Измерение - скорость - частица
Cтраница 2
Это сказывается в том, что в опытах по измерению скорости частиц v при различных ускоряющих напряжениях Ua ( эти опыты описаны в предыдущем параграфе) нарушается пропорциональность между v и V-Ua. При Ua больших v растет медленнее, чем Y Ua, и тем медленнее, чем больше Ua. Зависимость F / j от скорости v (3.16) соблюдается для всех частиц лишь тогда, когда они испытывают только нормальное ускорение. [16]
Тот же метод был ранее использован Горштейном и Мухленовым [86] для измерения скоростей частиц алюмосиликатного катализатора ( d, 1 5мм) в коническом аппарате. [17]
Свойства излучения Вавилова-Черепкова, определяемые соотношениями (2.9) и (2.10), позволяют использовать его для измерения скорости частиц. [18]
Конечно, эти результаты Малверна с Эфроном и Гиллича с Ивин-гом лишь подтверждали предшествовавшие опыты по измерениям скоростей частиц, но техника магнитной индукции была предпочтительнее, чем оптический метод измерения смещений, поскольку она определяла скорость частиц непосредственно, и тем самым исключались ошибки, вызываемые дифференцированием функций смещение - время, представленных при помощи графика. [19]
Из сравнения (6.7) и (6.11) очевидно, что сделанный выбор единиц измерения длины и времени автоматически обеспечивает измерение скорости частицы в долях скорости света. [20]
Схема этого опыта представлена на рис. 2, и, как указывалось выше, он состоит в измерении скоростей частиц в падающем и отраженном пучках. Скорость отраженных частиц определяется по изменению времени пролета расстояния пластина - приемник, возникающего за счет изменения скорости. Изменение времени пролета может быть связано, помимо изменения скорости, с адсорбированием и пребыванием молекул на поверхности. [21]
 |
Фотография треков слоя пшеницы, фонтанирующей в воздухе. [22] |
Таким образом, скорость циркуляции U твердых частиц, прошедших любую горизонтальную плоскость в цилиндрической части слоя, может быть определена из измерений скорости частиц w у стенки круглой колонны. Однако в нижней конической части линии тока искривляются вдоль наклонной стенки конуса, и wip нельзя больше использовать в качестве параметра, характеризующего полный нисходящий поток твердых частиц. [23]
Для изучения закономерностей формирования пространственных структур в пылевой плазме были разработаны и реализованы лазерные методы, такие как визуализация частиц с помощью световой плоскости, лазерный счетчик частиц, дифрактометрический метод определения структуры частиц, лазерный доплеров-ский метод измерения скорости частиц. [24]
Об измерении скоростей частиц в сверхзвуковом газовом потоке см. разд. [25]
Практически для этой целп обычно используются фотоумножители. Однако для измерения скорости частиц в стесненном потоке этот метод не пригоден. Для этой цели может использоваться также киносъемка камерой, движущейся вдоль оси колонны. Скоростная киносъемка может использоваться и для измерения скорости единичных капель или пузырей. [26]
Измеряя угол при вершине конуса, мы можем определить скорость частицы. В физике это используется для измерения скорости частиц как один из методов определения их энергии при высокоэнергетических исследованиях. Единственное, что приходится измерять, - это направление излучения света. [27]
В ранних работах по теории движения вязкой жидкости предполагалось, что коэффициент внешнего трения имеет конечную величину. Но проведенные в последующее время тщательные опыты и измерения скоростей частиц вблизи стенок показали, что коэффициенту внешнего трения следует придавать весьма большие значения. На этом основании значение этого коэффициента теоретически можно считать бесконечно большим. Так как левая часть равенства (7.4) является конечной, то, предполагая коэффициент бесконечно большим, мы должны второй множитель считать равным нулю. [28]
Для проведения оценок осреднен-ных скоростей частиц и их средних квадратичных отклонений по методике, описанной в работе [22], необходимо знание средних диаметров частиц, а также их отклонений. Проводя измерения скоростей частиц при некоторых фиксированных значениях чувствительности ЛДА ( определяемой, прежде всего, величиной подаваемого на фотоэлектронный умножитель ( ФЭУ) напряжения), мы фактически исследуем не скорости всей совокупности полидисперсных частиц, распределение которых подчиняется нормальному закону, а скорости частиц, нормальное распределение которых усечено слева. [29]
Частица, начинающая двигаться-со дна слоя, изменяет свою скорость от нулевого до некоторого максимального значения, а затем ее скорость замедляется, пока не обратится в ноль в шапке слоя, где частица меняет направление движения на противоположное. Кроме того, имеет место радиальное распределение скорости твердой фазы на каждом отдельном уровне, причем скорость на оси выше, чем в любой другой точке радиуса ядра. После анализа двух методов измерения скорости частиц в фонтане мы сначала рассмотрим продольное движение частиц, не анализируя пока их радиальное перемещение. [30]
Страницы: 1 2 3