Cтраница 1
Исследование квантовых ансамблей интересно еще и в том отношении, что оно дает статистическую интерпретацию результатов волновой теории. [1]
Поэтому состояние квантового ансамбля нельзя понимать безотносительно к тому полному набору величин, которым он определен. [2]
Характерным отличием квантового ансамбля от классического является его когерентность, связанная с принципом суперпозиции. [3]
Так, существует квантовый ансамбль, определенный по отношению к прибору, фиксирующему координаты частиц х, у, г. Это один из возможных полных наборов. [4]
Как известно, квантовые ансамбли подчиняются законам квантовой статистики Ферми - Дирака или Бозе - Эйнштейна. [5]
Именно из-за коллапсов чистый квантовый ансамбль превращается в смешанный. Универсальный подход к описанию таких необратимых смешанных ансамблей пока недостаточно развит, поэтому мы используем здесь некоторые приближенные методы, опираясь в значительной мере на качественные соображения. Главное наше допущение состоит в том, что каждой молекуле или атому газа следует приписать волновую функцию в виде некоторого компактного волнового пакета. [6]
Измерить изменение информации в когерентных квантовых ансамблях в терминах энтропии уже невозможно, поскольку она все время остается равной нулю. [7]
Докажем, что из всех квантовых ансамблей с заданной средней энергией канонический ансамбль, описываемый статистическим оператором (1.3.58), обладает максимальной информационной энтропией. [8]
Мы видим, что и для квантового ансамбля энтропия Гиббса не зависит от времени. [9]
Анализ волновой природы частиц с помощью квантовых ансамблей был произведен рядом советских физиков. [10]
В разделе 1.2.2 мы ввели понятие смешанных квантовых ансамблей, с помощью которых описываются неравновесные состояния квантовых макроскопических систем. Рассмотрим теперь эволюцию со временем таких ансамблей. Для общности будем считать, что гамильтониан системы Ht может явно зависеть от времени. [11]
Введенный таким способом статистический ансамбль называется чистым квантовым ансамблем. [12]
Рассмотрим теперь основные понятия квантовой статистической механики - чистые и смешанные квантовые ансамбли, статистический оператор ( или матрицу плотности) и квантовое уравнение Лиувилля. Обсудим также симметрию по отношению к обращению времени в квантовой статистике. [13]
Отметим, что энтропия Гиббса является информационной энтропией классических и квантовых ансамблей, представляющих макроскопическое состояние системы многих частиц. Поскольку в квантовом определении энтропии Гиббса (1.3.6) величины wn ( n Q n) есть вероятности нахождения системы в квантовых состояниях п), то энтропия Гиббса для смешанных квантовых ансамблей также является информационной энтропией. [14]
Рассмотрим теперь подробнее, каким образом измерение влияет на квантовый ансамбль. [15]