А-линия

Cтраница 4

Описанный выше метод определения вкладов в излучательную способность, обусловленных дискретными переходами, не применим к очень интенсивным линиям серии Лаймана, так как для них получаются очень большие полуширины. Кроме того, при температурах, рассматриваемых в настоящей работе, фактически необходимо учитывать только а-линию Лаймана, остальные линии этой серии дают незначительный вклад в е, так как лежат в спектральной области, для которой R мало. При очень больших значениях ширины дискретные спектральные линии перекрываются и теоретическое рассмотрение уширенных линий чрезвычайно усложняется, ибо больше уже нельзя не учитывать малые возмущения от первоначальных энергетических состояний. [46]

О А, так как по условию погрешность Аг положительна. Далее в соответствии с методикой построения планов скоростей из полюса р проводим прямую рп, параллельную направлению движения ползуна, а из точки а-линию, перпендикулярную к шатуну АВ. [47]

При k ( - 0 функция F стремится к постоянному пределу. При k ( - v оо асимптотическое поведение F ( ki) определяется естественным условием: ( р) должно перейти в решения на А-линии. [48]

Однако рассматриваемые особые точки имеют и некоторые отличия от особых точек, присущих системам с распределенными между фазами компонентами. Прежде всего, отметим, что особая точка, соответствующая случаю an 1, появляется в сечении треугольника всякий раз, когда сечение xs const пересекает единичную а-линию, проходящую в треугольнике жидкой фазы. Переход от сечения к сечению, связанный с изменением концентрации нелетучего агента, в общем случае вызывает смещение этой точки. Остальные граничные особые точки располагаются на сторонах треугольника Гиббса, соответствующих бинарным смесям распределяемый компонент - нелетучий агент. [49]

Этот метод является основным инструментом рентгеноструктурного анализа кристаллов. Существенно, конечно, и то обстоятельство, что все дифракционные лучи имеют одну и ту же длину волны, что позволяет воспользоваться наиболее интенсивной / ( а-линией линейчатого спектра. Основной недостаток метода - необходимость монокристаллического образца исследуемого вещества. К сожалению, этот недостаток непреодолим, и весь современный структурный анализ - определение атомного расположения в элементарной ячейке и решение других, более тонких задач строения ( см. гл. V, § 4) - основан на исследовании монокристаллов. Поэтому, в частности, получение достаточно крупных кристаллов в процессе синтеза ( кристаллов миллиметрового размера) становится одной из насущных задач химического синтеза. [50]

Рассмотренный только что эффект селективного поглощения широко используется для отделения а-линии от сопровождающей ее р-линии. Если на пути лучей поставить тонкий слой вещества, содержащего атомы, край полосы поглощения которых лежит между Ка - и / Ср-линиями излучателя, то р-линия окажется ослабленной во много раз больше, чем а-линия. Как мы видели, для излучателей из Cr, Fe, Со, №, Си вещество, из которого сделан фильтр, должно иметь атомный номер на единицу меньший, чем атомный номер излучателя. Из той же табл. 5 видно, какие элементы служат фильтрами для разных излучений. При работе на молибденовом излучении фильтром могут служить как соединения ниобия, так и циркония. [51]

В работе Тилмэна [89] рассмотрены как теоретические, так и практические вопросы применения вакуумной УФ-спектроме-трии с использованием а-линии серии Лаймана ( 121 6 нм) для определения концентрации паров воды. Гартон, Уэбб и Уайлди [27] рекомендуют для определения влажности некоторых газов использовать полосу поглощения при 122 нм, поскольку ее интенсивность не зависит от давления и положение максимума поглощения очень близко к длине волны монохроматического излучения а-линии ближней серии Лаймана ( 121 6 нм), интенсивность которого может быть легко увеличена в результате безэлектродного разряда в водороде. [52]

Кроме того, интенсивность флуоресценции пропорциональна ее выходу W ( см. стр. Далее, / ( а-линии / ( - серии составляют только часть общей интенсивности всех линий, равную ра, величина которой зависит от величины вероятности перехода. [53]

