Cтраница 2
При различных Re и St имеется ряд областей возбуж - дения краевого тона; при изменении / г / б эти области скачком переходят одна в другую, наблюдается явление гистерезиса. Так, если интересоваться звуковым давлением краевого тона в некоторой точке наблюдения х, то при изменении / г / б скачок из первой области во вторую происходит при разных значениях, в зависимости от того, увеличивается или уменьшается это отношение. Подобным образом обстоит дело, если в зависимости от / г / б определять силу, действующую на вершину клина. Каждая из этих областей характеризуется своим значением частоты краевого тона. [16]
Этот вопрос о роли акустически жесткой поверхности, находящейся в поле квадрупольных источников, обсуждался далее в ряде других работ. Пауэл [34] развил метод с использованием мнимых источников и принципа отображения и обобщил результаты Кэрля на случай, когда не вся поверхность погружена в поток, где имеется генерация шума. Из этой работы следует, что плоская жесткая безграничная поверхность играет чисто пассивную роль отражателя квадрупольного излучения и ничего больше, п дппольное излучение уничтожается. Таким образом, здесь шум имеет опять-таки квадрупольное происхождение и его интенсивность пропорциональна v&, а не у6, как это должно было бы иметь место для дипольного излучения. С другой стороны, в этой работе показано, что когда не вся поверхность погружена в ту часть потока, где имеются квадрупольные источники звука, действительно должно быть дипольное излучение. Этим объясняется, почему теория, основанная на представлении об источниках излучения как о диполях, приводит к правильным результатам в задаче о вихревом звуке и краевом тоне, а в случае бесконечной плоской жесткой поверхности, помещенной в среду с квадрупольными источниками, приводит к отсутствию дипольного излучения. [17]