Cтраница 2
ЗБ, истинная температура подложки может сильно отличаться от измеряемой температуры; в работах, из которых взяты два последних рисунка, только Вилтс принимал меры для измерения истинной температуры подложки. К а проходит с через минимум, когда сплав содержит 85 % Ni. Полученные результаты пытаются объяснить с помощью двух механизмов, действие которых вызывает одноосную анизотропию в массивных материалах, а именно: механизма упорядочения пар, разд. [16]
Радиационная и яркостная температуры тела всегда меньше истинной; цветовая температура может оказаться больше или меньше истинной. Для измерения истинной температуры реальных тел по их излучению необходимо точно измерить условную температуру ( радиационную, яркостную или цветовую), а затем ввести поправку на полученный результат; ее величина зависит от так называемого коэффициента черноты реального тела. Этот коэффициент показывает, в какой степени излучение реального тела отличается от излучения абсолютно черного тела. [17]
Радиационная и яркостная температуры всегда меньше истинной температуры тела; цветовая температура может оказаться больше или меньше истинной температуры тела. Для измерения истинной температуры реальных тел по их излучению необходимо-точно измерить условную температуру ( радиационную, яркост-ную или цветовую), а затем к полученному результату ввести поправку, величина которой зависит от так называемого коэффициента черноты реального тела; этот коэффициент показывает, в какой степени излучение реального тела отличается от излучения абсолютно черного тела. Для большинства реальных тел коэффициенты черноты известны и приводятся в соответствующих справочниках. [18]
Суммарная погрешность измерения истинной температуры нечерных тел для радиационного пирометра значительно больше, чем для оптического пирометра с исчезающей нитью или цветового пирометра. Погрешность измерения истинной температуры уменьшается в случае, когда измеряемое тело по своим свойствам приближается к абсолютно черному телу. [19]
Как уже указывалось выше, цветовая температура серых тел всегда совпадает с их истинной температурой. Поэтому при измерении истинной температуры серого тела с помощью цветового пирометра никаких поправок на нечерноту излучения вводить не требуется. [20]
Особо следует подчеркнуть необходимость правильного измерения температуры материала. Известно, что измерение истинной температуры твердых тел в ряде случаев связано с некоторыми затруднениями. [21]
Особо следует подчеркнуть необходимость правильного измерения температуры материала. Известно, что измерение истинной температуры твердых тел в ряде случаев связано с некоторыми затруднениями. В некоторых современных неавтоматических влагомерах имеются устройства для автоматической температурной компенсации. Принцип и конструкция этих устройств рассмотрены в гл. Совершенно недопустимо подменять измерения температуры исследуемого образца измерением температуры окружающего воздуха, что может привести к грубым просчетам в оценке влажности. Эта неправильная методика была принята во влагомере ВП-4, исходя из того, что в результате разрушения образца зерна его температура якобы сравнивается с температурой воздуха. [22]
Наиболее сложной методической задачей при исследовании радиационных свойств углеродных материалов является измерение испускательной способности в ИК-области спектра. Основная трудность состоит в измерении истинной температуры поверхности твердого тела. Мы не будем обсуждать здесь возможности использования термопары для измерения температуры поверхности; ясно, что задача эта весьма сложна, а результат будет ненадежен из-за влияния разнообразных причин. [23]
Очевидно, этот метод обеспечивает измерение истинной температуры газа только в том случае, если введение проволоки не искажает процесса сгорания. Далее, проволока должна сохранить ту же испускательную способность на единицу длины в пламени, какой она обладала в вакууме. Было установлено [29], что проволока в общем вызывает некоторое нарушение процесса сгорания. Таким образом, метод нагретой проволоки обладает недостатками, присущими методу термопар и методу зондов. [24]
Одной из основных задач современной теплофизики является разработка новых совершенных методов высокотемпературных исследований физических свойств, в частности тепло - и электропроводности [ металлов и сплавов. Существующим высокотемпературным исследованиям характерны определенные недостатки, которые значительно усложняют постановку эксперимента. Основные трудности подобных работ связаны с измерением истинной температуры и величины тепловых потоков. [25]
Автоматический самопишущий потенциометр ЭПП-17 состоит из измерительной схемы компенсационного типа, нулевого указателя, показывающего и записывающего устройств. Назначение и принцип действия элементов измерительной схемы потенциометра были описаны выше и особых пояснений не требуют. Пк можно изменять приведенное сопротивление реохорда, а следовательно, и предел измерения прибора примерно на 20 % от шкалы прибора, например, в случае измерения истинной температуры тела, если известен коэффициент излучения этого тела. [26]
Автоматический самопишущий потенциометр ЭПП-17 состоит из измерительной схемы компенсационного типа, нулевого указателя, показывающего и записывающего устройств. Назначение и принцип действия элементов измерительной схемы потенциометра были описаны выше и особых пояснений не требуют. При помощи переменного сопротивления Ппк можно изменять приведенное сопротивление реохорда, а следовательно, и предел измерения прибора примерно на 20 % от шкалы прибора, например, в случае измерения истинной температуры тела, если известен коэффициент излучения этого тела. [27]
В данной статье освещены специальные опыты, проведенные с целью измерения распределения температуры в образцах при их нагревании в индукторах, использованных в данной работе. Измерялась яркостная температура верхнего и нижнего торцов образца, идентично обработанных, и температура в центре образца и в точках, отстоящих на 1 мм от верхнего и нижнего торцов, по моделям абсолютно черного тела. Опыты показали, что при изменении температуры образца в пределах от 1950 до 2800 К не происходит существенного перераспределения температуры по объему образца. Результаты измерений истинной температуры по моделям абсолютно черного тела у верхнего и нижнего торцов и в центре образца показали, что значения температуры у торцов очень близки ( в пределах 1 - 2) друг к другу. В то же время температура в центре примерно на 17 ниже, чем у нижнего торца. [28]
Данной работе предшествовали исследования, выполненные методом Кольрауша на низкотемпературной установке в интервале температур - 400 - ч - 1200 К. Авторами получена хорошая согласованность результатов исследования на двух установках. Принципиальные схемы обеих установок аналогичны друг другу. Однако высокотемпературным исследованиям присущи специфичные трудности, связанные с компенсацией теплового потока образца и измерением истинной температуры. Поэтому в настоящей статье дается описание высокотемпературной установки и методики измерений тепло-и электропроводности жаропрочных металлов и сплавов в области высоких температур. [29]