Cтраница 1
Когерентный ансамбль содержит максимум информации о микросистеме ц, совместимый с принципом дополнительности. [1]
Измерением в когерентном ансамбле волновая функция ф ( 7) может быть найдена, но, конечно, с точностью до постоянного нормировочного множителя. [2]
Условие (5.1) позволяет назвать статоператор когерентного ансамбля оператором проектирования. [3]
Между тем, легко можно себе представить, что когерентный ансамбль может релаксировать, испуская когерентное излучение, так как лолновые функции всех атомов в ансамбле находятся в фазе. При этом релаксация когерентного ансамбля представляет собой макроскопический процесс, описываемый эволюцией волновой функции, характеризующей ансамбль в целом. [4]
Строгое квантово-мехавическое описание процесса сверхизлучения состоит в учете взаимодействия атомов друг с другом через поле спонтанного излучения в исходном гамильтониане, описывающем когерентный ансамбль возбужденных атомов. В рамках строгого описания [1, 3, 8] удается получить выражения для мощности и длительности сверхизлучения с учетом динамики развития этого процесса. Это позволяет дополнительно установить значение времени задержки тмд между возбуждающим импульсом и импульсом сверхизлучения. Физической причиной задержки является то обстоятельство, что процесс сверхизлучеиия развивается из процесса спонтанного излучения отдельных атомов. [5]
Во-первых, длительность импульса должна быть гораздо меньше времен релаксации возбужденных атомов: тл - трел, тя. В таких условиях когерентный ансамбль возбужденных атомов, создаваемый импульсом излучения, не релакспрует спонтанно за время действия импульса. [6]
Между тем, легко можно себе представить, что когерентный ансамбль может релаксировать, испуская когерентное излучение, так как лолновые функции всех атомов в ансамбле находятся в фазе. При этом релаксация когерентного ансамбля представляет собой макроскопический процесс, описываемый эволюцией волновой функции, характеризующей ансамбль в целом. [7]
Важное значение имеет даваемое Д. И. Блохинцевым объяснение принципиального отличия когерентного статистического ансамбля от некогерентного. Автор подчеркивает, что когерентный ансамбль в квантовой механике выступает как максимально упорядоченный коллектив с нулевым значением энтропии, который поэтому несет максимально возможную информацию. Специфика используемого в квантовой механике прибора вскрывается автором на основе термодинамического подхода к нему как к неустойчивой системе, способной вырабатывать макроскопический сигнал о событиях микромира. [8]
Уравнение (5.27) есть уравнение Шредингера в координатном представлении. Таким образом, доказано, что описания когерентного ансамбля статоператором и волновой функцией эквивалентны. [9]
Первостепенную роль в этом подходе приобретает статистический оператор, описывающий состояние микросистемы в квантовом ансамбле общего типа. Волновая функция описывает специальный тип квантового ансамбля - когерентный ансамбль. [10]
Построение квантовой механики на основе статистического оператора р объединяет идеологию квантовой механики с идеологией классической статистической механики, в частности с ансамблем Гиббса. Описание с помощью волновой функции становится характерным для специального случая - когерентного ансамбля. [11]
Если излучение некогерентно, то результат взаимодействия с ансамблем представляет собой простую сумму взаимодействий отдельных фотонов о отдельными атомами; возбужденные атомы описываются волновыми функциями, имеющими различные фазы. Такой ансамбль называется некогерентным ансамблем. Если излучение когерентно, то фазы волновых функций всех возбужденных атомов будут одинаковы. Такой ансамбль называется когерентным ансамблем. [12]