Cтраница 1
Вывод последней формулы получен путем преобразования зависимостей работы [108], в которой энергетическим методом решена задача по определению модуля упругости вдоль синусоидально искривленных волокон. Незначительное расхождение модуля Е, вычисленного с помощью различных методов при малых значениях параметра i (: tgi ()), свидетельствует о достаточной точности приведенных формул для приближенного расчета упругих констант слоя. [1]
Вывод последней формулы основан на предположении постоянной температуры жидкости, заключенной в котле. [2]
Мы ограничимся выводом последней формулы, так как из нее как частные случаи получаются все предыдущие. [3]
При выводе последней формулы подразумевалось, что тепловое сопротивление самой пластины, на одной стороне которой находятся ребра, пренебрежимо мало. Однако отнюдь не малым может оказаться добавочное сопротивление, обусловленное ребрами. [4]
При выводе последней формулы никак не учитывалось отклонение распределения нагрузки по размаху от эллиптического. Велидина % - 1 / 2, соответствующая случаю, когда диски винтов касаются один другого, также дает завышенную оценку благоприятной интерференции. Последнюю формулу для х следует использовать только при 1 / R 1 75; при дальнейшем увеличении 1 / R интерференция постепенно исчезает. Таким образом, в самом благоприятном случае индуктивная мощность составляет 55 % мощности отдельных винтов. [5]
При выводе последней формулы предполагалось, что распространение пламени в мелкомасштабном турбулентном потоке обусловлено как молекулярным ( теплопроводность и диффузия), так и турбулентным переносом тепла и вещества. Применим формулу ( 10) для скорости пламени в начальной фазе, зная, что хт является функцией от числа оборотов. [6]
Так как при выводе последней формулы мы применяли закон Гука, она справедлива в пределах, когда нагрузка и деформация прямо пропорциональны. [7]
Так как при выводе последней формулы мы применяли закон Гука, то она справедлива в пределах, когда нагрузка и деформация прямо пропорциональны. [8]
Так как при выводе последней формулы мы применяли закон Гука, то она справедлива в пределах, когда нагрузка и деформация прямо пропорциональны. [9]
Действительно, при выводе последних формул допущения, сделанные Коком, никак не использовались. Впрочем, как уже отмечалось, при таком методе определения у трудности, связанные с измерением критических полей при очень низких температурах, могут приводить к значительным погрешностям. [10]
Действительно, при выводе последних формул допущения, сделанные Коком, никак не использовались. Впрочем, как уже отмечалось, при таком методе определения - [ трудности, связанные с измерением критических нолей при очень низких температурах, могут приводить к значительным погрешностям. [11]
Можно дать еще иной непосредственный, вывод последней формулы, основанный на физических соображениях о работе сил давления при ускоренном движении тела. Как уже указывалось в этом параграфе, кинетическая энергия, которой обладает среда при установившемся движении тела, образуется в ней в начальный период движения. При ускоренном движении тела в этот промежуток времени силы давления на жидкость, распределенные по поверхности тела, выполняют работу, которая проявляется в виде кинетической энергии приведенных в движение частиц среды. [12]
А: - и корень перед скобкой представляет собой небольшое число. Вывод последней формулы дается в курсах высшей математики. [13]