Cтраница 1
Элементарный акт столкновения С12 и Н1 протекает со скоростью порядка 10 - 14 сек, причем ядро N13 стабилизуется при отводе энергии порядка 1 94 Мэв с помощью у-кванта. [1]
В блоке IV разыгрывается элементарный акт столкновения частиц ( i, /) с начальными скоростямиvt, Vj. [2]
Первый этап всех процессов - элементарный акт столкновения попа с атомом твердого тела, результатом к-рого является перераспределение энергии и импульса бомбардирующего иона между рассеянным ионом и атомом мишени. Акт столкновения приводит к возникновению протяженных последовательностей СТОлКЕшвений ( напр. [3]
Именно в силу того, что в этом случае набегающий поток слабо или вообще не возмущается потоком, отраженным от стенки, получение сведений об элементарном акте столкновения молекулы со стенкой является определяющим моментом решения задачи. Заметим, что наибольший интерес представляют столкновения при относительных энергиях от половины до нескольких электроновольт. [4]
Таким образом, всякая теория, использующая ту или иную модель атома, оказывается логически не обоснованной: мы не можем точно определить начальные условия, необходимые для описания дальнейшего хода элементарного акта столкновения. В дальнейшем мы увидим, что эта невозможность принципиальная, вовсе не связанная с недостаточностью использованных нами средств. Вопрос можно было бы сформулировать непосредственно так: пучок а-частиц попадает в поле атомных ядер; каково распределение рассеянных а-частиц по углам после прохождения зоны возмущения. Именно таким образом ставится вопрос в квантовой механике, с которой мы познакомимся в главе II. [5]
При таком подходе к задаче последняя, естественно, распадается на две части: во-первых, надо определить число столкновений между частицами и, во-вторых, необходимо выяснить характер этих столкновений, элементарный акт столкновения, вопрос о том, когда соударение заканчивается слипанием и когда остается неэффективным, т.е. когда встретившиеся частицы вновь расходятся. [6]
В этом случае достаточно рассматривать дискретные столкновения с некоторыми центрами, которые рассеивают частицы на большие углы, например, изотропно, находясь на среднем расстоянии Л друг от друга. Учет этой скорости в элементарном акте столкновения приводит к конвективному переносу и адиабатическому охлаждению частиц. В такой модели на расстоянии Л расчет элементарного акта производится один раз. [7]
Столкновения между электронами и ионами играют основную роль среди различных видов взаимодействия частиц в плазме, определяя, в частности, механизм таких процессов, как протекание электрического тока и диффузию. В этом случае расчет осложняется тем, что при анализе элементарных актов столкновения нужно учитывать движение рассеивающих центров. Впрочем, учет этого обстоятельства может отразиться только на величине численного коэффициента в формулах для средней длины свободного пробега, тогда как температурная зависимость должна иметь одинаковый характер. В частности, выражение для средней длины свободного пробега при электроя-элек / ронных столкновениях совпадает с выражением для kei с точностью до численного множителя, не очень сильно отличающегося от единицы. [8]
Теория меншолекуляриых взаимодействий является в настоящее время столь широко разросшейся областью науки, что практически невозможно охватить весь этот огромным и разнородный материал в одной сравнительно небольшой по объему книге. С проявлением межмолекуляриых ( межатомных) сил приходится сталкиваться как при рассмотрении элементарных актов столкновений инертных атомов, так и при изучении процессов взаимодействия сложных биологически активных молекул и макроскопических тел, при исследовании процессов адсорбции па поверхности, при нахождении равновесной геометрии кристаллов и во многих других процессах. Поэтому при отборе материала приходится идти на определенные ограничения. [9]
Это название оправдывается тем, что в противоположном предельном случае Ер - М Е ( и при одинаковых частицах а и Ь) рассеяние является чисто упругим. Глубоко неупругие процессы интересны тем, что из них можно извлечь информацию об элементарном акте столкновения с отдельным партоном внутри адрона. [10]
Инклюзивные процессы, для которых Ер; Е, называют глубоко неупругими. Это название оправдывается тем, что в противоположном предельном случае Ер - М Е ( и при одинаковых частицах а и Ь) рассеяние является чисто упругим. Глубоко неупругие процессы интересны тем, что из них можно извлечь информацию об элементарном акте столкновения с отдельным партоном внутри адрона. [11]
Полученная информация позволяет выяснить детальный механизм ионизации. Оказалось, что ионизация может осуществляться двумя путями. В первом случае происходит столкновение налетающего электрона с одним из электронов атома. При этом ион находится в роли наблюдателя и не получает дополнительного импульса после вылета двух электронов. Во втором случае в элементарном акте столкновения участвуют два электрона и ион, который в результате ионизации приобретает импульс в направлении импульса налетающего электрона. [12]