Испускание - заряженная частица
Cтраница 1
Испускание заряженных частиц [ реакции типа ( п, р), ( п, а) и др. ] происходит главным образом при бомбардировке вещества быстрыми нейтронами. Действительно, поскольку заряженная частица при вылете из ядра преодолевает кулоновский барьер, она должна обладать необходимой кинетической энергией, которую может принести с собой лишь достаточно быстрый нейтрон. Именно этим и объясняется тот факт, что реакции данного типа с участием медленных нейтронов протекают только на ядрах легких элементов ( кулоновский барьер достаточно низок. [1]
Испускание заряженных частиц раскаленными поверхностями наблюдается не только у металлов, но и у других твердых тел. Электронные полупроводники эмигрируют главным образом электроны. Ионные кристаллы эмиттируют положительные или отрицательные ионы, а в некоторых случаях одновременно ионы обоих знаков. Соли CdJ2, ZnJ2, CaF2, T1J, CuJ2 и многие другие испускают при температурах 600 - 700 К лишь положительные ионы. Щелочногалогенные соли ( NaCl, KC1 и др.) испускают при температурах 700 - 800 К только положительные ионы, а при температурах выше 900 - 1000 К - отрицательные ионы. [2]
 |
Функция возбуждения реакции 197Au ( п, у 198Аи. [3] |
Поскольку для испускания заряженных частиц существует потенциальный барьер, эти реакции имеют заметные сечения только при облучении быстрыми нейтронами. Правда, для некоторых легких элементов, когда потенциальный барьер еще невелик, реакции ( п, р) и ( п, а) возможны под действием медленных нейтронов. [4]
Реакции, сопровождающиеся испусканием заряженных частиц, из-за наличия потенциального барьера ядра происходят при более высокой энергии у-кзантов. С увеличением заряда ядра влияние потенциального барьера возрастает, и в. Y, а) много меньше, чем реакции ( у, п); в области легких ядер сечения и пороги реакций ( у, п) и ( Y, р) сравнимы. Следует заметить, что сечение фотоядерных реакций вследствие слабого взаимодействия Y-KBaHTOB c ядрами, вообще говоря, значительно меньше, чем при нейтронной активации, что часто ограничивает аналитическое применение метода. [5]
Захват медленных нейтронов легкими ядрами может сопро вождаться также испусканием заряженных частиц - а-частиц и протонов ( испускание дейтронов при захвате медленных нейтронов не наблюдается, так как энергетически оно невоз-можно ввиду больцюй. [6]
Заметим, что в случае захвата не очень быстрых нейтронов тяжелыми ядрами испускание заряженных частиц становится крайне мало вероятным ввиду большой высоты потен - циального барьера, который необходимо - пройти частице; поэтому в этом случае происходит главным образом радиационный захват нейтронов. [7]
Заметим, что в случае захвата не очень быстрых нейтронов тяжелыми ядрами испускание заряженных частиц становится крайне мало вероятным ввиду большой высоты потенциального барьера, который необходимо пройти частице; поэтому в этом случае происходит главным: образом радиационный захват нейтронов. [8]
При умеренных энергиях возбуждения испускание нейтрона, как правило, более вероятно, чем испускание заряженной частицы, так как последняя, покидая ядро, должна была бы преодолеть потенциальный барьер. Важными сопровождающимися вылетом нейтрона реакциями являются реакции ( р, n), ( d, n) и ( а, п), где р и d - символы протона и дейтрона. Протон, конечно, покидает составное ядро легче, чем а-частица. В силу малой энергии связи дейтрона, дейтроны почти никогда не испускаются. Деление, которое также можно рассматривать как реакцию с испусканием заряженной частицы, мы рассмотрим в гл. [9]
Если дыра обладает магнитным зарядом, то 1 - еР, следовательно, при еР 1 испускание заряженных частиц будет подавлено. Излучая нейтральные частицы, черная дыра будет терять массу и момент вращения, пока не перейдет в состояние экстремальной дыры Рейсснера - Нордстрема с M2Q2 P2 [242], в котором ее поверхностная гравитация ( температура) равна нулю. [10]
Из всех указанных методов величина k сравнительно просто определяется для счетчика с внутренним заполнением, в котором регистрируется каждый акт распада радиоактивного атома, если он сопровождается испусканием заряженной частицы. При измерениях на счетчиках с внутренним заполнением коэффициент k пропорционален рабочему объему счетчика, причем значение k практически не зависит от энергии р-частиц. [11]
 |
Градуировочный коэффициент л [ 10 - 4 имп. / ( расп. - см3 ]. [12] |
Наименьшая погрешность ( до 1 %) измерения активности газов достигается при использовании счетчиков внутреннего наполнения, что обеспечивает регистрацию почти каждого акта распада, если он сопровождается испусканием заряженной частицы. Однако этот метод сложен и громоздок. [13]
Распад составного ядра может происходить несколькими способами: с испусканием нейтрона той же энергии, что и поглощенная ( упругое или резонансное рассеяние); с испусканием одного или нескольких у-кван-тов ( радиационный захват); с испусканием заряженных частиц или нейтронов в случае достаточно больших энергий возбуждения. [14]
То, что в спектрах испущенных частиц максимум находится при относительно низких энергиях, объясняется примерно экспоненциальным уменьшением плотности состояний PB ( UC - ь - ЕВЬ) с увеличением кинетической энергии, которое не компенсируется ростом евь - Как уже говорилось выше, сечение обратного процесса ОБЬ обычно аппроксимируется выражением типа ( 18), вследствие чего также подавляется испускание заряженных частиц, кинетическая энергия которых меньше высоты кулонов-ского барьера. [15]
Страницы: 1 2 3