Измерение - сечение
Cтраница 2
Оно требует измерения сечений химических реакций для индивидуальных состояний, а также измерений неравновесных распределений по внутренним состояниям во время реакции. Некоторый прогресс в измерении этих величин в различных системах имеется. [16]
Оптический метод измерения сечений возбуждения уровней основан на регистрации абсолютной интенсивности электронно-колебательных полос, возникающих в результате возбуждения молекул электронным ударом в исследуемое электронное состояние. [17]
Таким образом, измерения нейтронных сечений с низким разрешением по энергиям приводят к усреднению по резонансам и дают непосредственную информацию о величине Fn / D, которая называется силовой функцией. [18]
Однако первые же измерения нуклон-нуклонных сечений при энергиях в сотни МэВ привели к совершенно другим результатам, показав тем самым, что на расстояниях, существенно меньших 1 ферми, потенциал мало похож на потенциальную яму. [19]
В основе электрических методов измерения сечений возбуждения уровней лежит тот факт, ч го возбуждающие электроны теряют энергию ( Wn-WQ), где Wn и Wn - энергии молекулы на уровне п и на нормальном уровне. Измеряя относительное количество электронов, испытавших потери энергии ( например, методом тормозящего поля), можно найти сечение возбуждения уровня. Точность электрических методов невелика, и сечения возбуждения близких уровней в этих методах не разделяются. [20]
В первых работах по измерению сечений ионизации молекул органических соединений была установлена аддитивность атомных сечений. Позднее на углеводородах была-обнаружена сложная зависимость между сечением, молекулярным весом, степенью водородной ненасыщенности и изомерией. [21]
Указанный вывод сделан на основе измерений сечения поглощения в следующих случаях: 1) для ряда ядер от Be до РЬ при энергии 0 97 Бэз; 2) для углерода при энергиях между 0 6 и 1 2 Бэв; 3) для А1, Са, РЬ при импульсах протонов и я - - мезонов 1 5 Бэв / с. Дифракционные сечения были измерены для Be, С, А1 и Са при энергии 0 97 Бэв и для С при энергиях 0 6, 0 8 и 1 2 Бэв. Общее рассмотрение Бете и Вильсона [95] устанавливает связь между амплитудой рассеяния вперед при рассеянии мезона на нуклоне и усредненным ядерным потенциалом для мезона. [22]
Рассмотрим основные источники погрешностей при измерении сечений. Принятые в системах групповых констант сечения получены путем оценки результатов измерений и содержат в себе все возможные погрешности эксперимента и представляют собой случайные величины. Эти погрешности разные по своему происхождению и по корреляционным свойствам. В эксперименте для определения сечения в отдельной энергетической точке необходимо провести несколько измерений, каждое из которых обладает своей погрешностью. Эти погрешности являются между собой, как правило, независимыми, а корреляции погрешностей возникают вследствие определенных особенностей современных экспериментов. Применение одних и тех же образцов, стандартов, детекторов, источников и селекторов нейтронов для измерения ядерных характеристик ведет к корреляциям погрешностей. [23]
Метод капиллярного поднятия основан на измерении сечения капилляра и высоты поднятия в нем смачивающей жидкости под действием капиллярного давления мениска. [24]
В эксперименте с молекулярным пучком для измерения сечения столкновений было найдено, что интенсивность пучка CsCI уменьшается на 60 % при просительные сечения этих двух типов столкновений. [25]
 |
Схема отрезки с дозированием. [26] |
На рис. 24 приведена схема отрезки с дозированием по результатам измерения сечения прутка бесконтактным индукционным датчиком. [27]
 |
Зависимость сечений двойной перезарядки вперед с образованием. [28] |
Интересный эмпирический факт относительно ДП при 50 МэВ возник при измерениях сечений образования двойных изо-бараналоговых состояний для ряда ядер с / 1 ( рис. 7.28): сечение вперед как функция массового числа ядра А ведет себя очень близко к константе. Ожидается, что в таких ядрах ДП происходит главным образом на двух валентных нейтронах. [29]
В области малых энергий [ ( 10 - 15) Мэв ] измерения сечений рассеяния оказывается достаточным для определения фазовых сдвигов ( см. Фазы рассеяния) в - состояниях. [30]
Страницы: 1 2 3 4