Апертура - линза
Cтраница 1
 |
Прохождение различных пространственных частот через оптическую систему. [1] |
Апертура линзы пропускает через систему лишь ограниченный световой поток, сокращая объем градационной составляющей информации; в этом же направлении действуют отражение и рассеяние в линзах. С другой стороны, ограничение апертуры и эффект виньетирования приводят к потерям пространственной информации, обусловленным уменьшением диапазона передаваемых пространственных частот от центра к периферии поля изображения. Потери пространственной информации и неравномерность ее передачи усиливаются в результате существования различного рода аберраций в объективе. [2]
 |
Иллюстрация формулы простой тонкой линзы. [3] |
Апертурой линзы называют отношение ее рабочего диаметра к фокусному расстоянию. [4]
 |
Типичные траектории частиц в паре квадруполей при неравных расстояниях до предмета и изображения. [5] |
Максимальный телесный угол определяется величиной используемой апертуры линзы. Для больших импульсов телесный угол приближается к значению, задаваемому геометрической апертурой линзы, в то время как для малых импульсов он стремится к нулю из-за экспоненциального спада поля в области дефокусировки. Таким образом, квадруполь представляет собой прекрасный моно-хроматор. Кроме того, он служит хорошим фильтром для частиц по знаку заряда. С двухэлементным квадруполем невозможно получить одинаковое увеличение в горизонтальной и вертикальной плоскостях. [6]
Степень осуществляемого собирания света определяется действующей апертурой линзы камеры, которая в свою очередь зависит от установки ирисовой диафрагмы, а также коэффициентом передачи любого оптического фильтра, используемого для регулирования спектральной характеристики камеры. Если оптическая система камеры не способна пропустить достаточное количество света ( вследствие слабого освещения сцены или же из-за низкой собирательной способности оптической системы), в результирующем видеосигнале на выходе камеры будут недопустимо заметны шумы, возникающие в передающей трубке и в предварительном усилителе. [7]
Для приближенного рассмотрения дифракционных эффектов на малой апертуре линзы учащиеся могут заменить ее щелью. Свет, проходящий через одиночную щель, расширяется, образуя дифракционную картину, первый минимум которой расположен под таким углом, что sin 9Я / о. Рассмотрение света, идущего от двух соседних источников, соответствует рассмотрению света от двух соседних точек объекта. Свет от двух источников, находящихся на малом угловом удалении друг от друга, проходя сквозь щель, образует перекрывающиеся дифракционные картины. [8]
Другая, эквивалентная модель рассматривает, каким образом конечная апертура линзы, служащей для построения изображения, будет ухудшать формирование изображения каждой точки объекта в отдельности. Читатель поймет, что здесь используется историческая работа о разрешающей способности телескопов, где отмечается, что изображение звезды ( близко аппроксимирующей точечный источник) размывается дифракцией на апертуре линзы в диск, окруженный кольцами. Диск носит название картины Эри в честь члена Британского астрономического общества сэра Джорджа Эри, который исследовал детали этой картины в 1835 г. ( разд. Размеры картины Эри обратно пропорциональны диаметру дифракционной апертуры. Поэтому каждая точка объекта будет представлена в виде точки только при бесконечно большом размере апертуры. [9]
То, как на изображение влияют ограничения, обусловленные апертурой линзы, определяют и экспериментально, и теоретически, помещая апертуру в задней фокальной плоскости с тем, чтобы умножить дифракционную картину на функцию прохождения апертуры. [10]
Однако в случае конечных длин волн и учета конечных размеров апертуры линзы структура 243 изображения усложняется Каждая точка предмета уже не изображается точкой. [11]
 |
Схема осветительной системы. [12] |
Покажем далее, что при определенных условиях, включающих требование (7.2.12), апертура линзы сама может рассматриваться как источник приблизительно некогерентного освещения и что взаимная интенсивность J0 освещения может быть вычислена более просто путем применения теоремы Ван Циттерта - Цернике к зрачку линзы как к источнику. [13]
В результате голографирования на пленке фиксируется участок стереоэкрана с размерами, ограничиваемыми апертурой линзы. При изготовлении стереоэкрана для проекции цветного фильма необходимо вместо одного лазера использовать три с длинами волн, обеспечивающими высококачественное воспроизведение цвета. Однако возможно осуществление записи многоцветного экрана одним лазером. [14]
Сигнальный пучок проецируется на одну из ячеек линзового растра 1 1, обеспечивающего равномерное освещение апертуры линзы Лг и всей матрицы входных данных 2 2, которая представляет собой М2 прозрачных или непрозрачных отверстий. [15]
Страницы: 1 2 3 4