Cтраница 1
Интегралы кинетической энергии предлагается оценивать непосредственно используя ОСЦ. Но такой подход вызывает очевидные возражения, во всяком случае в рамках метода Попла. Это относится особенно к резонансным интегралам между несвязанными атомами, а ОСЦ являются очень плохим приближением к АО Хартри - Фока в областях, удаленных от ядер. Даже аналитические приближения к АО Хартри - Фока, получаемые по методу Рутана, оказались мало удовлетворительными в этих областях, поскольку АО этого типа выбираются на основании требования минимизации полной энергии рассматриваемого атома, а эта величина определяется частями АО, близкими к ядру. [1]
Это равенство называют интегралом кинетической энергии. Оно показывает, что изменение кинетической энергии материальной частицы, движущейся в потенциальном поле, равно изменению силовой функции, не зависит от пути материальной частицы, а зависит лишь от ее начального и конечного положений в потенциальном поле. [2]
Это равенство называют интегралом кинетической энергии. [3]
Проверим непосредственно, что интеграл кинетической энергии действительно является следствием уравнений Лагранжа. [4]
Постоянная h будет тогда постоянной интеграла кинетической энергии. [5]
Интеграл (1.24) представляет собою обобщение интеграла кинетической энергии. Его частные случаи хорошо известны: 1) интеграл Якоби, 2) обычный интеграл кинетической энергии. [6]
Заменим теперь первое уравнение Лагранжа интегралом кинетической энергии. [7]
Так, при М 10 число интегралов кинетической энергии равно 55, число двухэлектронных интегралов - 1540, тогда как при М 40 эти числа уже составляют 820 и 336610 соответственно. [8]
В главе 2 было показано, что в пренебрежении интегралами кинетической энергии TI. Авторы работы [117] выявили, однако, что пренебрежение интегралами кинетической энергии Ги является весьма грубым. [9]
Следовательно, h, как мы уже видели, является постоянной интеграла кинетической энергии. [10]
Введение множителя К в выражение (1.129) соответствует попытке скомпенсировать пренебрежение трехцентровыми вкладами и интегралом кинетической энергии в более корректном выражении (1.127), хотя, как показано в работе [70], интегралы кинетической энергии даже приближенно не пропорциональны интегралам перекрывания. [11]
Доказать, что для движения абсолютно твердого тела с полем скоростей v ( е - дхо интеграл кинетической энергии (5.23) сводится к аналогичному выражению из динамики твердого тела. [12]
Введение множителя К в выражение (1.129) соответствует попытке скомпенсировать пренебрежение трехцентровыми вкладами и интегралом кинетической энергии в более корректном выражении (1.127), хотя, как показано в работе [70], интегралы кинетической энергии даже приближенно не пропорциональны интегралам перекрывания. [13]
Очевидно, при / 2 ( обычно в РМХ берут / в интервале 1 5 ч - 2 5 и рассматривают как параметр теории) и нулевых зарядах на атомах (3.14) и (3.18) переходят в (3.20), если положить равными нулю также интегралы Таь - Отличие f от 2 в расчетах по РМХ объясняют попыткой учесть в недиагональных элементах выброшенные интегралы кинетической энергии. Поскольку, однако, РМХ является полуэмпирическим методом, формулы (3.20) можно написать и вне связи с более строгой теорией, просто постулируя вид матричных элементов и не конкретизируя явный вид эффективного гамильтониана. [14]
Эти интегралы сходятся на бесконечности, так как ( § 7) V U О ( г3) в пространстве. В случае плоских течений Дирихле интеграл кинетической энергии также сходится на бесконечности: и в этом случае интеграл Г f ( UVU) dxdy Oy r - 4rdr конечен. [15]