Айнштейн

Cтраница 1

Зависимость коэффициента теплоотдачи а от скорости газа то и диаметра частиц d. [1]

Айнштейн [30] считает, что целесообразнее рассматривать влияние d на а не при одинаковых скоростях, а при одинаковых числах псевдоожижения, Беранек и Сокол [31 ] - при одинаковых значениях безразмерной скорости, Митев [29] - при одинаковых относительных свободных сечениях. [2]

В условиях опытов Айнштейна высота слоя не влияла на теплообмен. [3]

В работах Гель-перина и Айнштейна [ 16, гл. XI ] предлагается тогда трактовать надслоевое пространство как своеобразный пар, всегда присутствующий над любой жидкостью. Как указывают сами авторы, с применением подобных аналогий надо быть очень осторожным, так как внутренний механизм ряда явлений, в частности, переноса теплоты, вещества и импульса в кипящем слое существенно отличается от механизма формально таких же процессов в истинных жидкостях. В частности, при испарении истинных жидкостей из их поверхности вылетают отдельные наиболее быстрые молекулы, а не сгустки различной массы. Кроме того, экспоненциальное падение концентрации пара с высотой в поле тяжести становится заметным лишь на протяжении сотен метров и более. [4]

По сводным же данным Гельперина и Айнштейна при Re / e 10 коэффициент внутреннего теплообмена в неподвижном слое начинает снижаться по сравнению с псевдоожиженным и при Re / e 0 1 зто снижение достигает почти целого порядка. При более же высоких значениях Re / e интенсивность тепло - и массообмена в кипящем и неподвижном слоях одного и того же порядка. [5]

Пакетный механизм переноса теплоты, по мнению Гельперина, Айнштейна и Баскакова [10, 52], в наибольшей степени отражает сущность этого явления в неоднородном псевдоожиженном слое. [6]

В последнее время применимость эмпирической зависимости (5.140), полученной в результате анализа состояния взвешенного слоя в двух предельных состояниях - неподвижном и витании, неоднократно обсуждалась в литературе. Так, например, Айнштейн [30 ] полагает, что эта формула пригодна лишь для однородного взвешенного слоя, в частности, в случае, когда ожижающий агент - жидкость. [7]

Фриденберг утверждает, что в зависимости от условий псевдоожижения коэффициент теплообмена на периферии может быть выше или ниже коэффициента теплообмена у оси слоя, но оба они ниже, чем в промежуточных точках. Это не сходится с данными Айнштейна. [8]

Так, двухфазная модель выдвигает на первый план прохождение части псевдоожижающего потока без непосредственного контакта с зернами ( пузыри) - явление, наиболее существенное для каталитических и сорбционных процессов обработки газовой фазы. И хотя, как наиболее четко показали Гельперин и Айнштейн, в самой элементарной своей форме, двухфазная модель по простому балансу несправедлива и потребовались многочисленные ее усложнения, однако, в какой-то степени эта модель помогает при рас-счете промышленных каталитических реакторов. Более того, эта модель привела к разработке различных вариантов организованных кипящих слоев с насадками, в той или иной степени устраняющих неполноту контакта фаз. Подробной разработке и экспериментальному обоснованию этой модели посвящена специальная монография Девидсона и Харрисона. [9]

При неоднородном псевдоожижении входящая в (1.30) величина квадратичной флуктуации ( бе) 2 возрастает и та же степень расширения слоя е / 80 должна достигаться при большем отношении / кр Re / ReKp, чем для однородного. Эмпирические соотношения, подбиравшиеся для неоднородного псевдоожижения Гельпериным и Айнштейном [41 ] и другими авторами, приводят, как правило, к значению показателя степени раза в 2 меньшему. [10]

Образование газовых пузырей сходно с кипением капельной жидкости в двух аспектах: движение твердых частиц соответствует молекулярному движению жидкости, а их унос - процессу испарения жидкости. Вопросы аналогии между псевдоожиженным слоем и капельной жидкостью разрабатывались Гелъпериным и Айнштейном и подробно изложены в главе XI; роль температуры в этой вполне очевидной аналогии 1 играет скорость газа. [11]

Мы глубоко благодарны нашим иностранным коллегам, кото рые в течение последних пяти лет предоставляли нам не только репринты, но. Среди них следует отметить профессора Ратклиффа из Австралии, профессора Куго и Уемаки из Японии, профессора Немета и доктора Паллаи из Венгрии, профессора Волпицелли и Массимйлла из Италии, профессоров Вуковича и Зданьского из Югославии, профессоров Нельсона и Клэри из США и профессоров Мухленова, Горштейна, Романкова, Забродского, Ми-хайлика, Гельперина и Айнштейна из СССР. [12]

Сводный график зависимости. [13]

Помимо чисто экспериментальных трудностей, имеются принципиальные сомнения в возможности описания процесса межфазного теплообмена единым коэффициентом а для всего слоя в целом. Ведь совершенно различен характер движения и циркуляции твердой фазы в трех описанных выше основных зонах кипящего слоя. Неоднородны и нестационарны условия теплообмена и внутри зон, особенно при проскоке крупных пузырей в аппаратах промышленного масштаба. Как показали Гельперин и Айнштейн [ 154 ], под этим критериальным видом скрывается самый обыкновенный суммарный баланс теплоты в предположении линейного изменения температуры потока с высотой и равенством в и Г на выходе из слоя. [14]

В условиях опытов Айнштейна высота слоя не влияла на теплообмен. Теплообмен улучшался с увеличением расстояния h горизонтальной трубки от газораспределительной решетки и по мере приближения вертикальной трубки к оси слоя. Изменявшиеся в узких пределах геометрические размеры нагревателя не оказывали по данным Айнштейна заметного влияния на теп-лообмен. [15]

Страницы: 1