Адиабатическое изменение

Cтраница 1

Сравнение двух обратимых путей перехода системы из состояния А в состояние 5. адиабатический путь АБ и путь, состоящий из изохорической ступени АВ и изотермической ступени ВБ. [1]

Адиабатическое изменение происходит в системе, которая так изолирована от окружающей среды, что тепло не может ни поступать в систему, ни выходить из нее. Любая работа, производимая системой, должна совершаться с затратой ее внутренней энергии. [2]

Адиабатические изменения происходят при постоянной энтропии. [3]

Адиабатическое изменение состояния тела можно осуществить обратимым образом, если поместить тело в теплоизолирующую оболочку, а внешнее давление при изменении состояния тела поддерживать строго равным давлению самого тела. Наиболее простым примером обратимого адиабатического процесса является расширение ( или сжатие) газа, находящегося в теплоизолированном цилиндре, при достаточно медленном перемещении нагруженного поршня. [4]

Адиабатическое изменение состояния тела можно осуществить обратимым образом, если поместить тело в адиабатическую оболочку, а внешнее давление при изменении состояния тела поддерживать строго равным давлению самого тела. Наиболее простым примером обратимого адиабатического процесса является расширение ( или сжатие) газа, находящегося в теплоизолированном цилиндре, при достаточно медленном перемещении соответственно нагруженного поршня. [5]

Адиабатическим изменением называется такое, при котором имеется равновесие между электронами и ядрами при каждом положении последних и не происходит внезапных электронных переходов с одного уровня на другой. Весь процесс целиком протекает на одной поверхности потенциальной энергии. [6]

Адиабатическим изменением состояния системы называется такое изменение, которое протекает без обмена теплом между системой и окружающими телами. При адиабатическом процессе система не получает извне тепла и не отдает тепла окружающим телам. Для адиабатического протекания процесса система должна быть окружена совершенно нетеплопроводными стенками. Так как совершенно нетеплопроводных стенок осуществить нельзя, то всякий реальный процесс может происходить лишь как более или менее точное приближение к адиабатическому. Практически близкими к адиабатическим оказываются процессы, протекающие настолько быстро, что обмен теплом с внешними телами не успевает осуществиться в сколько-нибудь заметных количествах. [7]

Адиабата проходит. [8]

Сравним теперь изотермическое и адиабатическое изменения состояния газа. Наоборот, для того, чтобы сжатие газа протекало изотермически, от него надо непрерывно отбирать тепло, чтобы запас его внутренней энергии, а вместе с ним и его температура не возросли. Изотермический процесс возможен лишь при идеально хорошем обмене теплом между - газом и внешними телами. Практически приблизиться к изотермическому процессу можно, заставляя его, протекать настолько медленно, чтобы температура газа все время успевала выравниваться с температурой окружающих тел. [9]

При адиабатических изменениях энтропия постоянна; следовательно, для точек / и 2 имеем si 2 - Так как на диаграмме ( рис. VI-2) значения энтропии отложены на оси абсцисс, адиабатическое изменение от точки / до точки 2 происходит по прямой, параллельной оси ординат. Точка / лежит на пересечении изобары pi 2 ат с граничной кривой х 1 ( сухой насыщенный пар), а значит, и на изотерме Tt 180 К. Установим, что точке 2 соответствует изотерма Та 260 К - Найдем также значения энтальпий t i 46 1 ккал / кг, it 67 3 ккал / кг. [10]

При адиабатическом изменении координаты векторы и) приобретают фазы двух типов. [11]

При адиабатическом изменении внешнего поля фермионы с уровня на уровень не перескакивают. Следовательно, в конечном состоянии будут заполнены все отрицательные и один нулевой уровень. При этом полное фермионное число системы не изменятся, т.е. в конце процесса оно по-прежнему равно нулю. [12]

При адиабатическом изменении состояния газа связь между давлением р и плотностью р определяется, согласно сказанному в § 5 гл. [13]

При очень медленном адиабатическом изменении механических параметров термодинамическая система в каждое мгновение почти находится в равновесии, определяемом мгновенными значениями механических параметров и энергии. [14]

При обратимых адиабатических изменениях объема никакого изменения температуры не происходит. Любые две обратимые адиабаты, взятые внутри области тройной точки, соединенные с любой парой обратимых процессов, полностью расположенных внутри этой области, вместе составляют цикл Карно. Как суммарные затраты тепла, так и полезная работа такого цикла должны быть равны нулю, поскольку наличие положительной или отрицательной работы описанного обратимого цикла противоречит второму закону термодинамики. [15]

Страницы: 1 2 3 4