Для УФ-фотолиза обычно используют излучение с энергией не выше 6 эВ ( 50000 см 1 или 600 кДж / моль), в то время как потенциалы ионизации большинства молекул более высокие. Следовательно, образование ионов в таких условиях маловероятно. Только излучение водородной лампы при 121 6 нм ( а-линия серии Лаймена) позволяет легко получать ионы, так как его энергия ( - 10 эВ) достаточно велика для ионизации даже многих стабильных молекул, в то время как активные частицы обычно имеют более низкие потенциалы ионизации из-за наличия электронов на слабо связывающих орбиталях. [54]

Наиболее интенсивная из них имеет длину волны 584 А ( 21 21 эв), и на долю этой резонансной линии приходится не менее 99 % мощности излучения во всем спектре. Таким образом, ясно, что у подавляющего большинства веществ, у которых потенциал ионизации ( ПИ) больше или равен 5 эв, ионизацию можно вызвать только с помощью резонансной линии Не 584 А. Следы водорода, от которых очень трудно избавиться, обусловливают излучение а-линии серии Лай-мана с длиной волны 1215 А ( 10 20 эв), а кислород и азот, десор-бирующиеся с поверхности лампы после обезгаживания системы, дают линейчатый спектр излучения в области ниже 1000 А. Все эти виды излучения могут также вызывать ионизацию большинства исследуемых веществ, что осложняет анализ электронных энергетических спектров. Поэтому очень важно, чтобы газ в разрядной трубке был исключительно чистым; к счастью, это можно обеспечить, пропуская гелий через нагретую окись меди и ловушки, наполненные активированным углем и охлаждаемые жидким азотом. Контроль за качеством излучения разрядной трубки легко осуществить по линиям Н ( серии Бальмера), О и N в видимой области. При нормальной работе свет источника имеет желтовато-персиковую окраску и не сопровождается голубым свечением вблизи электродов. Наличие полос ионизации в электронном энергетическом спектре, вызванной излучением примесей в лампе, нетрудно распознать по увеличению их интенсивности при изменении спектрального состава излучения за счет дополнительного введения в газ этих примесей. [55]

Характеристическая кривая эмульсии, построенная по данным 19. Различными значками обозначены точки, вычисленные из данных измерения спектрограмм с линиями различной интенсивности. [56]

Для этой цели в принципе могут быть использованы два пути. А-линий различных редкоземельных элементов и в их сопоставлении с теоретическим значением, которое при отсутствии изучаемого эффекта должно оставаться практически неизменным для всех элементов рассматриваемой группы. При этом существенно, что расстояние между L &i - и / А-линиями в ряду элементов от лантана до лютеция изменяется очень незначительно, не более чем на 3 % по сравнению со средним значением этой величины. Так как обе линии в каждом случае относятся к одному и тому же элементу, то полученные экспериментально коэффициенты ослабления не будут искажены ошибкой из-за разницы в атомных весах излучающих атомов и потенциалах возбуждения спектральных линий. [57]

На спектрограммах а-излучения каждой моноэнергетической а-линии соответствует один пик гауссовой формы с полушириной, зависящей в основном от разрешающей способности спектрометра и толщины источника. При измерении немоноэнер-гетических источников на а-спектрограммах регистрируется серия пиков, положение которых определяется энергией а-частии. Вследствие 100 % - ной эффективности регистрации а-частиц, попадающих в детектор, площадь пиков при одинаковых условиях измерения пропорциональна только интенсивности излучения данной а-линии и не зависит от ее энергии. [58]

Случаи взаимного расположения иод рабочих и равновесных граничных составов в треугольнике Гиббса. [59]

Сг ст. 1 / ( 1 - xs) имеется особая точка. Это означает, что для процесса ректификации с нелетучим агентом предельно возможным составом дистиллята или кубового продукта является состав, лежащий в симплексе, который соответствует жидкой фазе на единичной - линии. Как уже отмечено, единичной а-линии соответствуют псевдоазеотропы на сечении xs const. [60]

Страницы: 1 2 3 4