Теплофизическое измерение

Cтраница 2

В интересующей нас области значений бнач 0 1 [ здесь днач - допустимое при теплофизических измерениях отклонение перепада & ( R, т) от квазистационарного & рег ( R) ] бесконечный ряд вырождается в простую экспоненциальную функцию вида бнач Лехр ( - p2Fo), которая, как показал анализ упоминав - g ихся решений Лыкова, позволяет найти весьма простые приближенные аналитические выражения для оценки длительности начальной стадии трег, общие для всех трех форм образца. [16]

Схема цифрового автоматического моста. [17]

Для автоматизации поверочных, аттестационных и испытатель ных работ разработаны автоматизированные установки для прс ведения теплофизических измерений и рабочее место поверител термопар. [18]

Найденное выше решение для Ф ( г, т) во втором приближении приобретает самостоятельный интерес только при теплофизических измерениях в зонах фазовых переходов. [19]

В настоящее время известно более десятка различных приемов приближенного решения нелинейного уравнения теплопроводности, причем некоторые из них оказались пригодными для обоснования теплофизических измерений в монотонном режиме. В данной книге закономерности монотонного режима исследованы одним из вариантов метода последовательных приближений, позволившего решить широкий круг задач и придать поправкам на нелинейность наглядную, удобную для количественных оценок структуру. [20]

Применительно к теплофизическим измерениям анализ уравнения ( 1 - 1) целесообразно провести, абстрагируясь от общепринятых граничных условий, а вместо них задать закон изменения таких параметров температурного поля t ( r, т), которые при теплофизических измерениях допускают непосредственный контроль. Ниже будет показано, что эти условия допускают однозначный переход к любым конкретным граничным условиям теплообмена образца со средой, в том числе к любым заданным внешним и внутренним источникам теплового потока. [21]

Расчетные зависимости от времени т скорости уноса массы кварцевого стекла в окрестности точки торможения затупленного тела при различных предположениях относительно теплофизических. [22]

Хотя прямые теплофизические измерения позволяют более детально определить зависимость К ( Т), рассмотренный метод имеет преимущества в широте охватываемого температурного диапазона и простоте проведения эксперимента. [23]

Во всех случаях, включая даже простые тепловые режимы, экспериментальная установка только с той или иной степенью точности отражает идеализированную ( теоретическую) модель опыта. Методическая ошибка теплофизических измерений в основном определяется мерой несоответствия теоретически постулированных и реально осуществляемых условий. При идеальном соответствии эксперимента и теории мы с уверенностью можем сказать о реальной точности определения теплофизических характеристик, так как в анализе погрешностей последних будут участвовать только те, которые связаны с инструментальными ошибками измерений величин, входящих в расчетные формулы. [24]

Под монотонным тепловым режимом принято понимать плавный разогрев или охлаждение тел в широком диапазоне изменения температуры со слабопеременным полем скоростей внутри образца. Практический интерес к теплофизическим измерениям в монотонном режиме возник как результат естественного стремления исследователей упростить техническую реализацию квазистационарных методов и использовать их для изучения температурной зависимости теплофизических коэффициентов материалов в широком диапазоне изменения температуры, устранив условные предпосылки о постоянстве исследуемых коэффициентов. [25]

Измерения ударной сжимаемости дают сведения об уравнении состояния вещества в области высоких давлений и температур, в то время как область пониженных плотностей, где происходит плавление и испарение большинства металлов, оказывается недоступной. С применением стандартной техники теплофизических измерений при нормальном давлении и температуре до - 2500 К для большого количества веществ получены сведения о теплоемкости, изотермической и адиабатической сжимаемости, температуре плавления и скачках энтропии и плотности при плавлении. До давлений - 5 ГПа к настоящему времени определены кривые плавления металлов, а до 30 ГПа-их изотермическая сжимаемость. [26]

Измерения ударной сжимаемости дают сведения об уравнении состояния вещества в области высоких давлений и температур, в то время как область пониженных плотностей, где происходит плавление и испарение большинства металлов, оказывается недоступной. С применением стандартной техники теплофизических измерений при нормальном давлении и температуре до - 2500 К для большого количества веществ получены сведения о теплоемкости, изотермической и адиабатической сжимаемости, температуре плавления и скачках энтропии и плотности при плавлении. До давлений - 5 ГПа к настоящему времени определены кривые плавления металлов, а до 30 ГПа - их изотермическая сжимаемость. [27]

При промежуточных способах монотонного разогрева образцов ожидаемая величина трег определяется по той из приведенных выше зависимостей ( 1 - 19) - ( 1 - 22), которая ближе всего соответствует реальному процессу. Например, встречающийся часто в практике теплофизических измерений способ разогрева образца через тонкую замкнутую газовую прослойку по своим закономерностям совпадает со способом разогрева в конвективной среде, и трег в этом случае может рассчитываться по формуле ( 1 - 20), где коэффициента соответствует эффективному коэффициенту тепловой проводимости прослойки. [28]

Монографическая литература, посвященная методике определения теплопроводности газов и жидкостей при высоких параметрах, также бедна и в основном сводится к изложению и описанию конструктивных особенностей широко известных стационарных методов исследований. В этих работах нашли отражение далеко не все известные методы теплофизических измерений. Отсутствует также систематизированное изложение современных методов и приборов, основанных на закономерностях монотонного нагрева, которые широко используются в последнее время для комплексных теплофизических исследований. [29]

В книге приводится описание методов и аппаратуры для экспериментального определения теплоемкости, теплопроводности и температуропроводности материалов в твердом, жидком и газообразном состояниях. Методы основываются на решении задач нелинейной теплопроводности в режиме монотонного разогрева ( охлаждения) образцов и в совокупности позволяют осуществлять теплофизические измерения в области температур от - 180 до 3000 С. Главное внимание уделено физической сущности методов, особенностям технической реализаций экспериментальных установок и анализу методических погрешностей опыта. [30]

Страницы: 1 2 3