическую структуру. В него входят как энергия, зависящая от кристаллографической магнитной анизотропии, так и энергия магнитоупругой деформации, которая возникает благодаря магнитострикции, вызванной наложением магнитного поля. [24]

Таким образом, ( 10 18) выражает энергию магнитной анизотропии ферромагнетиков, имеющих кубическую структуру. В это выражение входит и энергия, зависящая от кристаллографической магнитной анизотропии и от упругой энергии, возникающей благодаря магнитострикции, вызванной наложением магнитного поля. [25]

Кривая намагничивания ферромагнетика. [26]

Монокристаллы ферромагнетиков обладают неоднородностью магнитных свойств по различным кристаллографическим направлениям, называемой магнитной анизотропией и проявляющейся в существовании направлений легкого и трудного намагничивания. При отклонении направления намагниченности кристалла от направления легкого намагничивания возникает энергия кристаллографической магнитной анизотропии, из-за наличия которой направление намагниченности доменов стремится располагаться вдоль одной из осей легчайшего намагничивания. [27]

В магнитно-изотропном образце, который представляет собой эллипсоид вращения с осью, совпадающей с направлением постоянного магнитного поля, высокочастотное поле с круговой поляризацией возбуждает круговую прецессию намагниченности. В случае же эллиптической прецессии, которая возникает при любом нарушении такой симметрии ( из-за кристаллографической магнитной анизотропии, анизотропии формы пли же вследствие линейной поляризации высокочастотного поля), амплитуды компонент тх и ту отличаются друг от друга. Если при этом выполняется условие М const, то линия, описываемая концом вектора М, не будет плоской, вследствие чего возникает отличная от нуля периодическая компонента тг. [28]

Физико-химический состав порошков карбонильного железа. [29]

Средний размер частиц карбонильного железа составляет несколько микрометров. Высокодисперсные порошки характеризуются сильными внутренними напряжениями, что, наряду с достаточно высоким значением константы кристаллографической магнитной анизотропии железа, является причиной низкой магнитной проницаемости порошков карбониль-ного железа. [30]

Страницы: 1 2 3