Cтраница 1
Приведенный вывод формулы (32.3) основан на ряде приближений и упрощений. Общее же выражение для пондеромо-торных сил может быть получено из выражения для энергии поля W [ формула (30.1) или (30.4) ] путем рассмотрения изменения энергии 6W, связанного с бесконечно малым произвольным ( виртуальным) перемещением q находящихся в поле тел ( проводников и диэлектриков); конечно, перемещение различных точек этих тел может быть различным, так что q является произвольной, но непрерывной функцией точки. [1]
Приведенный вывод формулы (32.3) основан на ряде приближений и упрощений. Общее же выражение для пондеромоторных сил может быть получено из выражения для энергии поля W [ формула (30.1) или (30.4) ] путем рассмотрения изменения энергии clF, связанного с бесконечно малым произвольным ( виртуальным) перемещением q находящихся в поле тел ( проводников и диэлектриков); конечно, перемещение различных точек этих тел можег быть различным, так что q является произвольной, но непрерывной функцией точки. [2]
Приведенный вывод формулы (32.3) основан на ряде приближений и упрощений. Общее же выражение для пондеромоторных сил может быть получено из выражения для энергии поля W [ формула (30.1) или (30.4) ] путем рассмотрения изменения энергии 6W, связанного с бесконечно малым произвольным ( виртуальным) перемещением q находящихся в поле тел ( проводников и диэлектриков); конечно, перемещение различных точек этих тел может быть различным, так что q является произвольной, но непрерывной функцией точки. [3]
Приведенный вывод формулы (32.3) основан на ряде приближений и упрощений. Общее же выражение для пондеромоторных сил может быть получено из выражения для энергии поля W [ формула (30.1) или (30.4) ] путем рассмотрения изменения энергии 6Й7, связанного с бесконечно малым произвольным ( виртуальным) перемещением q находящихся в поле тел ( проводников и диэлектриков); конечно, перемещение различных точек этих тел может быть различным, так что q является произвольной, но непрерывной функцией точки. [4]
Приведенный вывод формулы Планка был дан Эйнштейном. Обобщение его на случай атомов с произвольным числом уровней не представляет труда. [5]
Приведенный вывод формулы пересчета не связан с особенностями рабочего процесса лопастного насоса. Поэтому формула справедлива для всех видов насосов, имеющих вращающиеся рабочие органы или цикличный рабочий процесс. [6]
Приведенный вывод формулы пересчета не связан с особенностями рабочего процесса лопастного насоса, поэтому формула справедлива для всех видов насосов, имеющих вращающиеся рабочие органы или цикличный рабочий процесс. [7]
Приведенный вывод формулы Лапласа наглядно иллюстрирует основную идею асимптотического вычисления интегралов, общую для всех рассматриваемых далее методов. В то же время этот вывод носит качественный характер и не является доказательством в строгом смысле. Следует лишь определить более строга-понятие асимптотического равенства и уточнить тем самым смысл формулы Лапласа. [8]
Приведенный вывод формулы Тейлора из формулы Ньютона-Лейбница наглядно показывает, что первая из них является прямым следствием второй. [9]
Из приведенного вывода формул ( 68) и ( 68) следует, что эти формулы справедливы в любой системе координат - как жестко связанной с телом, так и неподвижной. [10]
Из приведенного вывода формулы Эйлера Ркр - - следует, что эта формула органически содержит погрешность порядка / - - ЕКР по сравнению с единицей. [11]
В приведенном выводе формулы (6.26) не используются представления о конкретном характере ядерного движения молекулы в промежуточных электронных состояниях. Поэтому она остается справедливой, например, и в том случае, когда указанные электронные состояния не имеют дискретной колебательной структуры. [12]
По поводу приведенного вывода формул (99.3) и (99.4) необходимо сделать следующее замечание. [13]
Заметим, что приведенный вывод формулы ( 82) для моментов нормально распределенного случайного вектора при помощи разложения его характеристической функции в ряд крайне прост, в то время как непосредственное вычисление моментов по формулам § 3.5 было бы весьма громоздким. [14]
Можно считать, что приведенный вывод формулы (9.2.15), впервые предложенный Бреннером [3], является улучшением оригинального вывода Эйнштейна [9] и последующих выводов, принадлежащих Джеффри [21] и Бюргерсу [5], которые выводили (9.2.15) из несколько иных соображений. В частности, этот вывод, по-видимому, определенно показывает, что формула Эйнштейна справедлива для линейных вискозиметров любого типа. Подчеркивается также необходимость случайного распределения частиц. [15]