Движение - вихрь
Cтраница 3
Если пренебречь изменением циркуляции, то из этих формул можно сделать парадоксальный вывод: действие силы в направлении движения вихря приводит к уменьшению его скорости. [31]
Чтобы найти линии тока движения жидкости относительно пары вихрей, надо на все течение наложить скорость, равную скорости движения вихрей, но направленную в противоположную сторону. [32]
 |
Схема простого динамо. [33] |
Простейшая модель не указывает, каким образом в ядре происходит замыкание электрической цепи через круговой контур, не учитывает обратного влияния тока на движение вихря, которое не дает ему возможности располагаться в плоскости, параллельной экваториальной. Поэтому следует искать модель более сложного характера. [34]
Из интуитивных соображений можно ожидать, что в потоке доминирует вполне определенный тип пространственных колебаний скорости, например, такой, как при движении тороидальных вихрей. [35]
При больших скоростях воздушного потока, когда он движется турбулентно, более сильное влияние на скорость испарения оказывает уже не диффузия, а конвекционные токи и движение вихрей. И в данном случае основным фактором, определяющим скорость испарения, является давление насыщенных паров топлива. [36]
Если справа в уравнении (28.1) имеются массовые силы, ротация которых отлична от нуля ( непрерывно распределенные силы Н. Е. Жуковского), то и в идеальной среде возникает движение вихрей относительно среды. [37]
В какой мере является оправданным предположение, что упругая сила Y, возбужденная при том же колебании, но в среде без вихрей, и необходимая для изменения движения вихрей сила Y пропорциональны моментам Мл М, может быть пояснено еще на одном простом примере. Пусть имеется прямолинейная цепочка из маленьких сферических оболочек, диаметр которых есть S. Эти оболочки связаны по два натянутым упругим шнуром, который будем считать не имеющим массы. Начальная точка первого и конечная точка последнего шнура закреплены. Массу имеют только сферические оболочки. Пусть эта цепь подобно шнуру известного аппарата Мельда совершает стоячие поперечные колебания, так что центр каждой сферической оболочки описывает окружность, плоскость которой перпендикулярна к первоначальному прямолинейному направлению цепи G. [38]
Два вихря с противоположными по знаку и равными по величине циркуляциями, движущиеся поступательно, можно остановить, если наложить на течение тих двух вихрей поступательный поток со скоростью, противоположной скорости движения вихрей. [39]
Возникает естественный вопрос о том, нельзя ли придать обтекаемому телу такую форму ( с подвижной границей) и сообщить ему такое движение, чтобы возникающее при этом течение было аналогично течению при движении вихря, и тем самым попытаться уменьшить сопротивление. [40]
Необходимо подчеркнуть, что при рассмотрении свойств турбулентного движения на небольшом участке жидкости следует подразумевать относительное движение частиц жидкости на этом участке, а не абсолютное их движение на всем участке, которое связано с движением вихрей более крупных масштабов. [41]
Те силы, которые, возможно, действуют на промежуточные частицы в направлении диаметра, соединяющего обе точки соприкосновения с соседними вихрями, Максвелл во внимание не принимает, так как они не влияют ни на движение вихрей, ни на промежуточные частицы. [42]
Сделав ряд допущений ( в частности, заменив действие реальных вихрей с переменными параметрами действием вихрей с осредненными параметрами, которые меняются по определенному закону, и допустив, что на некотором пути I вихри сохраняют свою индивидуальность и лишь потом растворяются в среде), В. А. Баум считает достаточным знание только двух параметров: средней длины пути смешения I и относительной скорости движения вихря w в осредненном потоке. [43]
При взаимодействии вихрей создается поле скоростей в жидкостях, причем траектория движения любого вихря в результате воздействия сил трения имеет сложный характер. Движение вихрей приводит к выравниванию скоростей в поперечном сечении движущегося потока и концентраций вещества в движущихся потоках, что также имеет большое значение для процессов массообмена. [44]
В турбулентном режиме при t ti 4 4 - 10 - 2 течение в пристеночной зоне состоит из вязкого подслоя и ряда мелких вихрей, поднимающихся вдоль одной стенки и опускающихся вдоль другой. Движение вихрей сопровождается пульсациями скорости и температуры. Анализ результатов и сопоставление с экспериментальными данными по основным характеристикам полей течения и температуры позволяют сделать вывод о том, что существенные черты механизма генерации пристеночной турбулентности в рассматриваемом диапазоне чисел Рэлея удовлетворительно описываются в рамках двумерных нестационарных уравнений Навье - Стокса. [45]
Страницы: 1 2 3 4