Cтраница 1
Тормозное испускание и поглощение в РД-плазме интегрально ( по всему спектру) мало, однако в области низких частот его роль возрастает. [1]
Квантовая теория тормозного испускания подтверждает в основном этот результат, что вновь ставит нас перед задачей устранения дипольнои трудности. [2]
Как известно, вероятность тормозного испускания фотонов быстро возрастает с энергией, и, например, для энергий порядка десятков и сотен миллионов электрон-вольт потери энергии электронов в потоке мягкой компоненты космических лучей, главным образом, обусловлены излучением. Вероятность же их столкновения с атомными электронами и значительных потерь энергий на ионизацию в этой области энергий ничтожна. Вполне аналогично быстрые нуклеоны при прохождении через слой вещества с наибольшей вероятностью теряют свою энергию при тормозном испускании мезонов. [3]
Интересно отметить, что для тормозного испускания и тормозного поглощения соотношение (34.54) может выполняться и в отсутствие полного термодинамического равновесия. Достаточно только, чтобы распределение электронов по скоростям было максвелловским. [4]
Другим весьма интересным g - эффектом является тормозное испускание мезонного поля ( мезонов) быстрыми нуклеонами при столкновении их друг с другом, совершенно подобное тормозному излучению электромагнитных волн ( фотонов), особенно интенсивному при больших энергиях сталкивающихся частиц. [5]
В самом грубом виде суть подобного вывода тормозного испускания фотонов заключается в следующем. [6]
Известно несколько видов светового испускания: температурное испускание, тормозное испускание, молекулярное рассеяние света, различные виды отражения, испускание электронов, движущихся в среде со сверхсветовой скоростью ( излучение Вавилова - Черепкова), и, наконец, люминесценция. Различать экспериментально указанные виды испусканий не всегда бывает достаточно просто. В частности, очень трудно в ряде случаев различать люминесценцию и молекулярное рассеяние света. [7]
Аналогично можно рассмотреть, проще всего по методу Вильям-са - Вейцзеккера, тормозное испускание гравитационных волн и убедиться, что эффективное сечение определяется в этом случае квадратом гравитационного радиуса, умноженным на квадрат гравитационной постоянной тонкой структуры. [8]
Подобно испусканию электромагнитного ( или мезон-ного) поля частицами, приведенными в движение падающими волнами, тормозное испускание также является по сути дела эффектом классическим; квантовые поправки здесь, однако, весьма существенны. [9]
Как известно, вероятность тормозного испускания фотонов быстро возрастает с энергией, и, например, для энергий порядка десятков и сотен миллионов электрон-вольт потери энергии электронов в потоке мягкой компоненты космических лучей, главным образом, обусловлены излучением. Вероятность же их столкновения с атомными электронами и значительных потерь энергий на ионизацию в этой области энергий ничтожна. Вполне аналогично быстрые нуклеоны при прохождении через слой вещества с наибольшей вероятностью теряют свою энергию при тормозном испускании мезонов. [10]
Основной закон теории излучения гласит: всякое тело тем сильнее поглощает излучение, чем в большей степени оно способно к испусканию такого же излучения. Поэтому в достаточно толстом слое плазма непрозрачна для всех излучений, которые она способна испускать. Каждому процессу испускания отвечает обратный ему процесс поглощения. Для дискретного испускания обратным является дискретное поглощение линий. Процесс, обратный рекомбинации, есть поглощение света в результате производимой им ионизации атомов. Этот процесс носит название фотоэффекта, или фо то-поглощения. Наконец, тормозному испусканию соответствует обратный процесс тормозного поглощения. [11]